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電子質(zhì)量中起源于電磁場(chǎng)的部分。它的數(shù)值可以從勻速運(yùn)動(dòng)電子的電磁場(chǎng)動(dòng)量或依據(jù)，質(zhì)能關(guān)系式從靜止電子的靜電場(chǎng)能量作出估計(jì)。在電子論的發(fā)展初期，曾假定電子的電磁質(zhì)量等于在實(shí)驗(yàn)中測(cè)定的質(zhì)量。并由此算出他的半徑，這半徑稱(chēng)為電子的經(jīng)典半徑。
當(dāng)物體具有電場(chǎng)或具有磁場(chǎng)時(shí)，對(duì)此物體進(jìn)行電屏蔽或磁屏蔽，用天平稱(chēng)量，全部裝置（包括屏蔽體），稱(chēng)量出的數(shù)據(jù)與未有電場(chǎng)或磁場(chǎng)是不相同的。
天平稱(chēng)量得到的數(shù)據(jù)是質(zhì)量，由于對(duì)物體進(jìn)行了屏蔽，稱(chēng)量過(guò)程對(duì)天平是沒(méi)有干擾。稱(chēng)量結(jié)果數(shù)據(jù)是有效的。由此，對(duì)同一物體來(lái)說(shuō)，除了常規(guī)質(zhì)量，還存在電磁質(zhì)量。
編輯
直線電流為例，運(yùn)動(dòng)電荷產(chǎn)生的波動(dòng)，以小磁針N處于直線電流I的右側(cè)，當(dāng)把小磁針N簡(jiǎn)化成一個(gè)環(huán)形電流abcd時(shí)，雖然點(diǎn)a、b、c、d都處于直線電流I的波動(dòng)范圍之內(nèi)，但點(diǎn)a、b、c、d處毗鄰運(yùn)動(dòng)的能量大小不等。顯然，Ea>Ec，Eb=Ed。這樣一來(lái)，直線電流I的波動(dòng)對(duì)小磁針N的環(huán)形電流abcd就有一個(gè)順時(shí)針的力矩。該力矩作用于繞核旋轉(zhuǎn)的電子，使其順時(shí)針旋轉(zhuǎn)，其宏觀表現(xiàn)為小磁針N的北極垂直紙面向外。
然電流產(chǎn)生的波動(dòng)可以影響小磁針的偏轉(zhuǎn)，說(shuō)明該波動(dòng)具有客觀實(shí)在性；兩個(gè)具有客觀實(shí)在性的波動(dòng)相遇時(shí)肯定會(huì)相互影響。
直線電流I2處于直線電流I1的波動(dòng)范圍內(nèi)，I1、I2同向并在同一個(gè)平面內(nèi)，直線電流I1、I2把空間分成A、B、C三個(gè)區(qū)域。分析直線電流I1波動(dòng)時(shí)所形成的毗鄰運(yùn)動(dòng)，知區(qū)域A內(nèi)毗鄰運(yùn)動(dòng)的能量大于區(qū)域C內(nèi)毗鄰運(yùn)動(dòng)的能量。當(dāng)直線電流I2波動(dòng)傳播時(shí)，在區(qū)域A內(nèi)受到的阻力就要小于在區(qū)域C內(nèi)受到的阻力。這樣電流I2波動(dòng)時(shí)在區(qū)域A內(nèi)的傳播速度vA就要大于在區(qū)域C的傳播速度vC，即vA>vC。根據(jù)“光速不變?cè)?rdquo;，這是不穩(wěn)定的。因此直線電流I2有靠近直線電流I1的趨勢(shì)，以使vA=vC=c，表現(xiàn)為同向直線電流相吸。
電荷運(yùn)動(dòng)可以產(chǎn)生波動(dòng)。該波動(dòng)不但會(huì)對(duì)小磁針的偏轉(zhuǎn)產(chǎn)生影響，而且波動(dòng)之間也能互相影響，從而成功地解釋了電磁現(xiàn)象。
可以看出，從運(yùn)動(dòng)電荷入手，分析運(yùn)動(dòng)電荷產(chǎn)生的波動(dòng)，可以得到所謂的“磁場(chǎng)”；分析兩個(gè)波動(dòng)的相互影響，可以解釋“同向直線電流相吸”等電磁現(xiàn)象。
編輯
電磁學(xué)是研究電磁和電磁的相互作用現(xiàn)象，及其規(guī)律和應(yīng)用的物理學(xué)分支學(xué)科。
早期，由于磁現(xiàn)象曾被認(rèn)為是與電現(xiàn)象獨(dú)立無(wú)關(guān)的，同時(shí)也由于磁學(xué)本身的發(fā)展和應(yīng)用，如近代磁性材料和磁學(xué)技術(shù)的發(fā)展，新的磁效應(yīng)和磁現(xiàn)象的發(fā)現(xiàn)和應(yīng)用等等，使得磁學(xué)的內(nèi)容不斷擴(kuò)大，所以磁學(xué)在實(shí)際上也就作為一門(mén)和電學(xué)相平行的學(xué)科來(lái)研究了。
電磁學(xué)從原來(lái)互相獨(dú)立的兩門(mén)科學(xué)（電學(xué)、磁學(xué)）發(fā)展成為物理學(xué)中一個(gè)完整的分支學(xué)科，主要是基于兩個(gè)重要的實(shí)驗(yàn)發(fā)現(xiàn)，即電流的磁效應(yīng)和變化的磁場(chǎng)的電效應(yīng)。這兩個(gè)實(shí)驗(yàn)現(xiàn)象，加上麥克斯韋關(guān)于變化電場(chǎng)產(chǎn)生磁場(chǎng)的假設(shè)，奠定了電磁學(xué)的整個(gè)理論體系，發(fā)展了對(duì)現(xiàn)代文明起重大影響的電工和電子技術(shù)。
根據(jù)近代物理學(xué)的觀點(diǎn)，磁的現(xiàn)象是由運(yùn)動(dòng)電荷所產(chǎn)生的，因而在電學(xué)的范圍內(nèi)必然不同程度地包含磁學(xué)的內(nèi)容。所以，電磁學(xué)和電學(xué)的內(nèi)容很難截然劃分，而“電學(xué)”有時(shí)也就作為“電磁學(xué)”的簡(jiǎn)稱(chēng)。
電子質(zhì)量中起源于電磁場(chǎng)的部分。它的數(shù)值可以從勻速運(yùn)動(dòng)電子的電磁場(chǎng)動(dòng)量或依據(jù)，質(zhì)能關(guān)系式從靜止電子的靜電場(chǎng)能量作出估計(jì)。在電子論的發(fā)展初期，曾假定電子的電磁質(zhì)量等于在實(shí)驗(yàn)中測(cè)定的質(zhì)量。并由此算出他的半徑，這半徑稱(chēng)為電子的經(jīng)典半徑。
當(dāng)物體具有電場(chǎng)或具有磁場(chǎng)時(shí)，對(duì)此物體進(jìn)行電屏蔽或磁屏蔽，用天平稱(chēng)量，全部裝置（包括屏蔽體），稱(chēng)量出的數(shù)據(jù)與未有電場(chǎng)或磁場(chǎng)是不相同的。
天平稱(chēng)量得到的數(shù)據(jù)是質(zhì)量，由于對(duì)物體進(jìn)行了屏蔽，稱(chēng)量過(guò)程對(duì)天平是沒(méi)有干擾。稱(chēng)量結(jié)果數(shù)據(jù)是有效的。由此，對(duì)同一物體來(lái)說(shuō)，除了常規(guī)質(zhì)量，還存在電磁質(zhì)量。
編輯
直線電流為例，運(yùn)動(dòng)電荷產(chǎn)生的波動(dòng)，以小磁針N處于直線電流I的右側(cè)，當(dāng)把小磁針N簡(jiǎn)化成一個(gè)環(huán)形電流abcd時(shí)，雖然點(diǎn)a、b、c、d都處于直線電流I的波動(dòng)范圍之內(nèi)，但點(diǎn)a、b、c、d處毗鄰運(yùn)動(dòng)的能量大小不等。顯然，Ea>Ec，Eb=Ed。這樣一來(lái)，直線電流I的波動(dòng)對(duì)小磁針N的環(huán)形電流abcd就有一個(gè)順時(shí)針的力矩。該力矩作用于繞核旋轉(zhuǎn)的電子，使其順時(shí)針旋轉(zhuǎn)，其宏觀表現(xiàn)為小磁針N的北極垂直紙面向外。
然電流產(chǎn)生的波動(dòng)可以影響小磁針的偏轉(zhuǎn)，說(shuō)明該波動(dòng)具有客觀實(shí)在性；兩個(gè)具有客觀實(shí)在性的波動(dòng)相遇時(shí)肯定會(huì)相互影響。
直線電流I2處于直線電流I1的波動(dòng)范圍內(nèi)，I1、I2同向并在同一個(gè)平面內(nèi)，直線電流I1、I2把空間分成A、B、C三個(gè)區(qū)域。分析直線電流I1波動(dòng)時(shí)所形成的毗鄰運(yùn)動(dòng)，知區(qū)域A內(nèi)毗鄰運(yùn)動(dòng)的能量大于區(qū)域C內(nèi)毗鄰運(yùn)動(dòng)的能量。當(dāng)直線電流I2波動(dòng)傳播時(shí)，在區(qū)域A內(nèi)受到的阻力就要小于在區(qū)域C內(nèi)受到的阻力。這樣電流I2波動(dòng)時(shí)在區(qū)域A內(nèi)的傳播速度vA就要大于在區(qū)域C的傳播速度vC，即vA>vC。根據(jù)“光速不變?cè)?rdquo;，這是不穩(wěn)定的。因此直線電流I2有靠近直線電流I1的趨勢(shì)，以使vA=vC=c，表現(xiàn)為同向直線電流相吸。
電荷運(yùn)動(dòng)可以產(chǎn)生波動(dòng)。該波動(dòng)不但會(huì)對(duì)小磁針的偏轉(zhuǎn)產(chǎn)生影響，而且波動(dòng)之間也能互相影響，從而成功地解釋了電磁現(xiàn)象。
可以看出，從運(yùn)動(dòng)電荷入手，分析運(yùn)動(dòng)電荷產(chǎn)生的波動(dòng)，可以得到所謂的“磁場(chǎng)”；分析兩個(gè)波動(dòng)的相互影響，可以解釋“同向直線電流相吸”等電磁現(xiàn)象。
編輯
電磁學(xué)是研究電磁和電磁的相互作用現(xiàn)象，及其規(guī)律和應(yīng)用的物理學(xué)分支學(xué)科。
早期，由于磁現(xiàn)象曾被認(rèn)為是與電現(xiàn)象獨(dú)立無(wú)關(guān)的，同時(shí)也由于磁學(xué)本身的發(fā)展和應(yīng)用，如近代磁性材料和磁學(xué)技術(shù)的發(fā)展，新的磁效應(yīng)和磁現(xiàn)象的發(fā)現(xiàn)和應(yīng)用等等，使得磁學(xué)的內(nèi)容不斷擴(kuò)大，所以磁學(xué)在實(shí)際上也就作為一門(mén)和電學(xué)相平行的學(xué)科來(lái)研究了。
