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MICRO-EPSILON ILD-1700-20壓延激光傳感器

MICRO-EPSILON ILD-1700-20壓延激光傳感器

soyer    PH-3N
crompton    E243-015-G-FA-**-IP
Rotoflux    B08-1651-01E
hydac    ETS386-2-150-000
balluff    BRGC5-WAP360-OP-G-0-K-03
Breco    32 TK5 K6/2.200-V-PAR
norelem    02020-306
lika    AST680/GY-10/S431

Schmitz    RS 24mm medium/24rs 15MO
Elektror airsystems gmbh    HRD 60 FU-105/4,0
Bosch Rexroth    R901212588 ABZMS-41-1X/0370/M2/DC-K24
SCHNEIDER    LTMEV40FM
FRONIUS Deutschland GmbH    34.0350.1836
PMA    P41-940724501121
ATOS    PFE-31028/1D
DL-SYSTEME    Messbereich : 0….minus 1 bar relativ = 4…20 mA Type : 231.99
hubner    POG 10 G D 1024I Ser.Nr.1709919
WEISS GmbH    TC 320T /10/F
STROMAG    EFL 16 T - 999-4A245 / Art.no: 505-00013
Trelleborg    12-3NBR70
hydac    EDS 3346-1-0016-000-F1
pall    MCY1001A010J
riegler    243.03
Funke    SLD1 222 004 02
ALSTOM    COMMUNICATIONCARDCANBUD, REFCAN2322 029.356.519
linde    Nr.: 3238 1338
suco    1-1-66-621-010
HARTING    19000005080
DOLD    ET1415.044 s-nr:0059274
Hawe    GR2-2-G24
kistler    6159AE
Turck    IM1-22EX-R,7541231
VOLKMANN GmbH    104688
norelem    07534-10X70
SCHMERSAL    AZ16-ST1-AS R ASI-SAW
KTR    KTR 250 35x47
Beta    530065
HIDRACAR    U002A18V1-AI
norelem    07161-04X10
Turck    WAS4-2/P00，Nr.8007097
ATOS    SP-COUR-230RC/10
Woerner    VPA-C.B/6/0/D/N/22/22/40/P 218609
Beck GmbH    6372
FRONIUS Deutschland GmbH    44.0350.2410
LEONI    PUR9N-3/8"BK/m
Resatron    RSG 10 C 13 + 12 - P - 3 - V1 - 2SS
parker    F11-010-HU-CV-K-000
SMW    12501
hydac    0160 MA 003 BN
Demag    FAW-1 220V-240V
dunkermotoren    D554 SNR88943.04075
Turck    BL67-2RFID-A Nr:6827225
Turck    WKC4.4T-10/,6625027
Honsberg    FLEX-(I+K) HD2KO1-015GM015 (220cst oil)
CONRAD    000235715 VOLTCRAFT NETZGERAET 12V/10A
Faster    VU112F112FM
Remo-hse    HMR-230/12/6k-5m-3A
Turck    B4151-0/11 Nr:6914526
Knick isolation    EK4
Gutekunst federn    D-207G
NUOVA    11193145
B&R    8V1180.001-2
Rexroth    3DREE16P-7X/200XYG24K31A1V R901226262
norelem    08927-05X06
PICKER    ALB110G10CCN9
Moflash    ABHF8-1437
Bohncke GmbH    595.2600.36
KEB    09F5B1B-2B0A
Beckhoff    IE1011
RUD    13-082 VRS-F M 20
parker    D31FBE02DC4NKW010 Nr.D31FBE02DC4NKW0
BTI    AMX5
KONUS    KKV-M12 620000120
Bender    IR125Y-4
ATOS    JPQ-222
Turck    HAS8141-0 NR6905406
Reinshagen    15.13.400 Nr：25040001
Rexroth    DBEME10-5X/200YG24K31M R900954708
Balluff GmbH    BTL5-E10-M0300-P-S32
igus    380.262.075.0, 10M
magneta    14.100.04.003
norelem    07534-10x16
Eaton Electric GmbH    PKZM4-XM65DE 101056
ATOS    DLOH-3A-U21
Brinkmann Pumps    TH1106B470-Z+300
Rexroth    MKD071B-061-KG0-KN
Beta    3630060
Beck    930.80.222511 16645-0006
Turck    SDPB-0800D-1007 Nr:6824409
HARTING    09 15 000 6223
hydac    EDS 344-2-250-000
DOLD    IP9077.39/001 3AC100V 0,1-20S S-nr：0055608
SIBA GmbH    5012406.12
binks    502382
igus    400.42.250.0, 10M
Beta    3630045
CONTROL TECHNEQUES    200*25/50
Black Box Deutschland GmbH    JPM405A-R2
AirCom    R13-02D
KUEBLER    6.134.012.850
Vahle    166242
Beckhoff Automation GmbH    KL1104
PILZ    Nr：777301
ALSTOM    700.000758
CONEC    163A11099X
Murrelektronik GmbH    Nr：4000-68123-0000000
MOOG    D661Z571C
SCHNEIDER    LRD1522
Tiefenbach GmbH    WK008K234
SIEMENS    6SL3995-6LX00-0AA0
B&R    3BP150.4
GMW    N11303
Stoeber    SEA5001
binks    192822
Turck    FXDP-IOM88-0001,NR.6825404
Mayr    8170038
Phoenix    3201932
Phoenix    3200454
Turck    BI30U-CP40-AP6X2 Nr.1625830
E+H    FTL260-1010
Phoenix    2708232
Murrelektronik    51301
Bohncke GmbH    595.2603.36
FAG    DRS3590
ATOS    LIDA-3
Martens    DF9648-2-2T-AO-0-00 220V
Funke    TPL00-L-12-11 NR:690573
Eaton Electric GmbH    PKE-XTU-4 121724
Rexroth    MSK101E-0300-NN-M1-AG2-NNNN
Bauer Gear Motor GmbH    DNF09SA4/SP Nr:188F345900 25120149-27
Baumer    OADM 20I4440/S14C
Murrelektronik GmbH    7000-14541-7960750
parker    OSP-P32-10001-01035
PREH    P20VR-200BAR
ATOS    DKER-1714-SP-667 24DC
ZENTRO-ELEKTRIK    TYP.8899-2BE NO.98228899100
Turck    BL20-E-8DI-24VDC-P,NR.6827227
SIEMENS    6SB2073-3EA00-0AA0
Murrelektronik    7000-41841-2360000
MAHR    5010100 N400/25/150
Murrelektronik GmbH    50600
Stoerk-Tronic    900210.004 ST710-KEJV.03 PTC 12-24V K1K2
schmalz    SCPi 15/25 NO RD M12-5 SO 10.02.02.03528
SMW    195896
Di-soric    200357 DCC 3.0 V 1.0 PSK-K-TSL
binks    250625
B&R    X20DI4371
EPCOS    B84113-C-B110
PFLITSCH    23254d20
hydac    HDA 4748-H-0400-000
Kral AG(pump)    DS3-2300.BAB.0005
BOSCH    R911305275 CSB01.1N-PB-ENS-NNN-NN-S-NN-FW
Turck    RKC4T-5-RSC4T/TXL Nr.6625730
FRONIUS Deutschland GmbH    4,075,137R
binks    250608
ATOS    DHZO-TE-071-L5
KOSTYRKA    5350.030.100/ID=30G7
schmalz    SAOB 110x55 NBR-60 G3/8-IG
Herkules-Resotec    REDIS-220-BP32 Nr.:91813
BARKSDALE    0303-031
KOBOLD    KSM-1005MP15R0
Murrelektronik GmbH    7000-12961-0000000
PILZ    PNOZ s9 C 24VDC 3 n/o t 1 n/c t ,Art-Nr.: 751109
SCHUNK    GWB80
Balluff GmbH    BES M12MG-PSC80F-S04G
binks    250609
Fuchs    KFSDIS1
Ahlborn Mess- und Regelungstechnik GmbH    SW5600WC4
Murr    9000-41034-0401000
Warmbier    8710.AM120.XL

