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CE    GS-22-700-BB-170N
Bohle    BO 436.220L
ODU    611.127.103.923.000
Honsberg    KM-020GK020
Bucher    SNSA-A-6-SN2-03
ATOS    ADR20
Graff GmbH    102381 GF-7140.1.3-L.10.90.82.BK.400°C
P+F    KFD2-CRG2-EX1.D 231213
Hans Jungblut GmbH    HJ200SBO 02-202-01-000（ind 02-21-001,02-20-502,02-23-006）
GRIP    G-MEK063-O-4PK4
VEM    BEFESTIGUNGSTEIL KMR 180
ARBURG    113373
DENISON    ZNS AB 02 5 S0 D1
Vahle    165178 SE 10 VAHLE
Otto Specht GmbH & Co. KG    AQUA-PICCOLO Nr. 32820
Carl Rehfuss GmbH    SR140Z-IEC100/112A

MD 墨迪傳感器 AT1/AP-3HM30 shielded NO

MD 墨迪傳感器 AT1/AP-3HM30 shielded NO
Bihl+Wiedemann    BW1239
Euchner    CES-AR-C01-AH-SA Nr.098941
Koerner-Marus    2XOVERPOINTSL1=275MM/L2=225;713-0/10031
legrand    44211
heidenhain    ID:534855-09
SICK    1037395, SRS50-HZA0-S21
RUBSAMEN    15HYW090
BEKO    M015GWC
HOVEN    PLG100-1150
halder    EH2338 012
FINMOTOR    Parallel Filter 600VAC FIN230SP.001 M
Phoenix    VS-PPC-C1-RJ45-MNNA-PG9-4Q5-B - 1405141
Buhler    UNS-46481-033
DIM    D12350
powersem    PSHI 50-12
Hydrower    SHY-E4-W2 Art-Nr.17440008
Gestra    Typ RK 86, Geh.: GP 240 GH, PN 10-40, DN 125
SCHMERSAL    SRB-NA-R-C.21 24V
Monitran    MTN/1185CM-20
hydac    ETS388-5-150-000
BIKON    1006-020-047
SICK    C40E-0603CA010/1018640
Emotron    VFX48018（Software V4.30）
Dopag    C-419-00-47
Vahle    SE10-165178
Murr    7000-89701-7912500
Eberspaecher    3-V0160M01-01
Sensopart    FAV 30-01,NO:560-50267
heidenhain    291697-08
HBM    KAB149-30
BALLUFF    BES M12MC1-PSC10F-S04G
Turck    BI15-CK40-AP6X2-H1141 w/BS5 Nr.1625020
Murr    55038
weiland    KSQ 10 V，Nr.57.803.8053.0
halder    22630.0003
JWFROEHLICH    833-622394 Nr.202454
Rexroth    822010642
PILZ    774730
wago    750-375
KLASCHKA GMBH. & CO.KG    HAD-11ms60b1-5Sd2
GHR    K31-P8-S-N
BALLUFF    BES M08EC-PSC15B-S49G BES013N
KUEBLER    8.5000.8351.1000
PMA    KSVC-101-00111-U00
GMC    SINEAX V604 -1120(973059)
JUMO    603021/02-1-046-50-0-00-30-13-20-450-8-6/000
Axmann    NR2719
Multi-Contact    01.0474 EBB8-V0
Phoenix    SAC-3P-M 8MS/ 5,0-PUR/M 8FS - 1693319
ARCA    827A.E2-000-M10-G
PFANNENBERG    PB 2010 24V DC
STRAUB    Art. Nr. 21150，STRAUB-GRIP-L 139.7 mm EPDM/ES
Schubert & Salzer    7032/015V9128202-AH-S- 177 Ident-Nummer 4083173
Staubli    RBE06.1906
Hawe    G 22-1-A 24
parker    PGP511A0160AS1Q4NJ7J5B1B1 ,3349112276
SIEMENS    6SL3000-2BE21-0AA0
ODU    656.611.008.020.104
CAPTRON    CHT3-456P-41/TG-SR
HIMA    K 9203A
magneta    14.100.04.100
Micro-Epsilon    WDS-1500-P60-SR-U
OTT    NR.9510129732
SAUTER    118574
KTR    GS42 98 SHA GS 6.0-42 6.0-42
Turck    HAS8141-0 NR.6905406
WIBOND    NPI 1x2-100 R;U3-05901
Labom    1206615/02/001
BAUER    BS06-62U/D06LA4/MG ID.74127
UNIMEC    TP559-1/5-180-TF-PR-S Nr：09/3371
VISHAY    GMKP2800- 32IBY
heidenhain    ND2108G ID:665408-41
HAHN+KOLB    51648600
Mankenberg    DM505F 20 * 40 0,9E-12EV
Mankenberg    SV29 1/2* H2 YV 1.73 MPA
Hagglunds    478 3297-001 R939004123
UCC    UC-SE-1327
DEUBLIN    1005-020-045
HEB    Z100-101-20/10/35,00-206/B1/S16
heidenhain    DA300 ID:337147-01
Murr    7000-70001-7500300
Sommer    CDSDA00160
Reckmann    106171 1R7-B1450GCA-KA1XX-Y
BAUER    ETB Z015B9HN GS180V 40.0NM
Corbetta    MEM56ST
enecanique    XS4P18AB110
Messko GmbH    Pt-MU_-20/140_E:Pt100_A:0-10V/0-20mA_230 Nr.72717700
moog    D661-303B
MEROBEL    Powerblock 2 Ref.-Nr. 127 441 00
Phoenix    2941714
Honsberg    MR1K-020GM010 1-10L/min
ARCA    827A.E2-ASH-M10-M
schmalz    SGM 50 G1/4-IG
SCHROFF    24560130 NTS TORXSCHR M4X14 (100STK)
Baumer    11072169; FS_A-Kabel SW10 K21BG8/A 65-SL NIo-01000
maxon    241298
Hoffmann    477550/0.5-13
SAUTER    112693
Vickers    SBV11-8V-0-0-24DGP
Turck    BI10-P30SK-Y1X
anybus    AB7002-B
heidenhain    for LS703/LB3xx ID:360502-02
heidenhain    559308-05 AELC4XX
VMC S.p.A    510.0400 V01 REG.ASP. R40E/V 24V
HOFMANN    6186780
Roehm GmbH    362083
Goennheimer    FS840.6
heidenhain    329990-24
L+B    GEL 211 AS0
Demag    WFV70QD
microsonic    mic+340/IU/TC，NO:22420
KPA-Kyffhaeuser    K3140-0031
Contrinex    DW-HD-603-M30-310
FIPA    9.370x70.022.1
ACE    KM10
kendrion    7614124E00.400 （for 7760024A15）
SALTUS    3029212450 29/2-1/2"X45
KUEBLER    8.5888.54C2.C212
Murr    4000-72000-3250000
T-drill    5310411
Hawe    WH 1 N-G 24
Mahle    PI 2005-046 FPM
H+K    75180050
ATOS    DLHZO-T-040-L71/PE
heidenhain    635816-02 AELS486
IFM    AC1258
motrona    IX345
Puls    ML30.101
DE-STA-CO    205208-M
KAPSTO    GPN600 B820
Bandelin    MK 180
Phoenix    V-RC/TGUM 13/KVD 13/LBL 16+3 - 1000042
heidenhain    559308-05
Buhler    UNN-44020-062
VIBRO    PNR 244-704-000-042 In: 100pC/g Out 77μA/mm/s
norelem    03330-21086
SIEMENS    MXG462S50-30
heidenhain    3m cable ID:310123-03
rohmann    600626 ELOTEST M2V3/Set
heidenhain    2000mm Nr.315423-06
KNF    001363;MEMBRANE NEOPRENE/PTFE N022
BAUMER HUEBNER GMBH    K35 WD 12PF4 + 11PF4 ISOL
SCHNEIDER    LXM32MD18M2
heidenhain    RCN226 EnDat02 3M Nr.533110-03
SALTUS    4027006037
Hecker    HN901-030 Q1Q1VFF
Vahle    KDS2/40 68073
Turck    Nr.46595 BI10-P30SK-AP6X
Widap    SMA20X140
Staubli    RBE06.6808
heidenhain    331667-51
DEIF    212.8.220
SIEMENS    6AG1314-1AG14-7AB0
Lenord+Bauer    GEL 2432T-1BC600
Rexroth    3DR 10 P5-6X/100Y/00V,R900917786
Radolid Thiel    M10-B-G15 PA black
LUTZE    745572
heidenhain    LC483 ML1020 +/-5um Nr.557649-18
KTR    GS24 92 SHA-GS6.0-D=19H76.0-D=15H7
NUMERIK    LIA20-C001 -KZ
SICK    2019659
TR    Art Nr：307-00979
FKB    Lumolux KE/424 24VDC 24W G Nr.591-055-002
FINMOTOR    Parallel Filter 600VAC FIN230SP.001 M
anybus    AB7634-F
Conec AG    Vert-X 2831 710 621 102
TUBOFLEX    Ausfuhr.v.typehp，25bar，nw125