電磁學(xué)從原來(lái)互相獨(dú)立的兩門(mén)科學(xué)（電學(xué)、磁學(xué)）發(fā)展成為物理學(xué)中一個(gè)完整的分支學(xué)科，主要是基于兩個(gè)重要的實(shí)驗(yàn)發(fā)現(xiàn)，即電流的磁效應(yīng)和變化的磁場(chǎng)的電效應(yīng)。這兩個(gè)實(shí)驗(yàn)現(xiàn)象，加上麥克斯韋關(guān)于變化電場(chǎng)產(chǎn)生磁場(chǎng)的假設(shè)，奠定了電磁學(xué)的整個(gè)理論體系，發(fā)展了對(duì)現(xiàn)代文明起重大影響的電工和電子技術(shù)。
根據(jù)近代物理學(xué)的觀點(diǎn)，磁的現(xiàn)象是由運(yùn)動(dòng)電荷所產(chǎn)生的，因而在電學(xué)的范圍內(nèi)必然不同程度地包含磁學(xué)的內(nèi)容。所以，電磁學(xué)和電學(xué)的內(nèi)容很難截然劃分，而“電學(xué)”有時(shí)也就作為“電磁學(xué)”的簡(jiǎn)稱(chēng)。
電子質(zhì)量中起源于電磁場(chǎng)的部分。它的數(shù)值可以從勻速運(yùn)動(dòng)電子的電磁場(chǎng)動(dòng)量或依據(jù)，質(zhì)能關(guān)系式從靜止電子的靜電場(chǎng)能量作出估計(jì)。在電子論的發(fā)展初期，曾假定電子的電磁質(zhì)量等于在實(shí)驗(yàn)中測(cè)定的質(zhì)量。并由此算出他的半徑，這半徑稱(chēng)為電子的經(jīng)典半徑。
當(dāng)物體具有電場(chǎng)或具有磁場(chǎng)時(shí)，對(duì)此物體進(jìn)行電屏蔽或磁屏蔽，用天平稱(chēng)量，全部裝置（包括屏蔽體），稱(chēng)量出的數(shù)據(jù)與未有電場(chǎng)或磁場(chǎng)是不相同的。
天平稱(chēng)量得到的數(shù)據(jù)是質(zhì)量，由于對(duì)物體進(jìn)行了屏蔽，稱(chēng)量過(guò)程對(duì)天平是沒(méi)有干擾。稱(chēng)量結(jié)果數(shù)據(jù)是有效的。由此，對(duì)同一物體來(lái)說(shuō)，除了常規(guī)質(zhì)量，還存在電磁質(zhì)量。
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直線電流為例，運(yùn)動(dòng)電荷產(chǎn)生的波動(dòng)，以小磁針N處于直線電流I的右側(cè)，當(dāng)把小磁針N簡(jiǎn)化成一個(gè)環(huán)形電流abcd時(shí)，雖然點(diǎn)a、b、c、d都處于直線電流I的波動(dòng)范圍之內(nèi)，但點(diǎn)a、b、c、d處毗鄰運(yùn)動(dòng)的能量大小不等。顯然，Ea>Ec，Eb=Ed。這樣一來(lái)，直線電流I的波動(dòng)對(duì)小磁針N的環(huán)形電流abcd就有一個(gè)順時(shí)針的力矩。該力矩作用于繞核旋轉(zhuǎn)的電子，使其順時(shí)針旋轉(zhuǎn)，其宏觀表現(xiàn)為小磁針N的北極垂直紙面向外。
然電流產(chǎn)生的波動(dòng)可以影響小磁針的偏轉(zhuǎn)，說(shuō)明該波動(dòng)具有客觀實(shí)在性；兩個(gè)具有客觀實(shí)在性的波動(dòng)相遇時(shí)肯定會(huì)相互影響。
直線電流I2處于直線電流I1的波動(dòng)范圍內(nèi)，I1、I2同向并在同一個(gè)平面內(nèi)，直線電流I1、I2把空間分成A、B、C三個(gè)區(qū)域。分析直線電流I1波動(dòng)時(shí)所形成的毗鄰運(yùn)動(dòng)，知區(qū)域A內(nèi)毗鄰運(yùn)動(dòng)的能量大于區(qū)域C內(nèi)毗鄰運(yùn)動(dòng)的能量。當(dāng)直線電流I2波動(dòng)傳播時(shí)，在區(qū)域A內(nèi)受到的阻力就要小于在區(qū)域C內(nèi)受到的阻力。這樣電流I2波動(dòng)時(shí)在區(qū)域A內(nèi)的傳播速度vA就要大于在區(qū)域C的傳播速度vC，即vA>vC。根據(jù)“光速不變?cè)?rdquo;，這是不穩(wěn)定的。因此直線電流I2有靠近直線電流I1的趨勢(shì)，以使vA=vC=c，表現(xiàn)為同向直線電流相吸。
電荷運(yùn)動(dòng)可以產(chǎn)生波動(dòng)。該波動(dòng)不但會(huì)對(duì)小磁針的偏轉(zhuǎn)產(chǎn)生影響，而且波動(dòng)之間也能互相影響，從而成功地解釋了電磁現(xiàn)象。
可以看出，從運(yùn)動(dòng)電荷入手，分析運(yùn)動(dòng)電荷產(chǎn)生的波動(dòng)，可以得到所謂的“磁場(chǎng)”；分析兩個(gè)波動(dòng)的相互影響，可以解釋“同向直線電流相吸”等電磁現(xiàn)象。
編輯
電磁學(xué)是研究電磁和電磁的相互作用現(xiàn)象，及其規(guī)律和應(yīng)用的物理學(xué)分支學(xué)科。
早期，由于磁現(xiàn)象曾被認(rèn)為是與電現(xiàn)象獨(dú)立無(wú)關(guān)的，同時(shí)也由于磁學(xué)本身的發(fā)展和應(yīng)用，如近代磁性材料和磁學(xué)技術(shù)的發(fā)展，新的磁效應(yīng)和磁現(xiàn)象的發(fā)現(xiàn)和應(yīng)用等等，使得磁學(xué)的內(nèi)容不斷擴(kuò)大，所以磁學(xué)在實(shí)際上也就作為一門(mén)和電學(xué)相平行的學(xué)科來(lái)研究了。
電磁學(xué)從原來(lái)互相獨(dú)立的兩門(mén)科學(xué)（電學(xué)、磁學(xué)）發(fā)展成為物理學(xué)中一個(gè)完整的分支學(xué)科，主要是基于兩個(gè)重要的實(shí)驗(yàn)發(fā)現(xiàn)，即電流的磁效應(yīng)和變化的磁場(chǎng)的電效應(yīng)。這兩個(gè)實(shí)驗(yàn)現(xiàn)象，加上麥克斯韋關(guān)于變化電場(chǎng)產(chǎn)生磁場(chǎng)的假設(shè)，奠定了電磁學(xué)的整個(gè)理論體系，發(fā)展了對(duì)現(xiàn)代文明起重大影響的電工和電子技術(shù)。
根據(jù)近代物理學(xué)的觀點(diǎn)，磁的現(xiàn)象是由運(yùn)動(dòng)電荷所產(chǎn)生的，因而在電學(xué)的范圍內(nèi)必然不同程度地包含磁學(xué)的內(nèi)容。所以，電磁學(xué)和電學(xué)的內(nèi)容很難截然劃分，而“電學(xué)”有時(shí)也就作為“電磁學(xué)”的簡(jiǎn)稱(chēng)。
電子質(zhì)量中起源于電磁場(chǎng)的部分。它的數(shù)值可以從勻速運(yùn)動(dòng)電子的電磁場(chǎng)動(dòng)量或依據(jù)，質(zhì)能關(guān)系式從靜止電子的靜電場(chǎng)能量作出估計(jì)。在電子論的發(fā)展初期，曾假定電子的電磁質(zhì)量等于在實(shí)驗(yàn)中測(cè)定的質(zhì)量。并由此算出他的半徑，這半徑稱(chēng)為電子的經(jīng)典半徑。
當(dāng)物體具有電場(chǎng)或具有磁場(chǎng)時(shí)，對(duì)此物體進(jìn)行電屏蔽或磁屏蔽，用天平稱(chēng)量，全部裝置（包括屏蔽體），稱(chēng)量出的數(shù)據(jù)與未有電場(chǎng)或磁場(chǎng)是不相同的。
天平稱(chēng)量得到的數(shù)據(jù)是質(zhì)量，由于對(duì)物體進(jìn)行了屏蔽，稱(chēng)量過(guò)程對(duì)天平是沒(méi)有干擾。稱(chēng)量結(jié)果數(shù)據(jù)是有效的。由此，對(duì)同一物體來(lái)說(shuō)，除了常規(guī)質(zhì)量，還存在電磁質(zhì)量。
編輯
直線電流為例，運(yùn)動(dòng)電荷產(chǎn)生的波動(dòng)，以小磁針N處于直線電流I的右側(cè)，當(dāng)把小磁針N簡(jiǎn)化成一個(gè)環(huán)形電流abcd時(shí)，雖然點(diǎn)a、b、c、d都處于直線電流I的波動(dòng)范圍之內(nèi)，但點(diǎn)a、b、c、d處毗鄰運(yùn)動(dòng)的能量大小不等。顯然，Ea>Ec，Eb=Ed。這樣一來(lái)，直線電流I的波動(dòng)對(duì)小磁針N的環(huán)形電流abcd就有一個(gè)順時(shí)針的力矩。該力矩作用于繞核旋轉(zhuǎn)的電子，使其順時(shí)針旋轉(zhuǎn)，其宏觀表現(xiàn)為小磁針N的北極垂直紙面向外。
然電流產(chǎn)生的波動(dòng)可以影響小磁針的偏轉(zhuǎn)，說(shuō)明該波動(dòng)具有客觀實(shí)在性；兩個(gè)具有客觀實(shí)在性的波動(dòng)相遇時(shí)肯定會(huì)相互影響。
直線電流I2處于直線電流I1的波動(dòng)范圍內(nèi)，I1、I2同向并在同一個(gè)平面內(nèi)，直線電流I1、I2把空間分成A、B、C三個(gè)區(qū)域。分析直線電流I1波動(dòng)時(shí)所形成的毗鄰運(yùn)動(dòng)，知區(qū)域A內(nèi)毗鄰運(yùn)動(dòng)的能量大于區(qū)域C內(nèi)毗鄰運(yùn)動(dòng)的能量。當(dāng)直線電流I2波動(dòng)傳播時(shí)，在區(qū)域A內(nèi)受到的阻力就要小于在區(qū)域C內(nèi)受到的阻力。這樣電流I2波動(dòng)時(shí)在區(qū)域A內(nèi)的傳播速度vA就要大于在區(qū)域C的傳播速度vC，即vA>vC。根據(jù)“光速不變?cè)?rdquo;，這是不穩(wěn)定的。因此直線電流I2有靠近直線電流I1的趨勢(shì)，以使vA=vC=c，表現(xiàn)為同向直線電流相吸。