EA    Art. EA300166
AXELENT    W322-220060
Beckhoff Automation GmbH    KL3458
KUHNKE    19.395.010 Compact-Zylinder
MENNEKES    Mennekes DELTA-BOX 92594
SCHNEIDER    LC1D126P7
ATOS    SCLI-25312
INTERNORMEN    01.NR.1000.32227.10VG.25G.25.B.V-SI
Euchner    CES-A-AEA-04B NR:072000
HARTING    19 30 024 1271
Beck    930.8722251
stotz    P65a-10-P
Gutekunst federn    D-173E
SERTO    SO-42521-12-1/2
HARTING    19200031422
Baumer    OADM 20I4440/S14C
ATOS    E-ME-AC-01F
SCHUNK    0307106 DRG 44-90-AS
ATOS    RZMO-TERS-PS-010/315
EMS    HF-250S
Euchner    CES-A-LNA-SC 077715
Turck    RSM-RKM579-7M，NR.6603754
ATOS    DLOH-3C-U21
HARTING    9990000110
Rexroth    R911298373
ODU Steckverbindungssysteme GmbH & Co. KG    181-134-000-301-000
SMW    12488
binks    250641
kistler    1631C2
Murr    4000-68000-1200000
mollet    DF24A1C5H1E74F2ER7ZM2VLR250W00U1X
binks    818823
PILZ    NO:751103
Murrelektronik GmbH    7000-29021-0000000.
HARTING    9300009901
GHR    C31-R1-L-N Nr：00C31R1LN
Turck    NI40-CP80-VP4X2/S97，1569522
SMW    12494
parker    3349111186
Turck    NI2-Q6,5-AP6-0,1-FS4.4X3/S304,1650048
HYFRA    TRK-110-EF-S, 0911060
Rexroth    DR10DP2 -4X/ 315YM
ENVIROFALK GMBH    Artikel-Nr.506119
Desoutter    D53-25 LINEAR ARM W/CLAMP 28.5-41;6158107020
SCHMERSAL    BNS 303-11Z-2211-3,0m ,Nr. 101203870
Hawe    P3YKA00CB
HBM    1-U2B/20KN
Drei Bond    4.290.00.090030.100B
HAUHINCO    6546854
IMAV    SV2-20N-C-0-24DG
JAQUET    T501.10(DC)
Knick    P27058H1(±60MV±10V )
hydac    0025 S 125W
Rexroth    HMS01.1N-W0036-A-07-NNNN
WIKA    Nr.40500141 Pos.6
HYFRA    H220-41300,281,N1
STAR    1605-104-31.140
igus    GSM-6065-40
ROSTA    N 1”–20 S 06 510 006
ATOS    RZMO-TERS-PS-010/315
vhale    168074
HARTING    9330062716
Turck    BMSWS 8151-8.5 Nr:6904722
ATEK Antriebstechnik GmbH    V 120 2:1 B0 -9.9- 600/NT/00 SN 06111393
Turck    WAKS4.5-5/S366 Nr:8019171
SICK    T4000-2DRNAC
BARKSDALE    SW2000/50Bar/1S,P/4-20mA,Part No.0428-258
Schneider Electric    XALK178F
SICK    M40E-034010RR0 Nr1 200 030
ATOS    AGRL-10
kistler    5015A1000
hydac    ETS 386-3-150-000+TFP100+S.S+ZBE06+ZBM300
GGB Heibronn Gmbh    BB121808 BP25
Murrelektronik    52503
Hawe    RHC 41 V
SMW    12501
B&R Industrie-Elektronik GmbH    X20DI9371
suco    0167-407-032-043
SCHUNK    0307109;DRG 80-90-AS
Mankenberg    DM462 4" * 10TX 80U-2,5GV(Ra <= 0.4 μm)
Turck    REP-DP 0002, Nr.6825354.
Phoenix    712314
Hilgendorf    QA1538SP
norelem    02010-08
ORTLIEB    T0065R060000G
KOBOLD    VKA-3106R0R15BY
HARTING    19 30 024 0272
ELABO    Allgemeine Prufnachweis
SMW    12457
EN motoren nijmegen bv    S 2316-22314
SCHMERSAL    M 6600-11-K-Y,101055341
Wachendorff Elektronik GmbH & Co. KG    WDG58A-1024-ABN-I24-S5R-E59
Honsberg    FLEX-(I+K) HD2KO1-020GM040 (220cst oil)
Knick isolation    46MK Opt.453
Turck    BL67-8DI-P，Nr.6827170
HARTING    19 30 016 1231
TEAFLEX    TEAFLEX M20X1,5 PLAS. CPKGM20
Hawe    TR 2-2
InterApp    ES2.P01H
Vahle GmbH & Co. KG    KST 2/40 PE ST 0168138
Tesa    04224-00126-00 Kautschukmasse WEISS L?nge/m: 66,00 Breite/m
Kroeplin GmbH    G105-K
SIEMENS    C73451-A430-D80
KUEBLER    8.3700.1327.0600
HYDROKOMP    KM-3-N002
Druck    PTX5072-TA-A2-CB-HO-PA 0-100MBAR
heidenhain    Id.Nr.310573-03
Eltako    1386-1393706
Hawe    SEH 2-3/50 FP-G 24
lika    AST680/GY-10/S431