MD墨迪 PFK1/BN-3HM18 shielded LD NO+NC/NPN conn. M12
MD墨迪 FAIH/X0-2A90° Emitt. 15 m Check plast. cable 2m axial
MD墨迪 VK2/C0-1HM18 shielded NC conn. M12
MD墨迪 C18P/C0-1EM18 Plastico Schermato AC 8mm NC conn. M12
MD墨迪 ETK1/BP-2HM18 unshielded PNP conn. M12 INOX
MD墨迪 ETK1/BN-2HM18 unshielded NPN conn. M12 INOX
MD墨迪 PFK1/AP-2HANM18 unshielded Std. NO/NPN II 3G Ex nA IIC T5, II 3D Ex tD A22 IP67 T90°C
MD墨迪 FAI8/BN-1EAxial Energ. 1000 mm adj. NPN Q/QN metal. conn. M12
MD墨迪 PFK1/BP-2H26M18 unshielded Std. NO+NC/PNP range with timer < 110°C
MD墨迪 AK1/A0-1A86M18 shielded NO cable 5m axial
MD墨迪 PFK1/BP-1H26M18 shielded Std. NO+NC/PNP range with timer < 110°C
MD墨迪 AF/ER9
MD墨迪 FARN/BN-3E90° Polarised 2 m adj. NPN Q/QN metal. conn. M12
MD墨迪 FAI8/BN-0AAxial Energ. 1000 mm adj. NPN Q/QN plast. cable 2m axial
MD墨迪 ETM1/BP-2HM12 unshielded PNP conn. M12 INOX
MD墨迪 AE6/CN-4A
MD墨迪 AK1/AN-4A
MD墨迪 FAL4/BN-1EAxial laser Energ. 300 mm adj. NPN Q/QN met. conn. M12
MD墨迪 VT2/C0-1BM30 shielded NC cable 2m
MD墨迪 AH1/CN-2F
MD墨迪 FQI7/BP-1AAxial Energ. 400 mm adj. PNP Q/QN metal. cable 2m axial
MD墨迪 FAI6/BP-0A86Axial Energ. 400 mm PNP Q/QN plast. cable 5m
MD墨迪 FARN/BN-2A90° Polarised 2 m adj. NPN Q/QN plast. cable 2m axial
MD墨迪 PK3/00-1A8RM18 shielded cable 10m axial
MD墨迪 FAI8/BP-0EAxial Energ. 1000 mm adj. PNP Q/QN plast. conn. M12
MD墨迪 AH6/AP-3AAN
MD墨迪 FARS/BP-0EAxial BGS 30-130 mm adj. PNP Q/QN plast. conn. M12
MD墨迪 AH1/CP-4F
MD墨迪 CQ55/BP-3Acubic Plastico DC 25mm PNP NO+NC cable 2m 90°
MD墨迪 PM3, PK3 (variante AN)Protection degree II 3G Ex nA IIC T5, II 3D Ex tD A22 IP67 T90°C
MD墨迪 VM2/C0-2BM12 unshielded NC cable 2m
MD墨迪 PKS/0P-2HM18 unshielded PNP conn. M12
MD墨迪 AM1/AP-2H
MD墨迪 FARS/BN-0AAxial BGS 30-130 mm adj. NPN Q/QN plast. cable 2m axial
MD墨迪 PFK1/AN-3HM18 shielded LD NO/NPN conn. M12
MD墨迪 FAI6/BP-2A90° Energ. 400 mm PNP Q/QN plast. cable 2m axial
MD墨迪 AE1/AP-4FANM8 unshielded NO/PNP conn. M8 II 3G Ex nA IIC T5, II 3D Ex tD A22 IP67 T90°C
MD墨迪 FARN/BP-1AAxial Polarised 3 m adj. PNP Q/QN metal. cable 2m axial
MD墨迪 AE1/AP-2A
MD墨迪 VT2/C0-1HM30 shielded NC conn. M12
MD墨迪 PFM1/AN-3HM12 shielded LD NO/NPN conn. M12
MD墨迪 AK1/A0-3A
MD墨迪 CT1/AN-2HM30 unshielded NO/NPN conn. M12
MD墨迪 PFK1/BP-2HM18 unshielded Std. NO+NC/PNP conn. M12
MD墨迪 PFM1/AP-2HM12 unshielded Std. NO/PNP conn. M12
MD墨迪 FAI8/BP-3A90° Energ. 800 mm adj. PNP Q/QN metal. cable 2m axial
MD墨迪 FAI7/BP-0A86Axial Energ. 400 mm adj. PNP Q/QN plast. cable 5m
MD墨迪 AH1/AP-1H
MD墨迪 AH6/AP-4A
MD墨迪 FAIH/X0-1AAxial Emitt. 20 m Check metal. cable 2m axial
MD墨迪 CT1/CP-2HM30 unshielded NC/PNP conn. M12
MD墨迪 FAI5/BN-0EAxial Energ. 200 mm NPN Q/QN plast. conn. M12
MD墨迪 AK1/A0-3AM18 shielded NO cable 2m axial
MD墨迪 PFK1/AP-4HM18 unshielded LD NO/PNP conn. M12
MD墨迪 FARL/BP-2E90° Retroreflective for transparent objects 1 m adj. PNP Q/QN plast. conn. M12
MD墨迪 CT1/AN-2AM30 unshielded NO/NPN cable 2m axial
MD墨迪 AE6/CP-2F
MD墨迪 PM3/00-1AM12 shielded cable 2m axial
MD墨迪 FAIH/X0-1EAxial Emitt. 20 m Check metal. conn. M12
MD墨迪 FAI7/BN-0AAxial Energ. 400 mm adj. NPN Q/QN plast. cable 2m axial
MD墨迪 C30M/BN-1AM30 Inox Schermato DC 16mm NPN NO+NC cable 2m axial
MD墨迪 FAI7/BP-2A90° Energ. 400 mm adj. PNP Q/QN plast. cable 2m axial
MD墨迪 AH1/AN-1F
MD墨迪 FARS/BP-1E7712Axial BGS 60-100 mm adj. PNP Q/QN metal. Conn. M12 antiriflesso
MD墨迪 PFM1/AN-2HM12 unshielded Std. NO/NPN conn. M12
MD墨迪 PMW-0N/2H
MD墨迪 C18P/BN-2EM18 Plastico Non Schermato DC 12mm NPN NO+NC conn. M12
MD墨迪 FAI5/BN-2A90° Energ. 200 mm NPN Q/QN plast. cable 2m axial
MD墨迪 AK1/A0-2H
MD墨迪 AT1/0P-3HM30 shielded Q/Qnot PNP conn. M12
MD墨迪 AE1/AP-4A86
MD墨迪 CT1/CN-1AM30 shielded NC/NPN cable 2m axial
MD墨迪 FAIM/BP-1EAxial Retroreflective 4 m adj. PNP Q/QN metal. conn. M12
MD墨迪 PFK1/BP-3HM18 shielded LD NO+NC/PNP conn. M12
MD墨迪 AE1/CN-3F
MD墨迪 CQ50/AN-1Acubic Plastico DC 5mm NPN NO cable 2m 90°
MD墨迪 FAI9/BP-1AAxial Energ. 1000 mm PNP Q/QN metal. cable 2m axial
MD墨迪 CodeDescription
MD墨迪 FAI5/BN-3A90° Energ. 200 mm NPN Q/QN metal. cable 2m axial
MD墨迪 IL1/AN-3Ashielded NPN NO cable 2m 90°
MD墨迪 AK1/AP-2AAN
MD墨迪 AE6/AP-2A
MD墨迪 AM6/AP-1AANM12 shielded short LD NO/PNP cable 2m II 3G Ex nA IIC T5, II 3D Ex tD A22 IP67 T90°C
MD墨迪 AE6/AP-3AAN
MD墨迪 AE1/CN-2A
MD墨迪 FAIM/BP-3E90° Retroreflective 4 m adj. PNP Q/QN metal. conn. M12
MD墨迪 AE6/AN-2A
MD墨迪 FAIC/BP-2A90° Retroreflective 4 m PNP Q/QN plast. cable 2m axial
MD墨迪 FAIC/BN-1EAxial Retroreflective 4 m NPN Q/QN metal. conn. M12
MD墨迪 AK1/AP-3AANM18 shielded NO/PNP cable 2m II 3G Ex nA IIC T5, II 3D Ex tD A22 IP67 T90°C
MD墨迪 AE6/CP-3A
MD墨迪 AE6/AN-1A8Q
MD墨迪 AE1/AP-1A
MD墨迪 VT2/A0-2HM30 unshielded NO conn. M12
MD墨迪 AE1/AN-4F
MD墨迪 CQ50/CN-4Acubic Plastico DC 10mm NPN NC cable 2m 90°
MD墨迪 AE1/CP-3A
MD墨迪 FAID/BP-0AAxial Receiver 20 m adj. PNP Q/QN plast. cable 2m axial
MD墨迪 FAIC/BP-3A90° Retroreflective 4 m PNP Q/QN metal. cable 2m axial
MD墨迪 FARP/BN-2E90° Polarised 2 m NPN Q/QN plast. conn. M12
MD墨迪 AT1/CP-2BM30 unshielded NC/PNP
MD墨迪 FAI8/BN-3A90° Energ. 800 mm adj. NPN Q/QN metal. cable 2m axial
MD墨迪 AF/FC2
MD墨迪 M8; M12; M18 inductive sensors with analogical output 15/30Vd.c.
MD墨迪 AT1/AN-2BM30 unshielded NO/NPN
MD墨迪 PN Q/QN metal. cable 2m axial
MD墨迪 AT1/AN-1HM30 shielded NO/NPN conn. M12
MD墨迪 AE1/D1-7FM8 0-10 V conn. M8 Sn 4 mm
MD墨迪 AK1/A0-1AM18 shielded NO cable 2m axial
MD墨迪 FAID/BN-2E90° Receiver 15 m adj. NPN Q/QN plast. conn. M12
MD墨迪  
MD墨迪 C30P/00-2AM30 Plastico Non Schermato AC 25mm NO/NC cable 2m axial
MD墨迪 AT1/AN-2AM30 unshielded NO/NPN cable 2m axial
MD墨迪 FAIC/BN-3E90° Retroreflective 4 m NPN Q/QN metal. conn. M12
MD墨迪 AK1/CN-1H
MD墨迪 CE1/0N-1AD20 shielded NPN cable 2m axial