電荷運(yùn)動(dòng)可以產(chǎn)生波動(dòng)。該波動(dòng)不但會(huì)對(duì)小磁針的偏轉(zhuǎn)產(chǎn)生影響，而且波動(dòng)之間也能互相影響，從而成功地解釋了電磁現(xiàn)象。
可以看出，從運(yùn)動(dòng)電荷入手，分析運(yùn)動(dòng)電荷產(chǎn)生的波動(dòng)，可以得到所謂的“磁場(chǎng)”；分析兩個(gè)波動(dòng)的相互影響，可以解釋“同向直線電流相吸”等電磁現(xiàn)象。
編輯
電磁學(xué)是研究電磁和電磁的相互作用現(xiàn)象，及其規(guī)律和應(yīng)用的物理學(xué)分支學(xué)科。
早期，由于磁現(xiàn)象曾被認(rèn)為是與電現(xiàn)象獨(dú)立無(wú)關(guān)的，同時(shí)也由于磁學(xué)本身的發(fā)展和應(yīng)用，如近代磁性材料和磁學(xué)技術(shù)的發(fā)展，新的磁效應(yīng)和磁現(xiàn)象的發(fā)現(xiàn)和應(yīng)用等等，使得磁學(xué)的內(nèi)容不斷擴(kuò)大，所以磁學(xué)在實(shí)際上也就作為一門(mén)和電學(xué)相平行的學(xué)科來(lái)研究了。
電磁學(xué)從原來(lái)互相獨(dú)立的兩門(mén)科學(xué)（電學(xué)、磁學(xué)）發(fā)展成為物理學(xué)中一個(gè)完整的分支學(xué)科，主要是基于兩個(gè)重要的實(shí)驗(yàn)發(fā)現(xiàn)，即電流的磁效應(yīng)和變化的磁場(chǎng)的電效應(yīng)。這兩個(gè)實(shí)驗(yàn)現(xiàn)象，加上麥克斯韋關(guān)于變化電場(chǎng)產(chǎn)生磁場(chǎng)的假設(shè)，奠定了電磁學(xué)的整個(gè)理論體系，發(fā)展了對(duì)現(xiàn)代文明起重大影響的電工和電子技術(shù)。
根據(jù)近代物理學(xué)的觀點(diǎn)，磁的現(xiàn)象是由運(yùn)動(dòng)電荷所產(chǎn)生的，因而在電學(xué)的范圍內(nèi)必然不同程度地包含磁學(xué)的內(nèi)容。所以，電磁學(xué)和電學(xué)的內(nèi)容很難截然劃分，而“電學(xué)”有時(shí)也就作為“電磁學(xué)”的簡(jiǎn)稱(chēng)。
電子質(zhì)量中起源于電磁場(chǎng)的部分。它的數(shù)值可以從勻速運(yùn)動(dòng)電子的電磁場(chǎng)動(dòng)量或依據(jù)，質(zhì)能關(guān)系式從靜止電子的靜電場(chǎng)能量作出估計(jì)。在電子論的發(fā)展初期，曾假定電子的電磁質(zhì)量等于在實(shí)驗(yàn)中測(cè)定的質(zhì)量。并由此算出他的半徑，這半徑稱(chēng)為電子的經(jīng)典半徑。
當(dāng)物體具有電場(chǎng)或具有磁場(chǎng)時(shí)，對(duì)此物體進(jìn)行電屏蔽或磁屏蔽，用天平稱(chēng)量，全部裝置（包括屏蔽體），稱(chēng)量出的數(shù)據(jù)與未有電場(chǎng)或磁場(chǎng)是不相同的。
天平稱(chēng)量得到的數(shù)據(jù)是質(zhì)量，由于對(duì)物體進(jìn)行了屏蔽，稱(chēng)量過(guò)程對(duì)天平是沒(méi)有干擾。稱(chēng)量結(jié)果數(shù)據(jù)是有效的。由此，對(duì)同一物體來(lái)說(shuō)，除了常規(guī)質(zhì)量，還存在電磁質(zhì)量。
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直線電流為例，運(yùn)動(dòng)電荷產(chǎn)生的波動(dòng)，以小磁針N處于直線電流I的右側(cè)，當(dāng)把小磁針N簡(jiǎn)化成一個(gè)環(huán)形電流abcd時(shí)，雖然點(diǎn)a、b、c、d都處于直線電流I的波動(dòng)范圍之內(nèi)，但點(diǎn)a、b、c、d處毗鄰運(yùn)動(dòng)的能量大小不等。顯然，Ea>Ec，Eb=Ed。這樣一來(lái)，直線電流I的波動(dòng)對(duì)小磁針N的環(huán)形電流abcd就有一個(gè)順時(shí)針的力矩。該力矩作用于繞核旋轉(zhuǎn)的電子，使其順時(shí)針旋轉(zhuǎn)，其宏觀表現(xiàn)為小磁針N的北極垂直紙面向外。
然電流產(chǎn)生的波動(dòng)可以影響小磁針的偏轉(zhuǎn)，說(shuō)明該波動(dòng)具有客觀實(shí)在性；兩個(gè)具有客觀實(shí)在性的波動(dòng)相遇時(shí)肯定會(huì)相互影響。
直線電流I2處于直線電流I1的波動(dòng)范圍內(nèi)，I1、I2同向并在同一個(gè)平面內(nèi)，直線電流I1、I2把空間分成A、B、C三個(gè)區(qū)域。分析直線電流I1波動(dòng)時(shí)所形成的毗鄰運(yùn)動(dòng)，知區(qū)域A內(nèi)毗鄰運(yùn)動(dòng)的能量大于區(qū)域C內(nèi)毗鄰運(yùn)動(dòng)的能量。當(dāng)直線電流I2波動(dòng)傳播時(shí)，在區(qū)域A內(nèi)受到的阻力就要小于在區(qū)域C內(nèi)受到的阻力。這樣電流I2波動(dòng)時(shí)在區(qū)域A內(nèi)的傳播速度vA就要大于在區(qū)域C的傳播速度vC，即vA>vC。根據(jù)“光速不變?cè)?rdquo;，這是不穩(wěn)定的。因此直線電流I2有靠近直線電流I1的趨勢(shì)，以使vA=vC=c，表現(xiàn)為同向直線電流相吸。
電荷運(yùn)動(dòng)可以產(chǎn)生波動(dòng)。該波動(dòng)不但會(huì)對(duì)小磁針的偏轉(zhuǎn)產(chǎn)生影響，而且波動(dòng)之間也能互相影響，從而成功地解釋了電磁現(xiàn)象。
可以看出，從運(yùn)動(dòng)電荷入手，分析運(yùn)動(dòng)電荷產(chǎn)生的波動(dòng)，可以得到所謂的“磁場(chǎng)”；分析兩個(gè)波動(dòng)的相互影響，可以解釋“同向直線電流相吸”等電磁現(xiàn)象。
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電磁學(xué)是研究電磁和電磁的相互作用現(xiàn)象，及其規(guī)律和應(yīng)用的物理學(xué)分支學(xué)科。
早期，由于磁現(xiàn)象曾被認(rèn)為是與電現(xiàn)象獨(dú)立無(wú)關(guān)的，同時(shí)也由于磁學(xué)本身的發(fā)展和應(yīng)用，如近代磁性材料和磁學(xué)技術(shù)的發(fā)展，新的磁效應(yīng)和磁現(xiàn)象的發(fā)現(xiàn)和應(yīng)用等等，使得磁學(xué)的內(nèi)容不斷擴(kuò)大，所以磁學(xué)在實(shí)際上也就作為一門(mén)和電學(xué)相平行的學(xué)科來(lái)研究了。
電磁學(xué)從原來(lái)互相獨(dú)立的兩門(mén)科學(xué)（電學(xué)、磁學(xué)）發(fā)展成為物理學(xué)中一個(gè)完整的分支學(xué)科，主要是基于兩個(gè)重要的實(shí)驗(yàn)發(fā)現(xiàn)，即電流的磁效應(yīng)和變化的磁場(chǎng)的電效應(yīng)。這兩個(gè)實(shí)驗(yàn)現(xiàn)象，加上麥克斯韋關(guān)于變化電場(chǎng)產(chǎn)生磁場(chǎng)的假設(shè)，奠定了電磁學(xué)的整個(gè)理論體系，發(fā)展了對(duì)現(xiàn)代文明起重大影響的電工和電子技術(shù)。
電子質(zhì)量中起源于電磁場(chǎng)的部分。它的數(shù)值可以從勻速運(yùn)動(dòng)電子的電磁場(chǎng)動(dòng)量或依據(jù)，質(zhì)能關(guān)系式從靜止電子的靜電場(chǎng)能量作出估計(jì)。在電子論的發(fā)展初期，曾假定電子的電磁質(zhì)量等于在實(shí)驗(yàn)中測(cè)定的質(zhì)量。并由此算出他的半徑，這半徑稱(chēng)為電子的經(jīng)典半徑。
當(dāng)物體具有電場(chǎng)或具有磁場(chǎng)時(shí)，對(duì)此物體進(jìn)行電屏蔽或磁屏蔽，用天平稱(chēng)量，全部裝置（包括屏蔽體），稱(chēng)量出的數(shù)據(jù)與未有電場(chǎng)或磁場(chǎng)是不相同的。
天平稱(chēng)量得到的數(shù)據(jù)是質(zhì)量，由于對(duì)物體進(jìn)行了屏蔽，稱(chēng)量過(guò)程對(duì)天平是沒(méi)有干擾。稱(chēng)量結(jié)果數(shù)據(jù)是有效的。由此，對(duì)同一物體來(lái)說(shuō)，除了常規(guī)質(zhì)量，還存在電磁質(zhì)量。
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直線電流為例，運(yùn)動(dòng)電荷產(chǎn)生的波動(dòng)，以小磁針N處于直線電流I的右側(cè)，當(dāng)把小磁針N簡(jiǎn)化成一個(gè)環(huán)形電流abcd時(shí)，雖然點(diǎn)a、b、c、d都處于直線電流I的波動(dòng)范圍之內(nèi)，但點(diǎn)a、b、c、d處毗鄰運(yùn)動(dòng)的能量大小不等。顯然，Ea>Ec，Eb=Ed。這樣一來(lái)，直線電流I的波動(dòng)對(duì)小磁針N的環(huán)形電流abcd就有一個(gè)順時(shí)針的力矩。該力矩作用于繞核旋轉(zhuǎn)的電子，使其順時(shí)針旋轉(zhuǎn)，其宏觀表現(xiàn)為小磁針N的北極垂直紙面向外。