Rosenberg    DD106-35-4 DA1 KS 0,68 m
Knick isolation    P27000H1-S001
SMW    12499
Turck    WAK3-2,4-SSP3/S90 Nr:8040015
Hawe    P6M-PAB4
Turck    BL67-PG-EN-IP Nr.6827246
cembre    BF-M4
Bopp & Reuther    3-44-23810-500/05741 MID-MDS-T-CA-20-20-C-3A（78001791）
Mahle    PI3108PS10
SIEMENS    BD2A-3-400-SB-1
KEB    09F5B1B-2B0A
Turck    FCS-G1/2A4P-VRX/230VAC Nr.6870094
ATOS    DLHZO-TE-040-L71-40
hydac    DR08P-01-C-N-180V
FRONIUS Deutschland GmbH    34.0350.1836
Faster    VU112F112FM
ELETTA    A2-FA50,120-240L/min
MOOG GmbH    D633-308B
Baumer    OHDM 16P5012/S14
Turck    FCS-G1/2A4P-AP8X-H1141，6870092
norelem    06460-2102X15
Turck    BL20-P3T-SBB Nr:6827036
suco    0166-40904-1-036 oberer SP 15bar
Rittal    3286410
Eaton Electric GmbH    DILM32-XHI22 277377
SICK    IM12-02BPS-ZC1
Di-soric    IR 35 PSOK-IBS
LEONI    A1-A3_C07009-00-055
Turck    FCS-GL1/2A4P-VRX/24VDC Nr:6870097
Turck    Nr.6625551 PKG3M-5/TXL
HARTING    19200031440
IHG    BB1209DU
Turck    WAS4-2/P00，Nr.8007097
HAHN+KOLB    69341035
ATOS    ARGL-10
kistler    4577A50C1
Beta    7280022
Rexroth    R911297425 HMV01.1E-W0120-A-07-NNNN
Staubli    13-084 ,RMI200.30
binks    250625
hydac    EDS3446-2-0250-000+ZBE06-05
hydac    KBK167/G mit Gummistue
SCHNEIDER    XMLG400D21
Contrinex    DW-AD-623-03
heidenhain    337147-01
ATOS    RZGA-A-033/80/PA-GK/7
Honsberg    10368303 OMNI-P006RK015S G3/8
AXELENT    D10-XXX150A
SICK    DFS60B-S4VA08192 NR.1058715
crompton    E243-015-G-FA-**-IP
Eltako    1386-1393706
OTT-JAKOB    9560053492
Desoutter    KIT HOUSING IN-LINE RIGHT+LEFT;6153982000
Murrelektronik    55037
norelem    08910 A10X12
ALLEN-BRADLEY    700-HA32A03-3-4
parker    P33MA16024N
Schrack Technik GmbH    MT321024
hydac    ETS386-2-150-000
norelem    07534-10X70
HSB    Beta 80-SOS-M 2550-834-1200-2SA-1
Phoenix    2981363
anybus    AB7001-C
Turck    BL20-E-GW-DP Nr:6827250
E+H    FTL260-1010
VEM    Klemmensockel 100Amp. Mit Messingbolzen 0112901
cembre    BF-M4
SCHUNK    T20018362Diamete12 K1129280 40090910
FRONIUS Deutschland GmbH    42.0510.0011
STRACK    13-083 Z5130-18
B&R    7TB718.9
KUEBLER    8.0010.40SO.0000
Jahns    MT-GM1-175/175-FEA;Fabr.Nr:157712
PMA    KSVC-101-00111-U00
Dopag    D38-5192-016-NI
binks    250612
Honsberg    NG-015GA2
cembre    BF-M5
Siba    5014206.12
FHF    iBL2 rot,118 811 12AX
SMW    12501
HARTING    09 34 006 2616
GUTEKUNST    VM-022E 0.7x3.50x1000
Di-soric    DCC 08 M 1.5 PSK-TSL/32
Bucher    C1NDY20-B-SVD-S100-L-H21-1-SVT250
Honsberg    switch head of MR
B&R Industrie-Elektronik GmbH    8V1090.00-2
berg    HKR60
Rexroth    HMS01.1N-W0054-A-07-NNNN
Martens    NG1000-2-0 input230VACoutput12~24
FEMA    Ex-VCM301
PMA Prozess- und Maschinen-Automation GmbH    KS50-102-1000E-000
Puls    QT20.481
Beck    930.8322251
HARTING    09 34 006 2616
Baumer Group (THALHEIM)    ITD 40 A 4 Y140 1024 H NI VR16 S12 11061316
Siemens-Loher    1PS5106-0BD90-4BB2-ZB15+L1Y（LOHER Nr. 2344872）
Rexroth    R900579943 4WRSE10V50-3X/G24K0/A1V
Stoz    KSW-1-35/120
SICK    M40S-034010AR0 Nr1 200 013
Vahle    143211
Turck    BL67-PG-EN-IP Nr.6827246
SAUTER    AVM234SF132-514MM 2/4/6 S/MM 24V/AC IP66 2500N 10W
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1、1834年德國(guó)物理學(xué)家楞次通過實(shí)驗(yàn)總結(jié)出：感應(yīng)電流的方向總是要使感應(yīng)電流的磁場(chǎng)阻礙引起感應(yīng)電流的磁通量的變化。