MD墨迪 FARL/BP-3E90° Retroreflective for transparent objects 1 m adj. PNP Q/QN metal. conn. M12
MD墨迪 FARS/BP-1EAxial BGS 30-130 mm adj. PNP Q/QN metal. conn. M12
MD墨迪 AK1/A0-1ANLM18 shielded NO cable 2m axial lenght 60mm, thread 50mm
MD墨迪 FARL/BN-2A90° Retroreflective for transparent objects 1 m adj. NPN Q/QN plast. cable 2m axial
MD墨迪 FAI8/BN-3E90° Energ. 800 mm adj. NPN Q/QN metal. conn. M12
MD墨迪 AE1/AP-1A8F84
MD墨迪 AF/1A2
MD墨迪 AE6/AP-4A
MD墨迪 AE6/CN-1A
MD墨迪 AE6/AP-3F
MD墨迪 FAI6/BP-1EAxial Energ. 400 mm PNP Q/QN metal. conn. M12
MD墨迪 AT1/CN-2AM30 unshielded NC/NPN cable 2m axial
MD墨迪 AT1/CP-2HM30 unshielded NC/PNP conn. M12
MD墨迪 AT1/CN-1AM30 shielded NC/NPN cable 2m axial
MD墨迪 FQIZ/BP-2E90° Receiver 15 m PNP Q/QN plast. conn. M12
MD墨迪 FAI8/BP-0AAxial Energ. 1000 mm adj. PNP Q/QN plast. cable 2m axial
MD墨迪 FAI8/BP-2E90° Energ. 800 mm adj. PNP Q/QN plast. conn. M12
MD墨迪 FAI5/BP-3E90° Energ. 200 mm PNP Q/QN metal. conn. M12
MD墨迪 AF/ER7
MD墨迪 FAI8/BN-0EAxial Energ. 1000 mm adj. NPN Q/QN plast. conn. M12
MD墨迪 AM1/A0-2HM12 unshielded NO conn. M12
MD墨迪 AK1/AP-3A8T
MD墨迪 AE1/CP-2A
MD墨迪 FAI5/BP-0EAxial Energ. 200 mm PNP Q/QN plast. conn. M12
MD墨迪 AK1/AP-3HANM18 shielded LD NO/PNP conn. M12 II 3G Ex nA IIC T5, II 3D Ex tD A22 IP67 T90°C
MD墨迪 C18P/BN-1EM18 Plastico Schermato DC 8mm NPN NO+NC conn. M12
MD墨迪 FAI7/BN-1AAxial Energ. 400 mm adj. NPN Q/QN metal. cable 2m axial
MD墨迪 AE6/AP-1F
MD墨迪 AT1/AN-2HM30 unshielded NO/NPN conn. M12
MD墨迪 AE1/CN-3A
MD墨迪 AE6/AN-4A
MD墨迪 FAIH/00-3E90° Emitt. 15 m metal. conn. M12
MD墨迪 FAI4/BP-3A90° Energ. 200 mm reg PNP Q/QN metal. cable 2m axial
MD墨迪 AM1/AP-1HANM12 shielded NO/PNP conn. M12 II 3G Ex nA IIC T5, II 3D Ex tD A22 IP67 T90°C
MD墨迪 AE1/CP-4A
MD墨迪 PFM1/AP-3HM12 shielded LD NO/PNP conn. M12
MD墨迪 AH1/AN-3F
MD墨迪 AT1/AP-3HM30 shielded NO/PNP conn. M12
MD墨迪 FQRL/BP-2E90° Retroreflective for transparent objects 1 m adj. PNP Q/QN plast. conn. M12
MD墨迪 FAI6/BN-1EAxial Energ. 400 mm NPN Q/QN metal. conn. M12
MD墨迪 AK1/BP-3AETM18 shielded NO+NC/PNP Alimentazione 10…50Vdc cable 440mm axial per movimentazione
MD墨迪 C18P/C0-1AM18 Plastico Schermato AC 8mm NC cable 2m axial
MD墨迪 AE6/CN-3A86
MD墨迪 PK3/00-2AM18 unshielded cable 2m axial
MD墨迪 AE6/AN-2F
MD墨迪 AT1/A0-4AM30 unshielded NO cable 2m axial
MD墨迪 FARP/BP-1AAxial Polarised 3 m PNP Q/QN metal. cable 2m axial
MD墨迪 PKS/0P-1HM18 shielded PNP conn. M12
MD墨迪 VK2/C0-2BM18 unshielded NC cable 2m
MD墨迪 PFM1/BP-1H26M12 shielded Std. NO+NC/PNP range with timer < 110°C
MD墨迪 IL1/AP-3Ashielded PNP NO cable 2m 90°
MD墨迪 AE1/AP-1H
MD墨迪 AT1/AP-2HM30 unshielded NO/PNP conn. M12
MD墨迪 AH1/AP-2H
MD墨迪 AT1/CP-1AM30 shielded NC/PNP cable 2m axial
MD墨迪 M18 LASER photoelectric sensors
MD墨迪 FAIM/BN-3A90° Retroreflective 4 m adj. NPN Q/QN metal. cable 2m axial
MD墨迪 AK6/D2-5AM18 0-10 V+4-20 mA Sn 10 mm cable 2m axial
MD墨迪 AH1/CN-1F
MD墨迪 FAI7/BP-0EAxial Energ. 400 mm adj. PNP Q/QN plast. conn. M12
MD墨迪 AK1/CP-3HM18 shielded NC/PNP conn. M12
MD墨迪 AH1/CP-2F
MD墨迪 C30P/BP-2AM30 Plastico Non Schermato DC 25mm PNP NO+NC cable 2m axial
MD墨迪 FAIC/BN-2E90° Retroreflective 4 m NPN Q/QN plast. conn. M12
MD墨迪 FAL4/0N-3E90° laser Energ. 200 mm adj. NPN L/Dselez. met. conn. M12
MD墨迪 IL1/AP-3Fshielded PNP NO conn. M8
MD墨迪 FAI9/BN-2A90° Energ. 800 mm NPN Q/QN plast. cable 2m axial
MD墨迪 AT1/0P-4HM30 unshielded Q/Qnot PNP conn. M12
MD墨迪 VK2/C0-2HM18 unshielded NC conn. M12
MD墨迪 C30P/00-1EM30 Plastico Schermato AC 16mm NO/NC conn. M12
MD墨迪 AH1/AN-2H
MD墨迪 AH1/AN-4F
MD墨迪 AM1/AN-2A
MD墨迪 PFK1/BN-3HV5D18 shielded LD NO+NC/NPN conn. M12
MD墨迪 CQ50/AN-2Acubic Plastico DC 6mm NPN NO cable 2m 90°
MD墨迪 AH1/CP-4A
MD墨迪 FAI9/BP-1EAxial Energ. 1000 mm PNP Q/QN metal. conn. M12
MD墨迪 Long distance Cubic plastic 28x16x10 d.c.. 3 wires inductive proximity sensors
MD墨迪 FAIM/BP-3A90° Retroreflective 4 m adj. PNP Q/QN metal. cable 2m axial
MD墨迪 FQIC/BP-2A90° Retroreflective 4 m PNP Q/QN plast. cable 2m axial
MD墨迪 C30M/BP-1AM30 Inox Schermato DC 16mm PNP NO+NC cable 2m axial
MD墨迪 FAI9/BN-0AAxial Energ. 1000 mm NPN Q/QN plast. cable 2m axial
MD墨迪 AH1/CP-3F
MD墨迪 FAID/BN-0AAxial Receiver 20 m adj. NPN Q/QN plast. cable 2m axial
MD墨迪 PFM1/AN-1HM12 shielded Std. NO/NPN conn. M12
MD墨迪 FARL/BN-1EAxial Retroreflective for transparent objects 1 m adj. NPN Q/QN metal. conn. M12
MD墨迪 FARL/BN-0AAxial Retroreflective for transparent objects 1 m adj. NPN Q/QN plast. cable 2m axial
MD墨迪 AK1/A0-4AM18 unshielded NO cable 2m axial
MD墨迪 PFK1/AN-4HM18 unshielded LD NO/NPN conn. M12
MD墨迪 FAI5/BP-2E90° Energ. 200 mm PNP Q/QN plast. conn. M12
MD墨迪 FAI6/BP-0AAxial Energ. 400 mm PNP Q/QN plast. cable 2m axial
MD墨迪 FQRL/BP-0EAxial Retroreflective for transparent objects 1 m adj. PNP Q/QN plast. conn. M12
MD墨迪 FARN/BP-0AAxial Polarised 3 m adj. PNP Q/QN plast. cable 2m axial
MD墨迪 FAI9/BN-1AAxial Energ. 1000 mm NPN Q/QN metal. cable 2m axial
MD墨迪 FARL/BN-2E90° Retroreflective for transparent objects 1 m adj. NPN Q/QN plast. conn. M12
MD墨迪 FQIH/00-0EAxial Emitt. 20 m plast. conn. M12
MD墨迪 AF/ER2
MD墨迪 CQ55/BN-3Acubic Plastico DC 25mm NPN NO+NC cable 2m 90°
MD墨迪 FAL4/B
MD墨迪 AT1/AN-4HM30 unshielded NO/NPN conn. M12
MD墨迪 AF/C
MD墨迪 AK1/AN-3A
MD墨迪 AE1/CN-1A
MD墨迪 Cylindrical M18 direct diffuse 50…400mm
MD墨迪 AK1/AN-2AANM18 unshielded NO/NPN cable 2m II 3G Ex nA IIC T5, II 3D Ex tD A22 IP67 T90°C
MD墨迪 FAIH/00-1AAxial Emitt. 20 m metal. cable 2m axial
MD墨迪 AK1/A0-1HM18 shielded NO conn. M12
MD墨迪 FQI8/BP-2E90° Energ. 800 mm adj. PNP Q/QN plast. conn. M12
MD墨迪 AT1/AN-3AM30 shielded NO/NPN cable 2m axial
MD墨迪 C30P/BP-1EM30 Plastico Schermato DC 16mm PNP NO+NC conn. M12
MD墨迪 FQIC/BN-0AAxial Retroreflective 4 m NPN Q/QN plast. cable 2m axial
MD墨迪 AK1/AP-3H