然電流產(chǎn)生的波動(dòng)可以影響小磁針的偏轉(zhuǎn)，說(shuō)明該波動(dòng)具有客觀實(shí)在性；兩個(gè)具有客觀實(shí)在性的波動(dòng)相遇時(shí)肯定會(huì)相互影響。
直線電流I2處于直線電流I1的波動(dòng)范圍內(nèi)，I1、I2同向并在同一個(gè)平面內(nèi)，直線電流I1、I2把空間分成A、B、C三個(gè)區(qū)域。分析直線電流I1波動(dòng)時(shí)所形成的毗鄰運(yùn)動(dòng)，知區(qū)域A內(nèi)毗鄰運(yùn)動(dòng)的能量大于區(qū)域C內(nèi)毗鄰運(yùn)動(dòng)的能量。當(dāng)直線電流I2波動(dòng)傳播時(shí)，在區(qū)域A內(nèi)受到的阻力就要小于在區(qū)域C內(nèi)受到的阻力。這樣電流I2波動(dòng)時(shí)在區(qū)域A內(nèi)的傳播速度vA就要大于在區(qū)域C的傳播速度vC，即vA>vC。根據(jù)“光速不變?cè)?rdquo;，這是不穩(wěn)定的。因此直線電流I2有靠近直線電流I1的趨勢(shì)，以使vA=vC=c，表現(xiàn)為同向直線電流相吸。
電荷運(yùn)動(dòng)可以產(chǎn)生波動(dòng)。該波動(dòng)不但會(huì)對(duì)小磁針的偏轉(zhuǎn)產(chǎn)生影響，而且波動(dòng)之間也能互相影響，從而成功地解釋了電磁現(xiàn)象。
可以看出，從運(yùn)動(dòng)電荷入手，分析運(yùn)動(dòng)電荷產(chǎn)生的波動(dòng)，可以得到所謂的“磁場(chǎng)”；分析兩個(gè)波動(dòng)的相互影響，可以解釋“同向直線電流相吸”等電磁現(xiàn)象。
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電磁學(xué)是研究電磁和電磁的相互作用現(xiàn)象，及其規(guī)律和應(yīng)用的物理學(xué)分支學(xué)科。
早期，由于磁現(xiàn)象曾被認(rèn)為是與電現(xiàn)象獨(dú)立無(wú)關(guān)的，同時(shí)也由于磁學(xué)本身的發(fā)展和應(yīng)用，如近代磁性材料和磁學(xué)技術(shù)的發(fā)展，新的磁效應(yīng)和磁現(xiàn)象的發(fā)現(xiàn)和應(yīng)用等等，使得磁學(xué)的內(nèi)容不斷擴(kuò)大，所以磁學(xué)在實(shí)際上也就作為一門(mén)和電學(xué)相平行的學(xué)科來(lái)研究了。
電磁學(xué)從原來(lái)互相獨(dú)立的兩門(mén)科學(xué)（電學(xué)、磁學(xué)）發(fā)展成為物理學(xué)中一個(gè)完整的分支學(xué)科，主要是基于兩個(gè)重要的實(shí)驗(yàn)發(fā)現(xiàn)，即電流的磁效應(yīng)和變化的磁場(chǎng)的電效應(yīng)。這兩個(gè)實(shí)驗(yàn)現(xiàn)象，加上麥克斯韋關(guān)于變化電場(chǎng)產(chǎn)生磁場(chǎng)的假設(shè)，奠定了電磁學(xué)的整個(gè)理論體系，發(fā)展了對(duì)現(xiàn)代文明起重大影響的電工和電子技術(shù)。
根據(jù)近代物理學(xué)的觀點(diǎn)，磁的現(xiàn)象是由運(yùn)動(dòng)電荷所產(chǎn)生的，因而在電學(xué)的范圍內(nèi)必然不同程度地包含磁學(xué)的內(nèi)容。所以，電磁學(xué)和電學(xué)的內(nèi)容很難截然劃分，而“電學(xué)”有時(shí)也就作為“電磁學(xué)”的簡(jiǎn)稱(chēng)。
電子質(zhì)量中起源于電磁場(chǎng)的部分。它的數(shù)值可以從勻速運(yùn)動(dòng)電子的電磁場(chǎng)動(dòng)量或依據(jù)，質(zhì)能關(guān)系式從靜止電子的靜電場(chǎng)能量作出估計(jì)。在電子論的發(fā)展初期，曾假定電子的電磁質(zhì)量等于在實(shí)驗(yàn)中測(cè)定的質(zhì)量。并由此算出他的半徑，這半徑稱(chēng)為電子的經(jīng)典半徑。
當(dāng)物體具有電場(chǎng)或具有磁場(chǎng)時(shí)，對(duì)此物體進(jìn)行電屏蔽或磁屏蔽，用天平稱(chēng)量，全部裝置（包括屏蔽體），稱(chēng)量出的數(shù)據(jù)與未有電場(chǎng)或磁場(chǎng)是不相同的。
天平稱(chēng)量得到的數(shù)據(jù)是質(zhì)量，由于對(duì)物體進(jìn)行了屏蔽，稱(chēng)量過(guò)程對(duì)天平是沒(méi)有干擾。稱(chēng)量結(jié)果數(shù)據(jù)是有效的。由此，對(duì)同一物體來(lái)說(shuō)，除了常規(guī)質(zhì)量，還存在電磁質(zhì)量。
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直線電流為例，運(yùn)動(dòng)電荷產(chǎn)生的波動(dòng)，以小磁針N處于直線電流I的右側(cè)，當(dāng)把小磁針N簡(jiǎn)化成一個(gè)環(huán)形電流abcd時(shí)，雖然點(diǎn)a、b、c、d都處于直線電流I的波動(dòng)范圍之內(nèi)，但點(diǎn)a、b、c、d處毗鄰運(yùn)動(dòng)的能量大小不等。顯然，Ea>Ec，Eb=Ed。這樣一來(lái)，直線電流I的波動(dòng)對(duì)小磁針N的環(huán)形電流abcd就有一個(gè)順時(shí)針的力矩。該力矩作用于繞核旋轉(zhuǎn)的電子，使其順時(shí)針旋轉(zhuǎn)，其宏觀表現(xiàn)為小磁針N的北極垂直紙面向外。
然電流產(chǎn)生的波動(dòng)可以影響小磁針的偏轉(zhuǎn)，說(shuō)明該波動(dòng)具有客觀實(shí)在性；兩個(gè)具有客觀實(shí)在性的波動(dòng)相遇時(shí)肯定會(huì)相互影響。
直線電流I2處于直線電流I1的波動(dòng)范圍內(nèi)，I1、I2同向并在同一個(gè)平面內(nèi)，直線電流I1、I2把空間分成A、B、C三個(gè)區(qū)域。分析直線電流I1波動(dòng)時(shí)所形成的毗鄰運(yùn)動(dòng)，知區(qū)域A內(nèi)毗鄰運(yùn)動(dòng)的能量大于區(qū)域C內(nèi)毗鄰運(yùn)動(dòng)的能量。當(dāng)直線電流I2波動(dòng)傳播時(shí)，在區(qū)域A內(nèi)受到的阻力就要小于在區(qū)域C內(nèi)受到的阻力。這樣電流I2波動(dòng)時(shí)在區(qū)域A內(nèi)的傳播速度vA就要大于在區(qū)域C的傳播速度vC，即vA>vC。根據(jù)“光速不變?cè)?rdquo;，這是不穩(wěn)定的。因此直線電流I2有靠近直線電流I1的趨勢(shì)，以使vA=vC=c，表現(xiàn)為同向直線電流相吸。
電荷運(yùn)動(dòng)可以產(chǎn)生波動(dòng)。該波動(dòng)不但會(huì)對(duì)小磁針的偏轉(zhuǎn)產(chǎn)生影響，而且波動(dòng)之間也能互相影響，從而成功地解釋了電磁現(xiàn)象。
可以看出，從運(yùn)動(dòng)電荷入手，分析運(yùn)動(dòng)電荷產(chǎn)生的波動(dòng)，可以得到所謂的“磁場(chǎng)”；分析兩個(gè)波動(dòng)的相互影響，可以解釋“同向直線電流相吸”等電磁現(xiàn)象。
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電磁學(xué)是研究電磁和電磁的相互作用現(xiàn)象，及其規(guī)律和應(yīng)用的物理學(xué)分支學(xué)科。
早期，由于磁現(xiàn)象曾被認(rèn)為是與電現(xiàn)象獨(dú)立無(wú)關(guān)的，同時(shí)也由于磁學(xué)本身的發(fā)展和應(yīng)用，如近代磁性材料和磁學(xué)技術(shù)的發(fā)展，新的磁效應(yīng)和磁現(xiàn)象的發(fā)現(xiàn)和應(yīng)用等等，使得磁學(xué)的內(nèi)容不斷擴(kuò)大，所以磁學(xué)在實(shí)際上也就作為一門(mén)和電學(xué)相平行的學(xué)科來(lái)研究了。
電磁學(xué)從原來(lái)互相獨(dú)立的兩門(mén)科學(xué)（電學(xué)、磁學(xué)）發(fā)展成為物理學(xué)中一個(gè)完整的分支學(xué)科，主要是基于兩個(gè)重要的實(shí)驗(yàn)發(fā)現(xiàn)，即電流的磁效應(yīng)和變化的磁場(chǎng)的電效應(yīng)。這兩個(gè)實(shí)驗(yàn)現(xiàn)象，加上麥克斯韋關(guān)于變化電場(chǎng)產(chǎn)生磁場(chǎng)的假設(shè)，奠定了電磁學(xué)的整個(gè)理論體系，發(fā)展了對(duì)現(xiàn)代文明起重大影響的電工和電子技術(shù)。
根據(jù)近代物理學(xué)的觀點(diǎn)，磁的現(xiàn)象是由運(yùn)動(dòng)電荷所產(chǎn)生的，因而在電學(xué)的范圍內(nèi)必然不同程度地包含磁學(xué)的內(nèi)容。所以，電磁學(xué)和電學(xué)的內(nèi)容很難截然劃分，而“電學(xué)”有時(shí)也就作為“電磁學(xué)”的簡(jiǎn)稱(chēng)。