即磁通量變化感應(yīng)電流感應(yīng)電流磁場(chǎng)磁通量變化。

2、當(dāng)閉合電路中的磁通量發(fā)生變化引起感應(yīng)電流時(shí)，用楞次定律判斷感應(yīng)電流的方向。

楞次定律的內(nèi)容：感應(yīng)電流的磁場(chǎng)總是阻礙引起感應(yīng)電流為磁通量變化。

楞次定律是判斷感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)方向的定律，但它是通過感應(yīng)電流方向來表述的。按照這個(gè)定律，感應(yīng)電流只能采取這樣一個(gè)方向，在這個(gè)方向下的感應(yīng)電流所產(chǎn)生的磁場(chǎng)一定是阻礙引起這個(gè)感應(yīng)電流的那個(gè)變化的磁通量的變化。我們把“引起感應(yīng)電流的那個(gè)變化的磁通量”叫做“原磁道”。因此楞次定律可以簡(jiǎn)單表達(dá)為：感應(yīng)電流的磁場(chǎng)總是阻礙原磁通的變化。所謂阻礙原磁通的變化是指：當(dāng)原磁通增加時(shí)，感應(yīng)電流的磁場(chǎng)（或磁通）與原磁通方向相反，阻礙它的增加；當(dāng)原磁通減少時(shí)，感應(yīng)電流的磁場(chǎng)與原磁通方向相同，阻礙它的減少。從這里可以看出，正確理解感應(yīng)電流的磁場(chǎng)和原磁通的關(guān)系是理解楞次定律的關(guān)鍵。要注意理解“阻礙”和“變化”這四個(gè)字，不能把“阻礙”理解為“阻止”，原磁通如果增加，感應(yīng)電流的磁場(chǎng)只能阻礙它的增加，而不能阻止它的增加，而原磁通還是要增加的。更不能感應(yīng)電流的“磁場(chǎng)”阻礙“原磁通”，尤其不能把阻礙理解為感應(yīng)電流的磁場(chǎng)和原磁道方向相反。正確的理解應(yīng)該是：通過感應(yīng)電流的磁場(chǎng)方向和原磁通的方向的相同或相反，來達(dá)到“阻礙”原磁通的“變化”即減或增。楞次定律所反映提這樣一個(gè)物理過程：原磁通變化時(shí)（原變），產(chǎn)生感應(yīng)電流（I感），這是屬于電磁感應(yīng)的條件問題；感應(yīng)電流一經(jīng)產(chǎn)生就在其周圍空間激發(fā)磁場(chǎng)（感），這就是電流的磁效應(yīng)問題；而且I感的方向就決定了感的方向（用安培右手螺旋定則判定）；感阻礙原的變化--這正是楞次定律所解決的問題。這樣一個(gè)復(fù)雜的過程，可以用圖表理順如下：

楞次定律也可以理解為：感應(yīng)電流的效果總是要反抗（或阻礙）產(chǎn)生感應(yīng)電流的原因，即只要有某種可能的過程使磁通量的變化受到阻礙，閉合電路就會(huì)努力實(shí)現(xiàn)這種過程：

（1）阻礙原磁通的變化（原始表速）；

（2）阻礙相對(duì)運(yùn)動(dòng)，可理解為“來拒去留”，具體表現(xiàn)為：若產(chǎn)生感應(yīng)電流的回路或其某些部分可以自由運(yùn)動(dòng)，則它會(huì)以它的運(yùn)動(dòng)來阻礙穿過路的磁通的變化；若引起原磁通變化為磁體與產(chǎn)生感應(yīng)電流的可動(dòng)回路發(fā)生相對(duì)運(yùn)動(dòng)，而回路的面積又不可變，則回路得以它的運(yùn)動(dòng)來阻礙磁體與回路的相對(duì)運(yùn)動(dòng)，而回路將發(fā)生與磁體同方向的運(yùn)動(dòng)；

（3）使線圈面積有擴(kuò)大或縮小的趨勢(shì)；

（4）阻礙原電流的變化（自感現(xiàn)象）。

利用上述規(guī)律分析問題可獨(dú)辟蹊徑，達(dá)到快速準(zhǔn)確的效果。如圖1所示，在O點(diǎn)懸掛一輕質(zhì)導(dǎo)線環(huán)，拿一條形磁鐵沿導(dǎo)線環(huán)的軸線方向突然向環(huán)內(nèi)插入，判斷在插入過程中導(dǎo)環(huán)如何運(yùn)動(dòng)。若按常規(guī)方法，應(yīng)先由楞次定律 判斷出環(huán)內(nèi)感應(yīng)電流的方向，再由安培定則確定環(huán)形電流對(duì)應(yīng)的磁極，由磁極的相互作用確定導(dǎo)線環(huán)的運(yùn)動(dòng)方向。若直接從感應(yīng)電流的效果來分析：條形磁鐵向環(huán)內(nèi)插入過程中，環(huán)內(nèi)磁通量增加，環(huán)內(nèi)感應(yīng)電流的效果將阻礙磁通量的增加，由磁通量減小的方向運(yùn)動(dòng)。因此環(huán)將向右擺動(dòng)。顯然，用第二種方法判斷更簡(jiǎn)捷。

應(yīng)用楞次定律判斷感應(yīng)電流方向的具體步驟：

（1）查明原磁場(chǎng)的方向及磁通量的變化情況；

（2）根據(jù)楞次定律中的“阻礙”確定感應(yīng)電流產(chǎn)生的磁場(chǎng)方向；

（3）由感應(yīng)電流產(chǎn)生的磁場(chǎng)方向用安培表判斷出感應(yīng)電流的方向。

3、當(dāng)閉合電路中的一部分導(dǎo)體做切割磁感線運(yùn)動(dòng)時(shí)，用右手定則可判定感應(yīng)電流的方向。

運(yùn)動(dòng)切割產(chǎn)生感應(yīng)電流是磁通量發(fā)生變化引起感應(yīng)電流的特例，所以判定電流方向的右手定則也是楞次定律的特例。用右手定則能判定的，一定也能用楞次定律判定，只是不少情況下，不如用右手定則判定的方便簡(jiǎn)單。反過來，用楞次定律能判定的，并不是用右手定則都能判定出來。如圖2所示，閉合圖形導(dǎo)線中的磁場(chǎng)逐漸增強(qiáng)，因?yàn)榭床坏角懈睿糜沂侄▌t就難以判定感應(yīng)電流的方向，而用楞次定律就很容易判定。

要注意左手定則與右手定則應(yīng)用的區(qū)別，兩個(gè)定則的應(yīng)用可簡(jiǎn)單總結(jié)為：“因電而動(dòng)”用左手，“因動(dòng)而電”用右手，因果關(guān)系不可混淆。

1、1834年德國(guó)物理學(xué)家楞次通過實(shí)驗(yàn)總結(jié)出：感應(yīng)電流的方向總是要使感應(yīng)電流的磁場(chǎng)阻礙引起感應(yīng)電流的磁通量的變化。