SAUTER    86604

國(guó)數(shù)學(xué)家皮埃爾·伽桑狄（Pierre Gassendi）提出了他的光粒子假設(shè)，他的這一假設(shè)在他死后發(fā)表，并且在艾薩克·牛頓早年引起了他的興趣。牛頓本人傾向于笛卡爾的實(shí)空理論（plenum）。他在他1675年的《解釋光屬性的假說(shuō)》（An Hypothesis explaining the Properties of Light）中提到，光是由光源向四面八方發(fā)射的微粒組成。牛頓反對(duì)光波動(dòng)說(shuō)的一個(gè)理由是，波會(huì)繞開(kāi)障礙物，而光卻是直線傳播的。但對(duì)于格里馬爾迪（Francesco Grimaldi）觀察到的衍射現(xiàn)象，牛頓甚至也稍作妥協(xié)，解釋為光粒子移動(dòng)于以太所產(chǎn)生的局部波造成。

牛頓的理論和光的反射現(xiàn)象相吻合，但對(duì)于折射現(xiàn)象，牛頓錯(cuò)誤地認(rèn)為是因?yàn)檫M(jìn)入高密度介質(zhì)時(shí)所受引力更大使光加速而成的。牛頓在1704年發(fā)表了他集大成的《光學(xué)》一作。牛頓本人的使光的粒子理論在18世紀(jì)甚囂塵上。但皮埃爾-西蒙·拉普拉斯（Laplace）反駁說(shuō)，人的密度既然這么大，那光幾乎不可能逃脫人的引力了。用現(xiàn)在的說(shuō)法，人將成為一個(gè)黑洞。

光波動(dòng)說(shuō)

在1660年代，羅伯特·胡克發(fā)表了他的光波動(dòng)說(shuō)?？死锼沟侔?middot;惠更斯在1678年得出了他自己的波動(dòng)學(xué)說(shuō)，并在1690年發(fā)表在他的《光的專著》（Treatise on light）里。他認(rèn)為光線在一個(gè)名為發(fā)光以太（Luminiferous ether）的介質(zhì)中以波的形式四射，并且由于波并不受引力影響，他假設(shè)光會(huì)在進(jìn)入高密度介質(zhì)時(shí)減速。光波動(dòng)說(shuō)預(yù)言了1800年托馬斯·楊發(fā)現(xiàn)的干涉現(xiàn)象以及光的偏振性。楊用衍射實(shí)驗(yàn)展現(xiàn)了光的波動(dòng)性特征，還提出顏色是由光波波長(zhǎng)不同所致，用眼睛的三色受體解釋了色覺(jué)原理。

萊昂哈德·歐拉也是光波動(dòng)說(shuō)的支持者之一，他在《光和色彩的新理論》（Nova theoria lucis et colorum）中闡述了他的這一觀點(diǎn)，他認(rèn)為波理論更容易解釋衍射現(xiàn)象。

之后，奧古斯丁·菲涅耳也獨(dú)立完成了他的波動(dòng)理論的建立，并于1817年上遞給法國(guó)科學(xué)院。西莫恩·泊松完善了菲涅耳的數(shù)學(xué)證明，給了光粒子說(shuō)致命一擊。在1821年，菲涅耳使用數(shù)學(xué)方法使光的偏振在波動(dòng)理論上得到了解釋。

但波動(dòng)理論的弱點(diǎn)在于，波，類似于聲波，傳播需要介質(zhì)。雖然曾有過(guò)發(fā)光以太的假想，但這也因?yàn)?9世紀(jì)邁克耳遜—莫雷實(shí)驗(yàn)陷入了強(qiáng)烈的質(zhì)疑。

牛頓推測(cè)光速在高密度下變高（而實(shí)際光速在高密度介質(zhì)變低），惠更斯和其他人覺(jué)得正相反。但當(dāng)時(shí)并沒(méi)有準(zhǔn)確測(cè)量光速的條件。1802年，托馬斯·楊做實(shí)驗(yàn)發(fā)現(xiàn)，當(dāng)光波從較低密度介質(zhì)移動(dòng)進(jìn)入較高密度介質(zhì)之后，光波的波長(zhǎng)會(huì)變短，他因此推論光波的運(yùn)動(dòng)速度會(huì)降低。1850年，萊昂·傅科的實(shí)驗(yàn)得到了和波動(dòng)理論同樣的結(jié)果。

光的電磁說(shuō)

1845年，邁克爾·法拉第（Michael Faraday）發(fā)現(xiàn)當(dāng)偏振光穿過(guò)施加了磁場(chǎng)的透明介質(zhì)時(shí)，會(huì)發(fā)生偏振旋轉(zhuǎn)。這后來(lái)被稱為法拉第效應(yīng)，它*發(fā)現(xiàn)了光和電、磁的關(guān)系。在1846年，他推測(cè)光可能是沿磁感線衍生的某種形式的擾動(dòng)。次年，法拉第提出光是一種高頻電磁振動(dòng)，不需要介質(zhì)也能衍生。