電子質(zhì)量中起源于電磁場(chǎng)的部分。它的數(shù)值可以從勻速運(yùn)動(dòng)電子的電磁場(chǎng)動(dòng)量或依據(jù)，質(zhì)能關(guān)系式從靜止電子的靜電場(chǎng)能量作出估計(jì)。在電子論的發(fā)展初期，曾假定電子的電磁質(zhì)量等于在實(shí)驗(yàn)中測(cè)定的質(zhì)量。并由此算出他的半徑，這半徑稱(chēng)為電子的經(jīng)典半徑。
當(dāng)物體具有電場(chǎng)或具有磁場(chǎng)時(shí)，對(duì)此物體進(jìn)行電屏蔽或磁屏蔽，用天平稱(chēng)量，全部裝置（包括屏蔽體），稱(chēng)量出的數(shù)據(jù)與未有電場(chǎng)或磁場(chǎng)是不相同的。
天平稱(chēng)量得到的數(shù)據(jù)是質(zhì)量，由于對(duì)物體進(jìn)行了屏蔽，稱(chēng)量過(guò)程對(duì)天平是沒(méi)有干擾。稱(chēng)量結(jié)果數(shù)據(jù)是有效的。由此，對(duì)同一物體來(lái)說(shuō)，除了常規(guī)質(zhì)量，還存在電磁質(zhì)量。
編輯
直線電流為例，運(yùn)動(dòng)電荷產(chǎn)生的波動(dòng)，以小磁針N處于直線電流I的右側(cè)，當(dāng)把小磁針N簡(jiǎn)化成一個(gè)環(huán)形電流abcd時(shí)，雖然點(diǎn)a、b、c、d都處于直線電流I的波動(dòng)范圍之內(nèi)，但點(diǎn)a、b、c、d處毗鄰運(yùn)動(dòng)的能量大小不等。顯然，Ea>Ec，Eb=Ed。這樣一來(lái)，直線電流I的波動(dòng)對(duì)小磁針N的環(huán)形電流abcd就有一個(gè)順時(shí)針的力矩。該力矩作用于繞核旋轉(zhuǎn)的電子，使其順時(shí)針旋轉(zhuǎn)，其宏觀表現(xiàn)為小磁針N的北極垂直紙面向外。
然電流產(chǎn)生的波動(dòng)可以影響小磁針的偏轉(zhuǎn)，說(shuō)明該波動(dòng)具有客觀實(shí)在性；兩個(gè)具有客觀實(shí)在性的波動(dòng)相遇時(shí)肯定會(huì)相互影響。
直線電流I2處于直線電流I1的波動(dòng)范圍內(nèi)，I1、I2同向并在同一個(gè)平面內(nèi)，直線電流I1、I2把空間分成A、B、C三個(gè)區(qū)域。分析直線電流I1波動(dòng)時(shí)所形成的毗鄰運(yùn)動(dòng)，知區(qū)域A內(nèi)毗鄰運(yùn)動(dòng)的能量大于區(qū)域C內(nèi)毗鄰運(yùn)動(dòng)的能量。當(dāng)直線電流I2波動(dòng)傳播時(shí)，在區(qū)域A內(nèi)受到的阻力就要小于在區(qū)域C內(nèi)受到的阻力。這樣電流I2波動(dòng)時(shí)在區(qū)域A內(nèi)的傳播速度vA就要大于在區(qū)域C的傳播速度vC，即vA>vC。根據(jù)“光速不變?cè)?rdquo;，這是不穩(wěn)定的。因此直線電流I2有靠近直線電流I1的趨勢(shì)，以使vA=vC=c，表現(xiàn)為同向直線電流相吸。
電荷運(yùn)動(dòng)可以產(chǎn)生波動(dòng)。該波動(dòng)不但會(huì)對(duì)小磁針的偏轉(zhuǎn)產(chǎn)生影響，而且波動(dòng)之間也能互相影響，從而成功地解釋了電磁現(xiàn)象。
可以看出，從運(yùn)動(dòng)電荷入手，分析運(yùn)動(dòng)電荷產(chǎn)生的波動(dòng)，可以得到所謂的“磁場(chǎng)”；分析兩個(gè)波動(dòng)的相互影響，可以解釋“同向直線電流相吸”等電磁現(xiàn)象。
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電磁學(xué)是研究電磁和電磁的相互作用現(xiàn)象，及其規(guī)律和應(yīng)用的物理學(xué)分支學(xué)科。
早期，由于磁現(xiàn)象曾被認(rèn)為是與電現(xiàn)象獨(dú)立無(wú)關(guān)的，同時(shí)也由于磁學(xué)本身的發(fā)展和應(yīng)用，如近代磁性材料和磁學(xué)技術(shù)的發(fā)展，新的磁效應(yīng)和磁現(xiàn)象的發(fā)現(xiàn)和應(yīng)用等等，使得磁學(xué)的內(nèi)容不斷擴(kuò)大，所以磁學(xué)在實(shí)際上也就作為一門(mén)和電學(xué)相平行的學(xué)科來(lái)研究了。
電磁學(xué)從原來(lái)互相獨(dú)立的兩門(mén)科學(xué)（電學(xué)、磁學(xué)）發(fā)展成為物理學(xué)中一個(gè)完整的分支學(xué)科，主要是基于兩個(gè)重要的實(shí)驗(yàn)發(fā)現(xiàn)，即電流的磁效應(yīng)和變化的磁場(chǎng)的電效應(yīng)。這兩個(gè)實(shí)驗(yàn)現(xiàn)象，加上麥克斯韋關(guān)于變化電場(chǎng)產(chǎn)生磁場(chǎng)的假設(shè)，奠定了電磁學(xué)的整個(gè)理論體系，發(fā)展了對(duì)現(xiàn)代文明起重大影響的電工和電子技術(shù)。
根據(jù)近代物理學(xué)的觀點(diǎn)，磁的現(xiàn)象是由運(yùn)動(dòng)電荷所產(chǎn)生的，因而在電學(xué)的范圍內(nèi)必然不同程度地包含磁學(xué)的內(nèi)容。所以，電磁學(xué)和電學(xué)的內(nèi)容很難截然劃分，而“電學(xué)”有時(shí)也就作為“電磁學(xué)”的簡(jiǎn)稱(chēng)。
電子質(zhì)量中起源于電磁場(chǎng)的部分。它的數(shù)值可以從勻速運(yùn)動(dòng)電子的電磁場(chǎng)動(dòng)量或依據(jù)，質(zhì)能關(guān)系式從靜止電子的靜電場(chǎng)能量作出估計(jì)。在電子論的發(fā)展初期，曾假定電子的電磁質(zhì)量等于在實(shí)驗(yàn)中測(cè)定的質(zhì)量。并由此算出他的半徑，這半徑稱(chēng)為電子的經(jīng)典半徑。
當(dāng)物體具有電場(chǎng)或具有磁場(chǎng)時(shí)，對(duì)此物體進(jìn)行電屏蔽或磁屏蔽，用天平稱(chēng)量，全部裝置（包括屏蔽體），稱(chēng)量出的數(shù)據(jù)與未有電場(chǎng)或磁場(chǎng)是不相同的。
天平稱(chēng)量得到的數(shù)據(jù)是質(zhì)量，由于對(duì)物體進(jìn)行了屏蔽，稱(chēng)量過(guò)程對(duì)天平是沒(méi)有干擾。稱(chēng)量結(jié)果數(shù)據(jù)是有效的。由此，對(duì)同一物體來(lái)說(shuō)，除了常規(guī)質(zhì)量，還存在電磁質(zhì)量。
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直線電流為例，運(yùn)動(dòng)電荷產(chǎn)生的波動(dòng)，以小磁針N處于直線電流I的右側(cè)，當(dāng)把小磁針N簡(jiǎn)化成一個(gè)環(huán)形電流abcd時(shí)，雖然點(diǎn)a、b、c、d都處于直線電流I的波動(dòng)范圍之內(nèi)，但點(diǎn)a、b、c、d處毗鄰運(yùn)動(dòng)的能量大小不等。顯然，Ea>Ec，Eb=Ed。這樣一來(lái)，直線電流I的波動(dòng)對(duì)小磁針N的環(huán)形電流abcd就有一個(gè)順時(shí)針的力矩。該力矩作用于繞核旋轉(zhuǎn)的電子，使其順時(shí)針旋轉(zhuǎn)，其宏觀表現(xiàn)為小磁針N的北極垂直紙面向外。
然電流產(chǎn)生的波動(dòng)可以影響小磁針的偏轉(zhuǎn)，說(shuō)明該波動(dòng)具有客觀實(shí)在性；兩個(gè)具有客觀實(shí)在性的波動(dòng)相遇時(shí)肯定會(huì)相互影響。
直線電流I2處于直線電流I1的波動(dòng)范圍內(nèi)，I1、I2同向并在同一個(gè)平面內(nèi)，直線電流I1、I2把空間分成A、B、C三個(gè)區(qū)域。分析直線電流I1波動(dòng)時(shí)所形成的毗鄰運(yùn)動(dòng)，知區(qū)域A內(nèi)毗鄰運(yùn)動(dòng)的能量大于區(qū)域C內(nèi)毗鄰運(yùn)動(dòng)的能量。當(dāng)直線電流I2波動(dòng)傳播時(shí)，在區(qū)域A內(nèi)受到的阻力就要小于在區(qū)域C內(nèi)受到的阻力。這樣電流I2波動(dòng)時(shí)在區(qū)域A內(nèi)的傳播速度vA就要大于在區(qū)域C的傳播速度vC，即vA>vC。根據(jù)“光速不變?cè)?rdquo;，這是不穩(wěn)定的。因此直線電流I2有靠近直線電流I1的趨勢(shì)，以使vA=vC=c，表現(xiàn)為同向直線電流相吸。
電荷運(yùn)動(dòng)可以產(chǎn)生波動(dòng)。該波動(dòng)不但會(huì)對(duì)小磁針的偏轉(zhuǎn)產(chǎn)生影響，而且波動(dòng)之間也能互相影響，從而成功地解釋了電磁現(xiàn)象。
可以看出，從運(yùn)動(dòng)電荷入手，分析運(yùn)動(dòng)電荷產(chǎn)生的波動(dòng)，可以得到所謂的“磁場(chǎng)”；分析兩個(gè)波動(dòng)的相互影響，可以解釋“同向直線電流相吸”等電磁現(xiàn)象。
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電磁學(xué)是研究電磁和電磁的相互作用現(xiàn)象，及其規(guī)律和應(yīng)用的物理學(xué)分支學(xué)科。