即磁通量變化感應(yīng)電流感應(yīng)電流磁場(chǎng)磁通量變化。

2、當(dāng)閉合電路中的磁通量發(fā)生變化引起感應(yīng)電流時(shí)，用楞次定律判斷感應(yīng)電流的方向。

楞次定律的內(nèi)容：感應(yīng)電流的磁場(chǎng)總是阻礙引起感應(yīng)電流為磁通量變化。

楞次定律是判斷感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)方向的定律，但它是通過感應(yīng)電流方向來表述的。按照這個(gè)定律，感應(yīng)電流只能采取這樣一個(gè)方向，在這個(gè)方向下的感應(yīng)電流所產(chǎn)生的磁場(chǎng)一定是阻礙引起這個(gè)感應(yīng)電流的那個(gè)變化的磁通量的變化。我們把“引起感應(yīng)電流的那個(gè)變化的磁通量”叫做“原磁道”。因此楞次定律可以簡(jiǎn)單表達(dá)為：感應(yīng)電流的磁場(chǎng)總是阻礙原磁通的變化。所謂阻礙原磁通的變化是指：當(dāng)原磁通增加時(shí)，感應(yīng)電流的磁場(chǎng)（或磁通）與原磁通方向相反，阻礙它的增加；當(dāng)原磁通減少時(shí)，感應(yīng)電流的磁場(chǎng)與原磁通方向相同，阻礙它的減少。從這里可以看出，正確理解感應(yīng)電流的磁場(chǎng)和原磁通的關(guān)系是理解楞次定律的關(guān)鍵。要注意理解“阻礙”和“變化”這四個(gè)字，不能把“阻礙”理解為“阻止”，原磁通如果增加，感應(yīng)電流的磁場(chǎng)只能阻礙它的增加，而不能阻止它的增加，而原磁通還是要增加的。更不能感應(yīng)電流的“磁場(chǎng)”阻礙“原磁通”，尤其不能把阻礙理解為感應(yīng)電流的磁場(chǎng)和原磁道方向相反。正確的理解應(yīng)該是：通過感應(yīng)電流的磁場(chǎng)方向和原磁通的方向的相同或相反，來達(dá)到“阻礙”原磁通的“變化”即減或增。楞次定律所反映提這樣一個(gè)物理過程：原磁通變化時(shí)（原變），產(chǎn)生感應(yīng)電流（I感），這是屬于電磁感應(yīng)的條件問題；感應(yīng)電流一經(jīng)產(chǎn)生就在其周圍空間激發(fā)磁場(chǎng)（感），這就是電流的磁效應(yīng)問題；而且I感的方向就決定了感的方向（用安培右手螺旋定則判定）；感阻礙原的變化--這正是楞次定律所解決的問題。這樣一個(gè)復(fù)雜的過程，可以用圖表理順如下：

楞次定律也可以理解為：感應(yīng)電流的效果總是要反抗（或阻礙）產(chǎn)生感應(yīng)電流的原因，即只要有某種可能的過程使磁通量的變化受到阻礙，閉合電路就會(huì)努力實(shí)現(xiàn)這種過程：

（1）阻礙原磁通的變化（原始表速）；

（2）阻礙相對(duì)運(yùn)動(dòng)，可理解為“來拒去留”，具體表現(xiàn)為：若產(chǎn)生感應(yīng)電流的回路或其某些部分可以自由運(yùn)動(dòng)，則它會(huì)以它的運(yùn)動(dòng)來阻礙穿過路的磁通的變化；若引起原磁通變化為磁體與產(chǎn)生感應(yīng)電流的可動(dòng)回路發(fā)生相對(duì)運(yùn)動(dòng)，而回路的面積又不可變，則回路得以它的運(yùn)動(dòng)來阻礙磁體與回路的相對(duì)運(yùn)動(dòng)，而回路將發(fā)生與磁體同方向的運(yùn)動(dòng)；

（3）使線圈面積有擴(kuò)大或縮小的趨勢(shì)；

（4）阻礙原電流的變化（自感現(xiàn)象）。

利用上述規(guī)律分析問題可獨(dú)辟蹊徑，達(dá)到快速準(zhǔn)確的效果。如圖1所示，在O點(diǎn)懸掛一輕質(zhì)導(dǎo)線環(huán)，拿一條形磁鐵沿導(dǎo)線環(huán)的軸線方向突然向環(huán)內(nèi)插入，判斷在插入過程中導(dǎo)環(huán)如何運(yùn)動(dòng)。若按常規(guī)方法，應(yīng)先由楞次定律 判斷出環(huán)內(nèi)感應(yīng)電流的方向，再由安培定則確定環(huán)形電流對(duì)應(yīng)的磁極，由磁極的相互作用確定導(dǎo)線環(huán)的運(yùn)動(dòng)方向。若直接從感應(yīng)電流的效果來分析：條形磁鐵向環(huán)內(nèi)插入過程中，環(huán)內(nèi)磁通量增加，環(huán)內(nèi)感應(yīng)電流的效果將阻礙磁通量的增加，由磁通量減小的方向運(yùn)動(dòng)。因此環(huán)將向右擺動(dòng)。顯然，用第二種方法判斷更簡(jiǎn)捷。

應(yīng)用楞次定律判斷感應(yīng)電流方向的具體步驟：

（1）查明原磁場(chǎng)的方向及磁通量的變化情況；

（2）根據(jù)楞次定律中的“阻礙”確定感應(yīng)電流產(chǎn)生的磁場(chǎng)方向；

（3）由感應(yīng)電流產(chǎn)生的磁場(chǎng)方向用安培表判斷出感應(yīng)電流的方向。

3、當(dāng)閉合電路中的一部分導(dǎo)體做切割磁感線運(yùn)動(dòng)時(shí)，用右手定則可判定感應(yīng)電流的方向。

運(yùn)動(dòng)切割產(chǎn)生感應(yīng)電流是磁通量發(fā)生變化引起感應(yīng)電流的特例，所以判定電流方向的右手定則也是楞次定律的特例。用右手定則能判定的，一定也能用楞次定律判定，只是不少情況下，不如用右手定則判定的方便簡(jiǎn)單。反過來，用楞次定律能判定的，并不是用右手定則都能判定出來。如圖2所示，閉合圖形導(dǎo)線中的磁場(chǎng)逐漸增強(qiáng)，因?yàn)榭床坏角懈?，用右手定則就難以判定感應(yīng)電流的方向，而用楞次定律就很容易判定。

要注意左手定則與右手定則應(yīng)用的區(qū)別，兩個(gè)定則的應(yīng)用可簡(jiǎn)單總結(jié)為：“因電而動(dòng)”用左手，“因動(dòng)而電”用右手，因果關(guān)系不可混淆。

1、1834年德國(guó)物理學(xué)家楞次通過實(shí)驗(yàn)總結(jié)出：感應(yīng)電流的方向總是要使感應(yīng)電流的磁場(chǎng)阻礙引起感應(yīng)電流的磁通量的變化。