法拉第的研究啟發(fā)了詹姆斯·麥克斯韋（James Clerk Maxwell）研究電磁輻射和光。麥克斯韋發(fā)現(xiàn)自生電磁波會(huì)以恒定速度傳播，而且這個(gè)速度恰好等于光速。正是從這一點(diǎn)出發(fā)，麥克斯韋得出了光是一種電磁波的結(jié)論。20多年后，赫茲用實(shí)驗(yàn)證實(shí)了電磁波的存在，測(cè)得電磁波的傳播速度的確與光速相同，同時(shí)電磁波也能夠產(chǎn)生反射、折射、干涉、衍射、偏振等現(xiàn)象，從實(shí)驗(yàn)中證明了光是一種電磁波。

由麥克斯韋的理論研究表明，空間電磁場(chǎng)是以光速傳播。這一結(jié)論已被赫茲的實(shí)驗(yàn)證實(shí)。麥克斯韋，在1865年得出了結(jié)論：光是一種電磁現(xiàn)象。按照麥克斯韋的理論，c/v=√(εμ)。

式中c為真空中的光速。ν為在介電常數(shù)為ε和導(dǎo)磁系數(shù)為μ的介質(zhì)中的光速。由折射率的定義n=c/v，知n=√(εμ)。

這個(gè)關(guān)系式給出了物質(zhì)的光學(xué)常數(shù)，電學(xué)常數(shù)和磁學(xué)常數(shù)之間的關(guān)

 光波的電場(chǎng)強(qiáng)度E與磁感應(yīng)強(qiáng)度M

系。當(dāng)時(shí)從上述的公式中看不出n應(yīng)隨著光的波長(zhǎng)λ而改變，因而無(wú)法解釋光的色散現(xiàn)象。后來(lái)洛倫茲在1896年創(chuàng)立了電子論。從這一理論看，介電常數(shù)ε是依賴于電磁場(chǎng)的頻率，即依賴于波長(zhǎng)而變的，從而搞清了光的色散現(xiàn)象。光的電磁理論能夠說(shuō)明光的傳播、干涉、衍射、色散、散射、偏振等許多現(xiàn)象，但不能解釋光與物質(zhì)相互作用中的能量量子化轉(zhuǎn)換的性質(zhì)，所以還需要近代的量子理論來(lái)補(bǔ)充。國(guó)數(shù)學(xué)家皮埃爾·伽桑狄（Pierre Gassendi）提出了他的光粒子假設(shè)，他的這一假設(shè)在他死后發(fā)表，并且在艾薩克·牛頓早年引起了他的興趣。牛頓本人傾向于笛卡爾的實(shí)空理論（plenum）。他在他1675年的《解釋光屬性的假說(shuō)》（An Hypothesis explaining the Properties of Light）中提到，光是由光源向四面八方發(fā)射的微粒組成。牛頓反對(duì)光波動(dòng)說(shuō)的一個(gè)理由是，波會(huì)繞開(kāi)障礙物，而光卻是直線傳播的。但對(duì)于格里馬爾迪（Francesco Grimaldi）觀察到的衍射現(xiàn)象，牛頓甚至也稍作妥協(xié)，解釋為光粒子移動(dòng)于以太所產(chǎn)生的局部波造成。

牛頓的理論和光的反射現(xiàn)象相吻合，但對(duì)于折射現(xiàn)象，牛頓錯(cuò)誤地認(rèn)為是因?yàn)檫M(jìn)入高密度介質(zhì)時(shí)所受引力更大使光加速而成的。牛頓在1704年發(fā)表了他集大成的《光學(xué)》一作。牛頓本人的使光的粒子理論在18世紀(jì)甚囂塵上。但皮埃爾-西蒙·拉普拉斯（Laplace）反駁說(shuō)，人的密度既然這么大，那光幾乎不可能逃脫人的引力了。用現(xiàn)在的說(shuō)法，人將成為一個(gè)黑洞。

光波動(dòng)說(shuō)

在1660年代，羅伯特·胡克發(fā)表了他的光波動(dòng)說(shuō)。克里斯蒂安·惠更斯在1678年得出了他自己的波動(dòng)學(xué)說(shuō)，并在1690年發(fā)表在他的《光的專著》（Treatise on light）里。他認(rèn)為光線在一個(gè)名為發(fā)光以太（Luminiferous ether）的介質(zhì)中以波的形式四射，并且由于波并不受引力影響，他假設(shè)光會(huì)在進(jìn)入高密度介質(zhì)時(shí)減速。光波動(dòng)說(shuō)預(yù)言了1800年托馬斯·楊發(fā)現(xiàn)的干涉現(xiàn)象以及光的偏振性。楊用衍射實(shí)驗(yàn)展現(xiàn)了光的波動(dòng)性特征，還提出顏色是由光波波長(zhǎng)不同所致，用眼睛的三色受體解釋了色覺(jué)原理。

萊昂哈德·歐拉也是光波動(dòng)說(shuō)的支持者之一，他在《光和色彩的新理論》（Nova theoria lucis et colorum）中闡述了他的這一觀點(diǎn)，他認(rèn)為波理論更容易解釋衍射現(xiàn)象。

之后，奧古斯丁·菲涅耳也獨(dú)立完成了他的波動(dòng)理論的建立，并于1817年上遞給法國(guó)科學(xué)院。西莫恩·泊松完善了菲涅耳的數(shù)學(xué)證明，給了光粒子說(shuō)致命一擊。在1821年，菲涅耳使用數(shù)學(xué)方法使光的偏振在波動(dòng)理論上得到了解釋。

但波動(dòng)理論的弱點(diǎn)在于，波，類似于聲波，傳播需要介質(zhì)。雖然曾有過(guò)發(fā)光以太的假想，但這也因?yàn)?9世紀(jì)邁克耳遜—莫雷實(shí)驗(yàn)陷入了強(qiáng)烈的質(zhì)疑。

牛頓推測(cè)光速在高密度下變高（而實(shí)際光速在高密度介質(zhì)變低），惠更斯和其他人覺(jué)得正相反。但當(dāng)時(shí)并沒(méi)有準(zhǔn)確測(cè)量光速的條件。1802年，托馬斯·楊做實(shí)驗(yàn)發(fā)現(xiàn)，當(dāng)光波從較低密度介質(zhì)移動(dòng)進(jìn)入較高密度介質(zhì)之后，光波的波長(zhǎng)會(huì)變短，他因此推論光波的運(yùn)動(dòng)速度會(huì)降低。1850年，萊昂·傅科的實(shí)驗(yàn)得到了和波動(dòng)理論同樣的結(jié)果。

光的電磁說(shuō)

1845年，邁克爾·法拉第（Michael Faraday）發(fā)現(xiàn)當(dāng)偏振光穿過(guò)施加了磁場(chǎng)的透明介質(zhì)時(shí)，會(huì)發(fā)生偏振旋轉(zhuǎn)。這后來(lái)被稱為法拉第效應(yīng)，它*發(fā)現(xiàn)了光和電、磁的關(guān)系。在1846年，他推測(cè)光可能是沿磁感線衍生的某種形式的擾動(dòng)。次年，法拉第提出光是一種高頻電磁振動(dòng)，不需要介質(zhì)也能衍生。

法拉第的研究啟發(fā)了詹姆斯·麥克斯韋（James Clerk Maxwell）研究電磁輻射和光。麥克斯韋發(fā)現(xiàn)自生電磁波會(huì)以恒定速度傳播，而且這個(gè)速度恰好等于光速。正是從這一點(diǎn)出發(fā)，麥克斯韋得出了光是一種電磁波的結(jié)論。20多年后，赫茲用實(shí)驗(yàn)證實(shí)了電磁波的存在，測(cè)得電磁波的傳播速度的確與光速相同，同時(shí)電磁波也能夠產(chǎn)生反射、折射、干涉、衍射、偏振等現(xiàn)象，從實(shí)驗(yàn)中證明了光是一種電磁波。

由麥克斯韋的理論研究表明，空間電磁場(chǎng)是以光速傳播。這一結(jié)論已被赫茲的實(shí)驗(yàn)證實(shí)。麥克斯韋，在1865年得出了結(jié)論：光是一種電磁現(xiàn)象。按照麥克斯韋的理論，c/v=√(εμ)。