早期，由于磁現(xiàn)象曾被認(rèn)為是與電現(xiàn)象獨(dú)立無(wú)關(guān)的，同時(shí)也由于磁學(xué)本身的發(fā)展和應(yīng)用，如近代磁性材料和磁學(xué)技術(shù)的發(fā)展，新的磁效應(yīng)和磁現(xiàn)象的發(fā)現(xiàn)和應(yīng)用等等，使得磁學(xué)的內(nèi)容不斷擴(kuò)大，所以磁學(xué)在實(shí)際上也就作為一門(mén)和電學(xué)相平行的學(xué)科來(lái)研究了。
電磁學(xué)從原來(lái)互相獨(dú)立的兩門(mén)科學(xué)（電學(xué)、磁學(xué)）發(fā)展成為物理學(xué)中一個(gè)完整的分支學(xué)科，主要是基于兩個(gè)重要的實(shí)驗(yàn)發(fā)現(xiàn)，即電流的磁效應(yīng)和變化的磁場(chǎng)的電效應(yīng)。這兩個(gè)實(shí)驗(yàn)現(xiàn)象，加上麥克斯韋關(guān)于變化電場(chǎng)產(chǎn)生磁場(chǎng)的假設(shè)，奠定了電磁學(xué)的整個(gè)理論體系，發(fā)展了對(duì)現(xiàn)代文明起重大影響的電工和電子技術(shù)。
根據(jù)近代物理學(xué)的觀點(diǎn)，磁的現(xiàn)象是由運(yùn)動(dòng)電荷所產(chǎn)生的，因而在電學(xué)的范圍內(nèi)必然不同程度地包含磁學(xué)的內(nèi)容。所以，電磁學(xué)和電學(xué)的內(nèi)容很難截然劃分，而“電學(xué)”有時(shí)也就作為“電磁學(xué)”的簡(jiǎn)稱(chēng)。
根據(jù)近代物理學(xué)的觀點(diǎn)，磁的現(xiàn)象是由運(yùn)動(dòng)電荷所產(chǎn)生的，因而在電學(xué)的范圍內(nèi)必然不同程度地包含磁學(xué)的內(nèi)容。所以，電磁學(xué)和電學(xué)的內(nèi)容很難截然劃分，而“電學(xué)”有時(shí)也就作為“電磁學(xué)”的簡(jiǎn)稱(chēng)。
heidenhain Kupplung K14 ID:293328-01(dringend)
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TRACO TXM150-112
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VIBRA MASCHINENFABRIK VST 6-230-36
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Rexroth 830100630
| AT1/CP-1BM30 shielded NC/PNP |
| C18P/BP-2EM18 Plastico Non Schermato DC 12mm PNP NO+NC conn. M12 |
| FARL/BP-3A90° Retroreflective for transparent objects 1 m adj. PNP Q/QN metal. cable 2m axial |
| CQ50/AP-4Acubic Plastico DC 10mm PNP NC cable 2m 90° |
| AK1/CN-3AM18 shielded NC/NPN cable 5m axial |
| FAIC/BP-0AAxial Retroreflective 4 m PNP Q/QN plast. cable 2m axial |
| ATEX version inductive sensors |
| AM6/CP-4AANM12 unshielded short LD NC/PNP cable 2m II 3G Ex nA IIC T5, II 3D Ex tD A22 IP67 T90°C |
| FAI6/BP-2E90° Energ. 400 mm PNP Q/QN plast. conn. M12 |
| AH6/AP-3F |
| AT1/AN-3HM30 shielded NO/NPN conn. M12 |
| AE6/CP-2A |
| FAI6/BN-2E90° Energ. 400 mm NPN Q/QN plast. conn. M12 |
| C30M/00-2EM30 Inox Non Schermato AC 25mm NO/NC conn. M12 |
| FAIZ/BN-3A90° Receiver 15 m NPN Q/QN metal. cable 2m axial |
| AM1/A0-4AM12 unshielded NO cable 2m axial |
| AK1/BP-3H |
| AE1/AP-1FE5 |
| FAIH/00-2A90° Emitt. 15 m plast. cable 2m axial |
| VK2/A0-2HM18 unshielded NO conn. M12 |
| FAIZ/BP-2E90° Receiver 15 m PNP Q/QN plast. conn. M12 |
| AT1/CN-4HM30 unshielded NC/NPN conn. M12 |
| AE6/AN-4F |
| FAI4/BP-3E90° Energ. 200 mm reg PNP Q/QN metal. conn. M12 |
| AE1/AP-4F |
| FAL4/BN-3A90° laser Energ. 200 mm adj. NPN Q/QN met. cable 2m axial |
| VM2/A0-1BM12 shielded NO cable 2m |
| AK1/AP-3A |
| AT1/CP-4AM30 unshielded NC/PNP cable 2m axial |
| C30P/BP-1AM30 Plastico Schermato DC 16mm PNP NO+NC cable 2m axial |
| FARN/BN-2E90° Polarised 2 m adj. NPN Q/QN plast. conn. M12 |
| AK1/CN-3HM18 shielded NC/NPN conn. M12 |
| AM1/A0-3HM12 shielded NO conn. M12 |
| S5-5B3-35 |
| AK1/AP-3HM18 shielded NO/PNP conn. M12 |
| FAID/BP-2E90° Receiver 15 m adj. PNP Q/QN plast. conn. M12 |
| AM1/AP-3A86ANM12 shielded NO/PNP cable 5m II 3G Ex nA IIC T5, II 3D Ex tD A22 IP67 T90°C |
| CT1/CN-1HM30 shielded NC/NPN conn. M12 |
| AT1/A0-3HM30 shielded NO conn. M12 |
| FAI6/BN-3E90° Energ. 400 mm NPN Q/QN metal. conn. M12 |
| AH6/CP-1A |
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| PMS/0N-1HM12 shielded NPN conn. M12 |
| AH1/AN-1A |
| FQIC/BP-0EAxial Retroreflective 4 m PNP Q/QN plast. conn. M12 |
| AE1/AP-1FDP |
| PMS/0N-2HM12 unshielded NPN conn. M12 |
| AE1/CP-1H |
| AE1/CP-1F |
| CE2/0P-1AD20 shielded PNP cable 2m C/Autotest |
| AE1/CN-4A |
| AE6/CP-4F |
| CT1/AN-1HM30 shielded NO/NPN conn. M12 |
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| AE1/AP-1AANM8 shielded NO/PNP cable 2m II 3G Ex nA IIC T5, II 3D Ex tD A22 IP67 T90°C |
| AK1/A0-4A |
| AK1/AP-3A8WM18 shielded NO/PNP cable 8m axial |
| FARP/BN-3A90° Polarised 2 m NPN Q/QN metal. cable 2m axial |
| C18P/BN-1AM18 Plastico Schermato DC 8mm NPN NO+NC cable 2m axial |
| AK1/CN-4H |
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| C18P/BN-2AM18 Plastico Non Schermato DC 12mm NPN NO+NC cable 2m axial |
| IL1/AP-4Aunshielded PNP NO cable 2m 90° |
| AE1/AN-2A86 |
| PFM1/AN-4HM12 unshielded LD NO/NPN conn. M12 |
| FQI8/BP-0EAxial Energ. 1000 mm adj. PNP Q/QN plast. conn. M12 |
| Standard IP67/68 output NO + NC inductive proximity sensors extended temperature range (-25…+110°C) |
| AM1/D2-5HM12 0-10 V+4-20 mA conn. M12 Sn 6 mm |
| FAIZ/BP-2A90° Receiver 15 m PNP Q/QN plast. cable 2m axial |
| PFM1/AP-1HM12 shielded Std. NO/PNP conn. M12 |
| AH1/AP-1A |
| VK2/A0-1HM18 shielded NO conn. M12 |