即磁通量變化感應(yīng)電流感應(yīng)電流磁場(chǎng)磁通量變化。

2、當(dāng)閉合電路中的磁通量發(fā)生變化引起感應(yīng)電流時(shí)，用楞次定律判斷感應(yīng)電流的方向。

楞次定律的內(nèi)容：感應(yīng)電流的磁場(chǎng)總是阻礙引起感應(yīng)電流為磁通量變化。

楞次定律是判斷感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)方向的定律，但它是通過感應(yīng)電流方向來表述的。按照這個(gè)定律，感應(yīng)電流只能采取這樣一個(gè)方向，在這個(gè)方向下的感應(yīng)電流所產(chǎn)生的磁場(chǎng)一定是阻礙引起這個(gè)感應(yīng)電流的那個(gè)變化的磁通量的變化。我們把“引起感應(yīng)電流的那個(gè)變化的磁通量”叫做“原磁道”。因此楞次定律可以簡(jiǎn)單表達(dá)為：感應(yīng)電流的磁場(chǎng)總是阻礙原磁通的變化。所謂阻礙原磁通的變化是指：當(dāng)原磁通增加時(shí)，感應(yīng)電流的磁場(chǎng)（或磁通）與原磁通方向相反，阻礙它的增加；當(dāng)原磁通減少時(shí)，感應(yīng)電流的磁場(chǎng)與原磁通方向相同，阻礙它的減少。從這里可以看出，正確理解感應(yīng)電流的磁場(chǎng)和原磁通的關(guān)系是理解楞次定律的關(guān)鍵。要注意理解“阻礙”和“變化”這四個(gè)字，不能把“阻礙”理解為“阻止”，原磁通如果增加，感應(yīng)電流的磁場(chǎng)只能阻礙它的增加，而不能阻止它的增加，而原磁通還是要增加的。更不能感應(yīng)電流的“磁場(chǎng)”阻礙“原磁通”，尤其不能把阻礙理解為感應(yīng)電流的磁場(chǎng)和原磁道方向相反。正確的理解應(yīng)該是：通過感應(yīng)電流的磁場(chǎng)方向和原磁通的方向的相同或相反，來達(dá)到“阻礙”原磁通的“變化”即減或增。楞次定律所反映提這樣一個(gè)物理過程：原磁通變化時(shí)（原變），產(chǎn)生感應(yīng)電流（I感），這是屬于電磁感應(yīng)的條件問題；感應(yīng)電流一經(jīng)產(chǎn)生就在其周圍空間激發(fā)磁場(chǎng)（感），這就是電流的磁效應(yīng)問題；而且I感的方向就決定了感的方向（用安培右手螺旋定則判定）；感阻礙原的變化--這正是楞次定律所解決的問題。這樣一個(gè)復(fù)雜的過程，可以用圖表理順如下：

楞次定律也可以理解為：感應(yīng)電流的效果總是要反抗（或阻礙）產(chǎn)生感應(yīng)電流的原因，即只要有某種可能的過程使磁通量的變化受到阻礙，閉合電路就會(huì)努力實(shí)現(xiàn)這種過程：

（1）阻礙原磁通的變化（原始表速）；

（2）阻礙相對(duì)運(yùn)動(dòng)，可理解為“來拒去留”，具體表現(xiàn)為：若產(chǎn)生感應(yīng)電流的回路或其某些部分可以自由運(yùn)動(dòng)，則它會(huì)以它的運(yùn)動(dòng)來阻礙穿過路的磁通的變化；若引起原磁通變化為磁體與產(chǎn)生感應(yīng)電流的可動(dòng)回路發(fā)生相對(duì)運(yùn)動(dòng)，而回路的面積又不可變，則回路得以它的運(yùn)動(dòng)來阻礙磁體與回路的相對(duì)運(yùn)動(dòng)，而回路將發(fā)生與磁體同方向的運(yùn)動(dòng)；

（3）使線圈面積有擴(kuò)大或縮小的趨勢(shì)；

（4）阻礙原電流的變化（自感現(xiàn)象）。

利用上述規(guī)律分析問題可獨(dú)辟蹊徑，達(dá)到快速準(zhǔn)確的效果。如圖1所示，在O點(diǎn)懸掛一輕質(zhì)導(dǎo)線環(huán)，拿一條形磁鐵沿導(dǎo)線環(huán)的軸線方向突然向環(huán)內(nèi)插入，判斷在插入過程中導(dǎo)環(huán)如何運(yùn)動(dòng)。若按常規(guī)方法，應(yīng)先由楞次定律 判斷出環(huán)內(nèi)感應(yīng)電流的方向，再由安培定則確定環(huán)形電流對(duì)應(yīng)的磁極，由磁極的相互作用確定導(dǎo)線環(huán)的運(yùn)動(dòng)方向。若直接從感應(yīng)電流的效果來分析：條形磁鐵向環(huán)內(nèi)插入過程中，環(huán)內(nèi)磁通量增加，環(huán)內(nèi)感應(yīng)電流的效果將阻礙磁通量的增加，由磁通量減小的方向運(yùn)動(dòng)。因此環(huán)將向右擺動(dòng)。顯然，用第二種方法判斷更簡(jiǎn)捷。

應(yīng)用楞次定律判斷感應(yīng)電流方向的具體步驟：

（1）查明原磁場(chǎng)的方向及磁通量的變化情況；

（2）根據(jù)楞次定律中的“阻礙”確定感應(yīng)電流產(chǎn)生的磁場(chǎng)方向；

（3）由感應(yīng)電流產(chǎn)生的磁場(chǎng)方向用安培表判斷出感應(yīng)電流的方向。

3、當(dāng)閉合電路中的一部分導(dǎo)體做切割磁感線運(yùn)動(dòng)時(shí)，用右手定則可判定感應(yīng)電流的方向。

運(yùn)動(dòng)切割產(chǎn)生感應(yīng)電流是磁通量發(fā)生變化引起感應(yīng)電流的特例，所以判定電流方向的右手定則也是楞次定律的特例。用右手定則能判定的，一定也能用楞次定律判定，只是不少情況下，不如用右手定則判定的方便簡(jiǎn)單。反過來，用楞次定律能判定的，并不是用右手定則都能判定出來。如圖2所示，閉合圖形導(dǎo)線中的磁場(chǎng)逐漸增強(qiáng)，因?yàn)榭床坏角懈?，用右手定則就難以判定感應(yīng)電流的方向，而用楞次定律就很容易判定。

要注意左手定則與右手定則應(yīng)用的區(qū)別，兩個(gè)定則的應(yīng)用可簡(jiǎn)單總結(jié)為：“因電而動(dòng)”用左手，“因動(dòng)而電”用右手，因果關(guān)系不可混淆。

1、1834年德國(guó)物理學(xué)家楞次通過實(shí)驗(yàn)總結(jié)出：感應(yīng)電流的方向總是要使感應(yīng)電流的磁場(chǎng)阻礙引起感應(yīng)電流的磁通量的變化。