式中c為真空中的光速。ν為在介電常數(shù)為ε和導(dǎo)磁系數(shù)為μ的介質(zhì)中的光速。由折射率的定義n=c/v，知n=√(εμ)。

這個(gè)關(guān)系式給出了物質(zhì)的光學(xué)常數(shù)，電學(xué)常數(shù)和磁學(xué)常數(shù)之間的關(guān)

 光波的電場(chǎng)強(qiáng)度E與磁感應(yīng)強(qiáng)度M

系。當(dāng)時(shí)從上述的公式中看不出n應(yīng)隨著光的波長(zhǎng)λ而改變，因而無(wú)法解釋光的色散現(xiàn)象。后來(lái)洛倫茲在1896年創(chuàng)立了電子論。從這一理論看，介電常數(shù)ε是依賴于電磁場(chǎng)的頻率，即依賴于波長(zhǎng)而變的，從而搞清了光的色散現(xiàn)象。光的電磁理論能夠說(shuō)明光的傳播、干涉、衍射、色散、散射、偏振等許多現(xiàn)象，但不能解釋光與物質(zhì)相互作用中的能量量子化轉(zhuǎn)換的性質(zhì)，所以還需要近代的量子理論來(lái)補(bǔ)充。國(guó)數(shù)學(xué)家皮埃爾·伽桑狄（Pierre Gassendi）提出了他的光粒子假設(shè)，他的這一假設(shè)在他死后發(fā)表，并且在艾薩克·牛頓早年引起了他的興趣。牛頓本人傾向于笛卡爾的實(shí)空理論（plenum）。他在他1675年的《解釋光屬性的假說(shuō)》（An Hypothesis explaining the Properties of Light）中提到，光是由光源向四面八方發(fā)射的微粒組成。牛頓反對(duì)光波動(dòng)說(shuō)的一個(gè)理由是，波會(huì)繞開(kāi)障礙物，而光卻是直線傳播的。但對(duì)于格里馬爾迪（Francesco Grimaldi）觀察到的衍射現(xiàn)象，牛頓甚至也稍作妥協(xié)，解釋為光粒子移動(dòng)于以太所產(chǎn)生的局部波造成。

牛頓的理論和光的反射現(xiàn)象相吻合，但對(duì)于折射現(xiàn)象，牛頓錯(cuò)誤地認(rèn)為是因?yàn)檫M(jìn)入高密度介質(zhì)時(shí)所受引力更大使光加速而成的。牛頓在1704年發(fā)表了他集大成的《光學(xué)》一作。牛頓本人的使光的粒子理論在18世紀(jì)甚囂塵上。但皮埃爾-西蒙·拉普拉斯（Laplace）反駁說(shuō)，人的密度既然這么大，那光幾乎不可能逃脫人的引力了。用現(xiàn)在的說(shuō)法，人將成為一個(gè)黑洞。

光波動(dòng)說(shuō)

在1660年代，羅伯特·胡克發(fā)表了他的光波動(dòng)說(shuō)?？死锼沟侔?middot;惠更斯在1678年得出了他自己的波動(dòng)學(xué)說(shuō)，并在1690年發(fā)表在他的《光的專著》（Treatise on light）里。他認(rèn)為光線在一個(gè)名為發(fā)光以太（Luminiferous ether）的介質(zhì)中以波的形式四射，并且由于波并不受引力影響，他假設(shè)光會(huì)在進(jìn)入高密度介質(zhì)時(shí)減速。光波動(dòng)說(shuō)預(yù)言了1800年托馬斯·楊發(fā)現(xiàn)的干涉現(xiàn)象以及光的偏振性。楊用衍射實(shí)驗(yàn)展現(xiàn)了光的波動(dòng)性特征，還提出顏色是由光波波長(zhǎng)不同所致，用眼睛的三色受體解釋了色覺(jué)原理。

萊昂哈德·歐拉也是光波動(dòng)說(shuō)的支持者之一，他在《光和色彩的新理論》（Nova theoria lucis et colorum）中闡述了他的這一觀點(diǎn)，他認(rèn)為波理論更容易解釋衍射現(xiàn)象。

之后，奧古斯丁·菲涅耳也獨(dú)立完成了他的波動(dòng)理論的建立，并于1817年上遞給法國(guó)科學(xué)院。西莫恩·泊松完善了菲涅耳的數(shù)學(xué)證明，給了光粒子說(shuō)致命一擊。在1821年，菲涅耳使用數(shù)學(xué)方法使光的偏振在波動(dòng)理論上得到了解釋。

但波動(dòng)理論的弱點(diǎn)在于，波，類似于聲波，傳播需要介質(zhì)。雖然曾有過(guò)發(fā)光以太的假想，但這也因?yàn)?9世紀(jì)邁克耳遜—莫雷實(shí)驗(yàn)陷入了強(qiáng)烈的質(zhì)疑。

牛頓推測(cè)光速在高密度下變高（而實(shí)際光速在高密度介質(zhì)變低），惠更斯和其他人覺(jué)得正相反。但當(dāng)時(shí)并沒(méi)有準(zhǔn)確測(cè)量光速的條件。1802年，托馬斯·楊做實(shí)驗(yàn)發(fā)現(xiàn)，當(dāng)光波從較低密度介質(zhì)移動(dòng)進(jìn)入較高密度介質(zhì)之后，光波的波長(zhǎng)會(huì)變短，他因此推論光波的運(yùn)動(dòng)速度會(huì)降低。1850年，萊昂·傅科的實(shí)驗(yàn)得到了和波動(dòng)理論同樣的結(jié)果。

光的電磁說(shuō)

1845年，邁克爾·法拉第（Michael Faraday）發(fā)現(xiàn)當(dāng)偏振光穿過(guò)施加了磁場(chǎng)的透明介質(zhì)時(shí)，會(huì)發(fā)生偏振旋轉(zhuǎn)。這后來(lái)被稱為法拉第效應(yīng)，它*發(fā)現(xiàn)了光和電、磁的關(guān)系。在1846年，他推測(cè)光可能是沿磁感線衍生的某種形式的擾動(dòng)。次年，法拉第提出光是一種高頻電磁振動(dòng)，不需要介質(zhì)也能衍生。

法拉第的研究啟發(fā)了詹姆斯·麥克斯韋（James Clerk Maxwell）研究電磁輻射和光。麥克斯韋發(fā)現(xiàn)自生電磁波會(huì)以恒定速度傳播，而且這個(gè)速度恰好等于光速。正是從這一點(diǎn)出發(fā)，麥克斯韋得出了光是一種電磁波的結(jié)論。20多年后，赫茲用實(shí)驗(yàn)證實(shí)了電磁波的存在，測(cè)得電磁波的傳播速度的確與光速相同，同時(shí)電磁波也能夠產(chǎn)生反射、折射、干涉、衍射、偏振等現(xiàn)象，從實(shí)驗(yàn)中證明了光是一種電磁波。

由麥克斯韋的理論研究表明，空間電磁場(chǎng)是以光速傳播。這一結(jié)論已被赫茲的實(shí)驗(yàn)證實(shí)。麥克斯韋，在1865年得出了結(jié)論：光是一種電磁現(xiàn)象。按照麥克斯韋的理論，c/v=√(εμ)。

式中c為真空中的光速。ν為在介電常數(shù)為ε和導(dǎo)磁系數(shù)為μ的介質(zhì)中的光速。由折射率的定義n=c/v，知n=√(εμ)。

這個(gè)關(guān)系式給出了物質(zhì)的光學(xué)常數(shù)，電學(xué)常數(shù)和磁學(xué)常數(shù)之間的關(guān)

 光波的電場(chǎng)強(qiáng)度E與磁感應(yīng)強(qiáng)度M

系。當(dāng)時(shí)從上述的公式中看不出n應(yīng)隨著光的波長(zhǎng)λ而改變，因而無(wú)法解釋光的色散現(xiàn)象。后來(lái)洛倫茲在1896年創(chuàng)立了電子論。從這一理論看，介電常數(shù)ε是依賴于電磁場(chǎng)的頻率，即依賴于波長(zhǎng)而變的，從而搞清了光的色散現(xiàn)象。光的電磁理論能夠說(shuō)明光的傳播、干涉、衍射、色散、散射、偏振等許多現(xiàn)象，但不能解釋光與物質(zhì)相互作用中的能量量子化轉(zhuǎn)換的性質(zhì)，所以還需要近代的量子理論來(lái)補(bǔ)充。國(guó)數(shù)學(xué)家皮埃爾·伽桑狄（Pierre Gassendi）提出了他的光粒子假設(shè)，他的這一假設(shè)在他死后發(fā)表，并且在艾薩克·牛頓早年引起了他的興趣。牛頓本人傾向于笛卡爾的實(shí)空理論（plenum）。他在他1675年的《解釋光屬性的假說(shuō)》（An Hypothesis explaining the Properties of Light）中提到，光是由光源向四面八方發(fā)射的微粒組成。牛頓反對(duì)光波動(dòng)說(shuō)的一個(gè)理由是，波會(huì)繞開(kāi)障礙物，而光卻是直線傳播的。但對(duì)于格里馬爾迪（Francesco Grimaldi）觀察到的衍射現(xiàn)象，牛頓甚至也稍作妥協(xié)，解釋為光粒子移動(dòng)于以太所產(chǎn)生的局部波造成。