| FAI7/BN-2A90° Energ. 400 mm adj. NPN Q/QN plast. cable 2m axial |
| CE1/0N-1ED20 shielded NPN conn. M12 |
| FAIH/00-2E90° Emitt. 15 m plast. conn. M12 |
| AE1/AN-2A |
| FAI6/BN-2A90° Energ. 400 mm NPN Q/QN plast. cable 2m axial |
| AM1/AP-3AANM12 shielded NO/PNP cable 2m II 3G Ex nA IIC T5, II 3D Ex tD A22 IP67 T90°C |
| AT1/CP-3AM30 shielded NC/PNP cable 2m axial |
| FARL/BP-1EAxial Retroreflective for transparent objects 1 m adj. PNP Q/QN metal. conn. M12 |
| FAI9/BN-3E90° Energ. 800 mm NPN Q/QN metal. conn. M12 |
| PFM1/BN-1HM12 shielded Std. NO+NC/NPN conn. M12 |
| IL1/CP-4Aunshielded PNP NC cable 2m 90° |
| FAI5/BN-1AAxial Energ. 200 mm NPN Q/QN metal. cable 2m axial |
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| AE1/AP-2FDP |
| C30P/BN-1AM30 Plastico Schermato DC 16mm NPN NO+NC cable 2m axial |
| VM2/A0-1TM12 shielded NO conn. M12 AC |
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| AK1/A0-4H |
| AK1/AP-1A |
| AH1/AP-2A |
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| FAIC/BN-1AAxial Retroreflective 4 m NPN Q/QN metal. cable 2m axial |
| PFM1/PFK1(variante AN)Protection degree II 3G Ex nA IIC T5, II 3D Ex tD A22 IP67 T90°C |
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| FAIC/BN-0EDAAxial Retroreflective 4 m NPN Q/QN plast. conn. M12 glass optic |
| FAI9/BN-0EAxial Energ. 1000 mm NPN Q/QN plast. conn. M12 |
| FARS/BP-1AAxial BGS 30-130 mm adj. PNP Q/QN metal. cable 2m axial |
| FAI9/BN-2E90° Energ. 800 mm NPN Q/QN plast. conn. M12 |
| AH1/CN-3F |
| C30M/BN-2EM30 Inox Non Schermato DC 25mm NPN NO+NC conn. M12 |
| FARP/BP-0EAxial Polarised 3 m PNP Q/QN plast. conn. M12 |
| *Contattare i nostri uffici per prezzo, classe e quantitativo minimo ordinabile |
| AE1/AP-2F |
| FAI8/BN-1AAxial Energ. 1000 mm adj. NPN Q/QN metal. cable 2m axial |
| AE1/CP-2F |
| FARN/BN-0EAxial Polarised 3 m adj. NPN Q/QN plast. conn. M12 |
| PFM1/AP-4HM12 unshielded LD NO/PNP conn. M12 |
| PFK1/AN-1HM18 shielded Std. NO/NPN conn. M12 |
| PFK1/BP-1HM18 shielded Std. NO+NC/PNP conn. M12 |
| AK1/BP-3AET |
| FAIZ/BP-0AAxial Receiver 20 m PNP Q/QN plast. cable 2m axial |
| FAI5/BN-3E90° Energ. 200 mm NPN Q/QN metal. conn. M12 |
| AK1/AN-1H |
| AE1/AP-3A86ANM8 shielded NO/PNP cable 5m II 3G Ex nA IIC T5, II 3D Ex tD A22 IP67 T90°C |
| AH6/CP-4F |
| AH1/CP-3A |
| FARP/BN-0EAxial Polarised 3 m NPN Q/QN plast. conn. M12 |
| AH1/CN-4A |
| PMW/0N-2HM12 unshielded NPN conn. M12 INOX |
| AT1/A0-2AM30 unshielded NO cable 2m axial |
| AE6/AN-1A |
| C30M/BP-2AM30 Inox Non Schermato DC 25mm PNP NO+NC cable 2m axial |
| AK1/CN-3A86 |
| UK1A/E1-0AM18 analog. 0-10 V 50-400 mm cable 2m with teach-in button |
| FARP/BP-2A90° Polarised 2 m PNP Q/QN plast. cable 2m axial |
| FAID/BN-1EAxial Receiver 20 m adj. NPN Q/QN metal. conn. M12 |
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| AH1/CN-2A |
| AF/1S |
| AK1/A0-2AANM18 unshielded NO 2 fili cable 2m II 3G Ex nA IIC T5, II 3D Ex tD A22 IP67 T90°C |
| FAI9/BN-3A90° Energ. 800 mm NPN Q/QN metal. cable 2m axial |
| VM2/A0-2TM12 unshielded NO conn. M12 AC |
| FAIC/BP-0EAxial Retroreflective 4 m PNP Q/QN plast. conn. M12 |
| AE1/AN-1A86 |
| AH1/AN-3H |
| AH1/CP-1A |
| FARL/BP-0EAxial Retroreflective for transparent objects 1 m adj. PNP Q/QN plast. conn. M12 |
| PMW/0P-1HANM12 shielded PNP conn. M12 INOX II 3G Ex nA IIC T5, II 3D Ex tD A22 IP67 T90°C |
| AE1/D1-7AM8 0-10 V cable 2m Sn 4 mm |
| FARL/BP-1AAxial Retroreflective for transparent objects 1 m adj. PNP Q/QN metal. cable 2m axial |
| AK1/AP-3A8W |
| AK1/AP-3A8RM18 shielded NO/PNP cable 10m axial |
| AE1/CN-1A84 |
| AK1/CN-2H |
| ETM1/BN-1HM12 shielded NPN conn. M12 INOX |
| AK1/AP-4HM18 unshielded NO/PNP conn. M12 |
| FAL4/BN-2A90° laser Energ. 200 mm adj. NPN Q/QN plast. cable 2m axial |
| AM1/A0-3AM12 shielded NO cable 2m axial |
| AT1/AP-2B86M30 unshielded NO/PNP cable 5m axial |
| C30P/00-1AM30 Plastico Schermato AC 16mm NO/NC cable 2m axial |
| AH6/AN-4F |
| FAI5/BN-2E90° Energ. 200 mm NPN Q/QN plast. conn. M12 |
| C30P/00-2EM30 Plastico Non Schermato AC 25mm NO/NC conn. M12 |
| C18P/A0-2AM18 Plastico Non Schermato AC 12mm NO cable 2m axial |
| FAIH/X0-3E90° Emitt. 15 m Check metal. conn. M12 |
| AE1/AN-1A8F |
| AH1/CP-1F |
| AH6/AN-1A |
| AT1/CP-1HM30 shielded NC/PNP conn. M12 |
| AE1/CP-4F |
| FQI7/BP-0EAxial Energ. 400 mm adj. PNP Q/QN plast. conn. M12 |
| AK1/CN-3H |
| AE6/AP-1A848QV5 |
| AE1/AN-1A |
| FAIZ/BP-3A90° Receiver 15 m PNP Q/QN metal. cable 2m axial |