即磁通量變化感應(yīng)電流感應(yīng)電流磁場(chǎng)磁通量變化。

2、當(dāng)閉合電路中的磁通量發(fā)生變化引起感應(yīng)電流時(shí)，用楞次定律判斷感應(yīng)電流的方向。

楞次定律的內(nèi)容：感應(yīng)電流的磁場(chǎng)總是阻礙引起感應(yīng)電流為磁通量變化。

楞次定律是判斷感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)方向的定律，但它是通過感應(yīng)電流方向來表述的。按照這個(gè)定律，感應(yīng)電流只能采取這樣一個(gè)方向，在這個(gè)方向下的感應(yīng)電流所產(chǎn)生的磁場(chǎng)一定是阻礙引起這個(gè)感應(yīng)電流的那個(gè)變化的磁通量的變化。我們把“引起感應(yīng)電流的那個(gè)變化的磁通量”叫做“原磁道”。因此楞次定律可以簡(jiǎn)單表達(dá)為：感應(yīng)電流的磁場(chǎng)總是阻礙原磁通的變化。所謂阻礙原磁通的變化是指：當(dāng)原磁通增加時(shí)，感應(yīng)電流的磁場(chǎng)（或磁通）與原磁通方向相反，阻礙它的增加；當(dāng)原磁通減少時(shí)，感應(yīng)電流的磁場(chǎng)與原磁通方向相同，阻礙它的減少。從這里可以看出，正確理解感應(yīng)電流的磁場(chǎng)和原磁通的關(guān)系是理解楞次定律的關(guān)鍵。要注意理解“阻礙”和“變化”這四個(gè)字，不能把“阻礙”理解為“阻止”，原磁通如果增加，感應(yīng)電流的磁場(chǎng)只能阻礙它的增加，而不能阻止它的增加，而原磁通還是要增加的。更不能感應(yīng)電流的“磁場(chǎng)”阻礙“原磁通”，尤其不能把阻礙理解為感應(yīng)電流的磁場(chǎng)和原磁道方向相反。正確的理解應(yīng)該是：通過感應(yīng)電流的磁場(chǎng)方向和原磁通的方向的相同或相反，來達(dá)到“阻礙”原磁通的“變化”即減或增。楞次定律所反映提這樣一個(gè)物理過程：原磁通變化時(shí)（原變），產(chǎn)生感應(yīng)電流（I感），這是屬于電磁感應(yīng)的條件問題；感應(yīng)電流一經(jīng)產(chǎn)生就在其周圍空間激發(fā)磁場(chǎng)（感），這就是電流的磁效應(yīng)問題；而且I感的方向就決定了感的方向（用安培右手螺旋定則判定）；感阻礙原的變化--這正是楞次定律所解決的問題。這樣一個(gè)復(fù)雜的過程，可以用圖表理順如下：

楞次定律也可以理解為：感應(yīng)電流的效果總是要反抗（或阻礙）產(chǎn)生感應(yīng)電流的原因，即只要有某種可能的過程使磁通量的變化受到阻礙，閉合電路就會(huì)努力實(shí)現(xiàn)這種過程：

（1）阻礙原磁通的變化（原始表速）；

（2）阻礙相對(duì)運(yùn)動(dòng)，可理解為“來拒去留”，具體表現(xiàn)為：若產(chǎn)生感應(yīng)電流的回路或其某些部分可以自由運(yùn)動(dòng)，則它會(huì)以它的運(yùn)動(dòng)來阻礙穿過路的磁通的變化；若引起原磁通變化為磁體與產(chǎn)生感應(yīng)電流的可動(dòng)回路發(fā)生相對(duì)運(yùn)動(dòng)，而回路的面積又不可變，則回路得以它的運(yùn)動(dòng)來阻礙磁體與回路的相對(duì)運(yùn)動(dòng)，而回路將發(fā)生與磁體同方向的運(yùn)動(dòng)；

（3）使線圈面積有擴(kuò)大或縮小的趨勢(shì)；

（4）阻礙原電流的變化（自感現(xiàn)象）。

利用上述規(guī)律分析問題可獨(dú)辟蹊徑，達(dá)到快速準(zhǔn)確的效果。如圖1所示，在O點(diǎn)懸掛一輕質(zhì)導(dǎo)線環(huán)，拿一條形磁鐵沿導(dǎo)線環(huán)的軸線方向突然向環(huán)內(nèi)插入，判斷在插入過程中導(dǎo)環(huán)如何運(yùn)動(dòng)。若按常規(guī)方法，應(yīng)先由楞次定律 判斷出環(huán)內(nèi)感應(yīng)電流的方向，再由安培定則確定環(huán)形電流對(duì)應(yīng)的磁極，由磁極的相互作用確定導(dǎo)線環(huán)的運(yùn)動(dòng)方向。若直接從感應(yīng)電流的效果來分析：條形磁鐵向環(huán)內(nèi)插入過程中，環(huán)內(nèi)磁通量增加，環(huán)內(nèi)感應(yīng)電流的效果將阻礙磁通量的增加，由磁通量減小的方向運(yùn)動(dòng)。因此環(huán)將向右擺動(dòng)。顯然，用第二種方法判斷更簡(jiǎn)捷。

應(yīng)用楞次定律判斷感應(yīng)電流方向的具體步驟：

（1）查明原磁場(chǎng)的方向及磁通量的變化情況；

（2）根據(jù)楞次定律中的“阻礙”確定感應(yīng)電流產(chǎn)生的磁場(chǎng)方向；

（3）由感應(yīng)電流產(chǎn)生的磁場(chǎng)方向用安培表判斷出感應(yīng)電流的方向。

3、當(dāng)閉合電路中的一部分導(dǎo)體做切割磁感線運(yùn)動(dòng)時(shí)，用右手定則可判定感應(yīng)電流的方向。

運(yùn)動(dòng)切割產(chǎn)生感應(yīng)電流是磁通量發(fā)生變化引起感應(yīng)電流的特例，所以判定電流方向的右手定則也是楞次定律的特例。用右手定則能判定的，一定也能用楞次定律判定，只是不少情況下，不如用右手定則判定的方便簡(jiǎn)單。反過來，用楞次定律能判定的，并不是用右手定則都能判定出來。如圖2所示，閉合圖形導(dǎo)線中的磁場(chǎng)逐漸增強(qiáng)，因?yàn)榭床坏角懈?，用右手定則就難以判定感應(yīng)電流的方向，而用楞次定律就很容易判定。

要注意左手定則與右手定則應(yīng)用的區(qū)別，兩個(gè)定則的應(yīng)用可簡(jiǎn)單總結(jié)為：“因電而動(dòng)”用左手，“因動(dòng)而電”用右手，因果關(guān)系不可混淆。

1、1834年德國(guó)物理學(xué)家楞次通過實(shí)驗(yàn)總結(jié)出：感應(yīng)電流的方向總是要使感應(yīng)電流的磁場(chǎng)阻礙引起感應(yīng)電流的磁通量的變化。