牛頓的理論和光的反射現(xiàn)象相吻合，但對(duì)于折射現(xiàn)象，牛頓錯(cuò)誤地認(rèn)為是因?yàn)檫M(jìn)入高密度介質(zhì)時(shí)所受引力更大使光加速而成的。牛頓在1704年發(fā)表了他集大成的《光學(xué)》一作。牛頓本人的使光的粒子理論在18世紀(jì)甚囂塵上。但皮埃爾-西蒙·拉普拉斯（Laplace）反駁說(shuō)，人的密度既然這么大，那光幾乎不可能逃脫人的引力了。用現(xiàn)在的說(shuō)法，人將成為一個(gè)黑洞。

光波動(dòng)說(shuō)

在1660年代，羅伯特·胡克發(fā)表了他的光波動(dòng)說(shuō)?？死锼沟侔?middot;惠更斯在1678年得出了他自己的波動(dòng)學(xué)說(shuō)，并在1690年發(fā)表在他的《光的專著》（Treatise on light）里。他認(rèn)為光線在一個(gè)名為發(fā)光以太（Luminiferous ether）的介質(zhì)中以波的形式四射，并且由于波并不受引力影響，他假設(shè)光會(huì)在進(jìn)入高密度介質(zhì)時(shí)減速。光波動(dòng)說(shuō)預(yù)言了1800年托馬斯·楊發(fā)現(xiàn)的干涉現(xiàn)象以及光的偏振性。楊用衍射實(shí)驗(yàn)展現(xiàn)了光的波動(dòng)性特征，還提出顏色是由光波波長(zhǎng)不同所致，用眼睛的三色受體解釋了色覺(jué)原理。

萊昂哈德·歐拉也是光波動(dòng)說(shuō)的支持者之一，他在《光和色彩的新理論》（Nova theoria lucis et colorum）中闡述了他的這一觀點(diǎn)，他認(rèn)為波理論更容易解釋衍射現(xiàn)象。

之后，奧古斯丁·菲涅耳也獨(dú)立完成了他的波動(dòng)理論的建立，并于1817年上遞給法國(guó)科學(xué)院。西莫恩·泊松完善了菲涅耳的數(shù)學(xué)證明，給了光粒子說(shuō)致命一擊。在1821年，菲涅耳使用數(shù)學(xué)方法使光的偏振在波動(dòng)理論上得到了解釋。

但波動(dòng)理論的弱點(diǎn)在于，波，類似于聲波，傳播需要介質(zhì)。雖然曾有過(guò)發(fā)光以太的假想，但這也因?yàn)?9世紀(jì)邁克耳遜—莫雷實(shí)驗(yàn)陷入了強(qiáng)烈的質(zhì)疑。

牛頓推測(cè)光速在高密度下變高（而實(shí)際光速在高密度介質(zhì)變低），惠更斯和其他人覺(jué)得正相反。但當(dāng)時(shí)并沒(méi)有準(zhǔn)確測(cè)量光速的條件。1802年，托馬斯·楊做實(shí)驗(yàn)發(fā)現(xiàn)，當(dāng)光波從較低密度介質(zhì)移動(dòng)進(jìn)入較高密度介質(zhì)之后，光波的波長(zhǎng)會(huì)變短，他因此推論光波的運(yùn)動(dòng)速度會(huì)降低。1850年，萊昂·傅科的實(shí)驗(yàn)得到了和波動(dòng)理論同樣的結(jié)果。

光的電磁說(shuō)

1845年，邁克爾·法拉第（Michael Faraday）發(fā)現(xiàn)當(dāng)偏振光穿過(guò)施加了磁場(chǎng)的透明介質(zhì)時(shí)，會(huì)發(fā)生偏振旋轉(zhuǎn)。這后來(lái)被稱為法拉第效應(yīng)，它*發(fā)現(xiàn)了光和電、磁的關(guān)系。在1846年，他推測(cè)光可能是沿磁感線衍生的某種形式的擾動(dòng)。次年，法拉第提出光是一種高頻電磁振動(dòng)，不需要介質(zhì)也能衍生。

法拉第的研究啟發(fā)了詹姆斯·麥克斯韋（James Clerk Maxwell）研究電磁輻射和光。麥克斯韋發(fā)現(xiàn)自生電磁波會(huì)以恒定速度傳播，而且這個(gè)速度恰好等于光速。正是從這一點(diǎn)出發(fā)，麥克斯韋得出了光是一種電磁波的結(jié)論。20多年后，赫茲用實(shí)驗(yàn)證實(shí)了電磁波的存在，測(cè)得電磁波的傳播速度的確與光速相同，同時(shí)電磁波也能夠產(chǎn)生反射、折射、干涉、衍射、偏振等現(xiàn)象，從實(shí)驗(yàn)中證明了光是一種電磁波。

由麥克斯韋的理論研究表明，空間電磁場(chǎng)是以光速傳播。這一結(jié)論已被赫茲的實(shí)驗(yàn)證實(shí)。麥克斯韋，在1865年得出了結(jié)論：光是一種電磁現(xiàn)象。按照麥克斯韋的理論，c/v=√(εμ)。

式中c為真空中的光速。ν為在介電常數(shù)為ε和導(dǎo)磁系數(shù)為μ的介質(zhì)中的光速。由折射率的定義n=c/v，知n=√(εμ)。

這個(gè)關(guān)系式給出了物質(zhì)的光學(xué)常數(shù)，電學(xué)常數(shù)和磁學(xué)常數(shù)之間的關(guān)

 光波的電場(chǎng)強(qiáng)度E與磁感應(yīng)強(qiáng)度M

系。當(dāng)時(shí)從上述的公式中看不出n應(yīng)隨著光的波長(zhǎng)λ而改變，因而無(wú)法解釋光的色散現(xiàn)象。后來(lái)洛倫茲在1896年創(chuàng)立了電子論。從這一理論看，介電常數(shù)ε是依賴于電磁場(chǎng)的頻率，即依賴于波長(zhǎng)而變的，從而搞清了光的色散現(xiàn)象。光的電磁理論能夠說(shuō)明光的傳播、干涉、衍射、色散、散射、偏振等許多現(xiàn)象，但不能解釋光與物質(zhì)相互作用中的能量量子化轉(zhuǎn)換的性質(zhì)，所以還需要近代的量子理論來(lái)補(bǔ)充。國(guó)數(shù)學(xué)家皮埃爾·伽桑狄（Pierre Gassendi）提出了他的光粒子假設(shè)，他的這一假設(shè)在他死后發(fā)表，并且在艾薩克·牛頓早年引起了他的興趣。牛頓本人傾向于笛卡爾的實(shí)空理論（plenum）。他在他1675年的《解釋光屬性的假說(shuō)》（An Hypothesis explaining the Properties of Light）中提到，光是由光源向四面八方發(fā)射的微粒組成。牛頓反對(duì)光波動(dòng)說(shuō)的一個(gè)理由是，波會(huì)繞開(kāi)障礙物，而光卻是直線傳播的。但對(duì)于格里馬爾迪（Francesco Grimaldi）觀察到的衍射現(xiàn)象，牛頓甚至也稍作妥協(xié)，解釋為光粒子移動(dòng)于以太所產(chǎn)生的局部波造成。

牛頓的理論和光的反射現(xiàn)象相吻合，但對(duì)于折射現(xiàn)象，牛頓錯(cuò)誤地認(rèn)為是因?yàn)檫M(jìn)入高密度介質(zhì)時(shí)所受引力更大使光加速而成的。牛頓在1704年發(fā)表了他集大成的《光學(xué)》一作。牛頓本人的使光的粒子理論在18世紀(jì)甚囂塵上。但皮埃爾-西蒙·拉普拉斯（Laplace）反駁說(shuō)，人的密度既然這么大，那光幾乎不可能逃脫人的引力了。用現(xiàn)在的說(shuō)法，人將成為一個(gè)黑洞。

光波動(dòng)說(shuō)