| ETK1/BN-1HM18 shielded NPN conn. M12 INOX |
| AK1/A0-2HM18 unshielded NO conn. M12 |
| PFK1/BN-1HM18 shielded Std. NO+NC/NPN conn. M12 |
| AK1/A0-3HM18 shielded NO conn. M12 |
| C18P/C0-2EM18 Plastico Non Schermato AC 12mm NC conn. M12 |
| AH6/AN-3F |
| Cylindrical Ultrasonic sensors |
| PFK1/BP-3HV5D18 shielded LD NO+NC/PNP conn. M12 |
| C30M/00-2AM30 Inox Non Schermato AC 25mm NO/NC cable 2m axial |
| C30M/BN-2AM30 Inox Non Schermato DC 25mm NPN NO+NC cable 2m axial |
| AK1/A0-2A86M18 unshielded NO cable 5m axial |
| VM2/A0-1HM12 shielded NO conn. M12 |
| AE6/AP-4F |
| AK1/CN-1A |
| AH1/CN-3A |
| VM2/A0-2HM12 unshielded NO conn. M12 |
| FAIZ/BN-1EAxial Receiver 20 m NPN Q/QN metal. conn. M12 |
| FAIH/00-0AAxial Emitt. 20 m plast. cable 2m axial |
| FAIC/BP-3EDA90° Retroreflective 4 m PNP Q/QN metal. conn. M12 glass optic |
| FAL4/BN-2E90° laser Energ. 200 mm adj. NPN Q/QN plast. conn. M12 |
| CE1/0P-1AD20 shielded PNP cable 2m axial |
| AE6/AP-2FANM8 unshielded short NO/PNP conn. M8 II 3G Ex nA IIC T5, II 3D Ex tD A22 IP67 T90°C |
| AH1/AP-1F |
| AH1/AN-3A |
| FAI9/BN-1EAxial Energ. 1000 mm NPN Q/QN metal. conn. M12 |
| AE1/AP-2A84 |
| AE1/CP-1A8R |
| AE6/CN-2A |
| AT1/AP-3HANM30 shielded NO/PNP conn. M12 II 3G Ex nA IIC T5, II 3D Ex tD A22 IP67 T90°C |
| FARP/BP-3A90° Polarised 2 m PNP Q/QN metal. cable 2m axial |
| IL1/AP-4Funshielded PNP NO conn. M8 |
| FAI5/BP-0AAxial Energ. 200 mm PNP Q/QN plast. cable 2m axial |
| FAL4/BN-0AAxial laser Energ. 300 mm adj. NPN Q/QN plast. cable 2m axial |
| AE1/AN-2F |
| VT2/A0-2BM30 unshielded NO cable 2m |
| FAL4/BN-0EAxial laser Energ. 300 mm adj. NPN Q/QN plast. conn. M12 |
| AT1/AP-3AM30 shielded NO/PNP cable 2m axial |
| AH6/AN-4A |
| AE1/CP-2H |
| PM3/00-2AM12 unshielded cable 2m axial |
| AE6/AP-3A86 |
| IL1/CN-3Fshielded NPN NC conn. M8 |
| AE6/AP-1A |
| AE1/CN-4F |
| AT1/AP-2BM30 unshielded NO/PNP |
| FAIC/BP-3E90° Retroreflective 4 m PNP Q/QN metal. conn. M12 |
| AF/ER3 |
| PFK1/BN-3HM18 shielded LD NO+NC/NPN conn. M12 |
| FAIH/X0-2A90° Emitt. 15 m Check plast. cable 2m axial |
| VK2/C0-1HM18 shielded NC conn. M12 |
| C18P/C0-1EM18 Plastico Schermato AC 8mm NC conn. M12 |
| ETK1/BP-2HM18 unshielded PNP conn. M12 INOX |
| ETK1/BN-2HM18 unshielded NPN conn. M12 INOX |
| PFK1/AP-2HANM18 unshielded Std. NO/NPN II 3G Ex nA IIC T5, II 3D Ex tD A22 IP67 T90°C |
| FAI8/BN-1EAxial Energ. 1000 mm adj. NPN Q/QN metal. conn. M12 |
| PFK1/BP-2H26M18 unshielded Std. NO+NC/PNP range with timer < 110°C |
| AK1/A0-1A86M18 shielded NO cable 5m axial |
| PFK1/BP-1H26M18 shielded Std. NO+NC/PNP range with timer < 110°C |
| AF/ER9 |
| FARN/BN-3E90° Polarised 2 m adj. NPN Q/QN metal. conn. M12 |
| FAI8/BN-0AAxial Energ. 1000 mm adj. NPN Q/QN plast. cable 2m axial |
| ETM1/BP-2HM12 unshielded PNP conn. M12 INOX |
| AE6/CN-4A |
| AK1/AN-4A |
| FAL4/BN-1EAxial laser Energ. 300 mm adj. NPN Q/QN met. conn. M12 |
| VT2/C0-1BM30 shielded NC cable 2m |
| AH1/CN-2F |
| FQI7/BP-1AAxial Energ. 400 mm adj. PNP Q/QN metal. cable 2m axial |
| FAI6/BP-0A86Axial Energ. 400 mm PNP Q/QN plast. cable 5m |
| FARN/BN-2A90° Polarised 2 m adj. NPN Q/QN plast. cable 2m axial |
| PK3/00-1A8RM18 shielded cable 10m axial |
| FAI8/BP-0EAxial Energ. 1000 mm adj. PNP Q/QN plast. conn. M12 |
| AH6/AP-3AAN |
| FARS/BP-0EAxial BGS 30-130 mm adj. PNP Q/QN plast. conn. M12 |
| AH1/CP-4F |
| CQ55/BP-3Acubic Plastico DC 25mm PNP NO+NC cable 2m 90° |
| PM3, PK3 (variante AN)Protection degree II 3G Ex nA IIC T5, II 3D Ex tD A22 IP67 T90°C |
| VM2/C0-2BM12 unshielded NC cable 2m |
| PKS/0P-2HM18 unshielded PNP conn. M12 |
| AM1/AP-2H |
| FARS/BN-0AAxial BGS 30-130 mm adj. NPN Q/QN plast. cable 2m axial |
| PFK1/AN-3HM18 shielded LD NO/NPN conn. M12 |
| FAI6/BP-2A90° Energ. 400 mm PNP Q/QN plast. cable 2m axial |
| AE1/AP-4FANM8 unshielded NO/PNP conn. M8 II 3G Ex nA IIC T5, II 3D Ex tD A22 IP67 T90°C |
| FARN/BP-1AAxial Polarised 3 m adj. PNP Q/QN metal. cable 2m axial |
| AE1/AP-2A |
| VT2/C0-1HM30 shielded NC conn. M12 |
| PFM1/AN-3HM12 shielded LD NO/NPN conn. M12 |
| AK1/A0-3A |
| CT1/AN-2HM30 unshielded NO/NPN conn. M12 |
| PFK1/BP-2HM18 unshielded Std. NO+NC/PNP conn. M12 |
| PFM1/AP-2HM12 unshielded Std. NO/PNP conn. M12 |
| FAI8/BP-3A90° Energ. 800 mm adj. PNP Q/QN metal. cable 2m axial |
| FAI7/BP-0A86Axial Energ. 400 mm adj. PNP Q/QN plast. cable 5m |
| AH1/AP-1H |
| AH6/AP-4A |
| FAIH/X0-1AAxial Emitt. 20 m Check metal. cable 2m axial |
| CT1/CP-2HM30 unshielded NC/PNP conn. M12 |