即磁通量變化感應(yīng)電流感應(yīng)電流磁場(chǎng)磁通量變化。

2、當(dāng)閉合電路中的磁通量發(fā)生變化引起感應(yīng)電流時(shí)，用楞次定律判斷感應(yīng)電流的方向。

楞次定律的內(nèi)容：感應(yīng)電流的磁場(chǎng)總是阻礙引起感應(yīng)電流為磁通量變化。

楞次定律是判斷感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)方向的定律，但它是通過感應(yīng)電流方向來表述的。按照這個(gè)定律，感應(yīng)電流只能采取這樣一個(gè)方向，在這個(gè)方向下的感應(yīng)電流所產(chǎn)生的磁場(chǎng)一定是阻礙引起這個(gè)感應(yīng)電流的那個(gè)變化的磁通量的變化。我們把“引起感應(yīng)電流的那個(gè)變化的磁通量”叫做“原磁道”。因此楞次定律可以簡(jiǎn)單表達(dá)為：感應(yīng)電流的磁場(chǎng)總是阻礙原磁通的變化。所謂阻礙原磁通的變化是指：當(dāng)原磁通增加時(shí)，感應(yīng)電流的磁場(chǎng)（或磁通）與原磁通方向相反，阻礙它的增加；當(dāng)原磁通減少時(shí)，感應(yīng)電流的磁場(chǎng)與原磁通方向相同，阻礙它的減少。從這里可以看出，正確理解感應(yīng)電流的磁場(chǎng)和原磁通的關(guān)系是理解楞次定律的關(guān)鍵。要注意理解“阻礙”和“變化”這四個(gè)字，不能把“阻礙”理解為“阻止”，原磁通如果增加，感應(yīng)電流的磁場(chǎng)只能阻礙它的增加，而不能阻止它的增加，而原磁通還是要增加的。更不能感應(yīng)電流的“磁場(chǎng)”阻礙“原磁通”，尤其不能把阻礙理解為感應(yīng)電流的磁場(chǎng)和原磁道方向相反。正確的理解應(yīng)該是：通過感應(yīng)電流的磁場(chǎng)方向和原磁通的方向的相同或相反，來達(dá)到“阻礙”原磁通的“變化”即減或增。楞次定律所反映提這樣一個(gè)物理過程：原磁通變化時(shí)（原變），產(chǎn)生感應(yīng)電流（I感），這是屬于電磁感應(yīng)的條件問題；感應(yīng)電流一經(jīng)產(chǎn)生就在其周圍空間激發(fā)磁場(chǎng)（感），這就是電流的磁效應(yīng)問題；而且I感的方向就決定了感的方向（用安培右手螺旋定則判定）；感阻礙原的變化--這正是楞次定律所解決的問題。這樣一個(gè)復(fù)雜的過程，可以用圖表理順如下：

楞次定律也可以理解為：感應(yīng)電流的效果總是要反抗（或阻礙）產(chǎn)生感應(yīng)電流的原因，即只要有某種可能的過程使磁通量的變化受到阻礙，閉合電路就會(huì)努力實(shí)現(xiàn)這種過程：

（1）阻礙原磁通的變化（原始表速）；

（2）阻礙相對(duì)運(yùn)動(dòng)，可理解為“來拒去留”，具體表現(xiàn)為：若產(chǎn)生感應(yīng)電流的回路或其某些部分可以自由運(yùn)動(dòng)，則它會(huì)以它的運(yùn)動(dòng)來阻礙穿過路的磁通的變化；若引起原磁通變化為磁體與產(chǎn)生感應(yīng)電流的可動(dòng)回路發(fā)生相對(duì)運(yùn)動(dòng)，而回路的面積又不可變，則回路得以它的運(yùn)動(dòng)來阻礙磁體與回路的相對(duì)運(yùn)動(dòng)，而回路將發(fā)生與磁體同方向的運(yùn)動(dòng)；

（3）使線圈面積有擴(kuò)大或縮小的趨勢(shì)；

（4）阻礙原電流的變化（自感現(xiàn)象）。

利用上述規(guī)律分析問題可獨(dú)辟蹊徑，達(dá)到快速準(zhǔn)確的效果。如圖1所示，在O點(diǎn)懸掛一輕質(zhì)導(dǎo)線環(huán)，拿一條形磁鐵沿導(dǎo)線環(huán)的軸線方向突然向環(huán)內(nèi)插入，判斷在插入過程中導(dǎo)環(huán)如何運(yùn)動(dòng)。若按常規(guī)方法，應(yīng)先由楞次定律 判斷出環(huán)內(nèi)感應(yīng)電流的方向，再由安培定則確定環(huán)形電流對(duì)應(yīng)的磁極，由磁極的相互作用確定導(dǎo)線環(huán)的運(yùn)動(dòng)方向。若直接從感應(yīng)電流的效果來分析：條形磁鐵向環(huán)內(nèi)插入過程中，環(huán)內(nèi)磁通量增加，環(huán)內(nèi)感應(yīng)電流的效果將阻礙磁通量的增加，由磁通量減小的方向運(yùn)動(dòng)。因此環(huán)將向右擺動(dòng)。顯然，用第二種方法判斷更簡(jiǎn)捷。

應(yīng)用楞次定律判斷感應(yīng)電流方向的具體步驟：

（1）查明原磁場(chǎng)的方向及磁通量的變化情況；

（2）根據(jù)楞次定律中的“阻礙”確定感應(yīng)電流產(chǎn)生的磁場(chǎng)方向；

（3）由感應(yīng)電流產(chǎn)生的磁場(chǎng)方向用安培表判斷出感應(yīng)電流的方向。

3、當(dāng)閉合電路中的一部分導(dǎo)體做切割磁感線運(yùn)動(dòng)時(shí)，用右手定則可判定感應(yīng)電流的方向。

運(yùn)動(dòng)切割產(chǎn)生感應(yīng)電流是磁通量發(fā)生變化引起感應(yīng)電流的特例，所以判定電流方向的右手定則也是楞次定律的特例。用右手定則能判定的，一定也能用楞次定律判定，只是不少情況下，不如用右手定則判定的方便簡(jiǎn)單。反過來，用楞次定律能判定的，并不是用右手定則都能判定出來。如圖2所示，閉合圖形導(dǎo)線中的磁場(chǎng)逐漸增強(qiáng)，因?yàn)榭床坏角懈?，用右手定則就難以判定感應(yīng)電流的方向，而用楞次定律就很容易判定。

要注意左手定則與右手定則應(yīng)用的區(qū)別，兩個(gè)定則的應(yīng)用可簡(jiǎn)單總結(jié)為：“因電而動(dòng)”用左手，“因動(dòng)而電”用右手，因果關(guān)系不可混淆。