在1660年代，羅伯特·胡克發(fā)表了他的光波動(dòng)說(shuō)?？死锼沟侔?middot;惠更斯在1678年得出了他自己的波動(dòng)學(xué)說(shuō)，并在1690年發(fā)表在他的《光的專著》（Treatise on light）里。他認(rèn)為光線在一個(gè)名為發(fā)光以太（Luminiferous ether）的介質(zhì)中以波的形式四射，并且由于波并不受引力影響，他假設(shè)光會(huì)在進(jìn)入高密度介質(zhì)時(shí)減速。光波動(dòng)說(shuō)預(yù)言了1800年托馬斯·楊發(fā)現(xiàn)的干涉現(xiàn)象以及光的偏振性。楊用衍射實(shí)驗(yàn)展現(xiàn)了光的波動(dòng)性特征，還提出顏色是由光波波長(zhǎng)不同所致，用眼睛的三色受體解釋了色覺(jué)原理。

萊昂哈德·歐拉也是光波動(dòng)說(shuō)的支持者之一，他在《光和色彩的新理論》（Nova theoria lucis et colorum）中闡述了他的這一觀點(diǎn)，他認(rèn)為波理論更容易解釋衍射現(xiàn)象。

之后，奧古斯丁·菲涅耳也獨(dú)立完成了他的波動(dòng)理論的建立，并于1817年上遞給法國(guó)科學(xué)院。西莫恩·泊松完善了菲涅耳的數(shù)學(xué)證明，給了光粒子說(shuō)致命一擊。在1821年，菲涅耳使用數(shù)學(xué)方法使光的偏振在波動(dòng)理論上得到了解釋。

但波動(dòng)理論的弱點(diǎn)在于，波，類似于聲波，傳播需要介質(zhì)。雖然曾有過(guò)發(fā)光以太的假想，但這也因?yàn)?9世紀(jì)邁克耳遜—莫雷實(shí)驗(yàn)陷入了強(qiáng)烈的質(zhì)疑。

牛頓推測(cè)光速在高密度下變高（而實(shí)際光速在高密度介質(zhì)變低），惠更斯和其他人覺(jué)得正相反。但當(dāng)時(shí)并沒(méi)有準(zhǔn)確測(cè)量光速的條件。1802年，托馬斯·楊做實(shí)驗(yàn)發(fā)現(xiàn)，當(dāng)光波從較低密度介質(zhì)移動(dòng)進(jìn)入較高密度介質(zhì)之后，光波的波長(zhǎng)會(huì)變短，他因此推論光波的運(yùn)動(dòng)速度會(huì)降低。1850年，萊昂·傅科的實(shí)驗(yàn)得到了和波動(dòng)理論同樣的結(jié)果。

光的電磁說(shuō)

1845年，邁克爾·法拉第（Michael Faraday）發(fā)現(xiàn)當(dāng)偏振光穿過(guò)施加了磁場(chǎng)的透明介質(zhì)時(shí)，會(huì)發(fā)生偏振旋轉(zhuǎn)。這后來(lái)被稱為法拉第效應(yīng)，它*發(fā)現(xiàn)了光和電、磁的關(guān)系。在1846年，他推測(cè)光可能是沿磁感線衍生的某種形式的擾動(dòng)。次年，法拉第提出光是一種高頻電磁振動(dòng)，不需要介質(zhì)也能衍生。

法拉第的研究啟發(fā)了詹姆斯·麥克斯韋（James Clerk Maxwell）研究電磁輻射和光。麥克斯韋發(fā)現(xiàn)自生電磁波會(huì)以恒定速度傳播，而且這個(gè)速度恰好等于光速。正是從這一點(diǎn)出發(fā)，麥克斯韋得出了光是一種電磁波的結(jié)論。20多年后，赫茲用實(shí)驗(yàn)證實(shí)了電磁波的存在，測(cè)得電磁波的傳播速度的確與光速相同，同時(shí)電磁波也能夠產(chǎn)生反射、折射、干涉、衍射、偏振等現(xiàn)象，從實(shí)驗(yàn)中證明了光是一種電磁波。

由麥克斯韋的理論研究表明，空間電磁場(chǎng)是以光速傳播。這一結(jié)論已被赫茲的實(shí)驗(yàn)證實(shí)。麥克斯韋，在1865年得出了結(jié)論：光是一種電磁現(xiàn)象。按照麥克斯韋的理論，c/v=√(εμ)。

式中c為真空中的光速。ν為在介電常數(shù)為ε和導(dǎo)磁系數(shù)為μ的介質(zhì)中的光速。由折射率的定義n=c/v，知n=√(εμ)。

這個(gè)關(guān)系式給出了物質(zhì)的光學(xué)常數(shù)，電學(xué)常數(shù)和磁學(xué)常數(shù)之間的關(guān)

 光波的電場(chǎng)強(qiáng)度E與磁感應(yīng)強(qiáng)度M

系。當(dāng)時(shí)從上述的公式中看不出n應(yīng)隨著光的波長(zhǎng)λ而改變，因而無(wú)法解釋光的色散現(xiàn)象。后來(lái)洛倫茲在1896年創(chuàng)立了電子論。從這一理論看，介電常數(shù)ε是依賴于電磁場(chǎng)的頻率，即依賴于波長(zhǎng)而變的，從而搞清了光的色散現(xiàn)象。光的電磁理論能夠說(shuō)明光的傳播、干涉、衍射、色散、散射、偏振等許多現(xiàn)象，但不能解釋光與物質(zhì)相互作用中的能量量子化轉(zhuǎn)換的性質(zhì)，所以還需要近代的量子理論來(lái)補(bǔ)充。國(guó)數(shù)學(xué)家皮埃爾·伽桑狄（Pierre Gassendi）提出了他的光粒子假設(shè)，他的這一假設(shè)在他死后發(fā)表，并且在艾薩克·牛頓早年引起了他的興趣。牛頓本人傾向于笛卡爾的實(shí)空理論（plenum）。他在他1675年的《解釋光屬性的假說(shuō)》（An Hypothesis explaining the Properties of Light）中提到，光是由光源向四面八方發(fā)射的微粒組成。牛頓反對(duì)光波動(dòng)說(shuō)的一個(gè)理由是，波會(huì)繞開(kāi)障礙物，而光卻是直線傳播的。但對(duì)于格里馬爾迪（Francesco Grimaldi）觀察到的衍射現(xiàn)象，牛頓甚至也稍作妥協(xié)，解釋為光粒子移動(dòng)于以太所產(chǎn)生的局部波造成。

牛頓的理論和光的反射現(xiàn)象相吻合，但對(duì)于折射現(xiàn)象，牛頓錯(cuò)誤地認(rèn)為是因?yàn)檫M(jìn)入高密度介質(zhì)時(shí)所受引力更大使光加速而成的。牛頓在1704年發(fā)表了他集大成的《光學(xué)》一作。牛頓本人的使光的粒子理論在18世紀(jì)甚囂塵上。但皮埃爾-西蒙·拉普拉斯（Laplace）反駁說(shuō)，人的密度既然這么大，那光幾乎不可能逃脫人的引力了。用現(xiàn)在的說(shuō)法，人將成為一個(gè)黑洞。

光波動(dòng)說(shuō)

在1660年代，羅伯特·胡克發(fā)表了他的光波動(dòng)說(shuō)。克里斯蒂安·惠更斯在1678年得出了他自己的波動(dòng)學(xué)說(shuō)，并在1690年發(fā)表在他的《光的專著》（Treatise on light）里。他認(rèn)為光線在一個(gè)名為發(fā)光以太（Luminiferous ether）的介質(zhì)中以波的形式四射，并且由于波并不受引力影響，他假設(shè)光會(huì)在進(jìn)入高密度介質(zhì)時(shí)減速。光波動(dòng)說(shuō)預(yù)言了1800年托馬斯·楊發(fā)現(xiàn)的干涉現(xiàn)象以及光的偏振性。楊用衍射實(shí)驗(yàn)展現(xiàn)了光的波動(dòng)性特征，還提出顏色是由光波波長(zhǎng)不同所致，用眼睛的三色受體解釋了色覺(jué)原理。

萊昂哈德·歐拉也是光波動(dòng)說(shuō)的支持者之一，他在《光和色彩的新理論》（Nova theoria lucis et colorum）中闡述了他的這一觀點(diǎn)，他認(rèn)為波理論更容易解釋衍射現(xiàn)象。

之后，奧古斯丁·菲涅耳也獨(dú)立完成了他的波動(dòng)理論的建立，并于1817年上遞給法國(guó)科學(xué)院。西莫恩·泊松完善了菲涅耳的數(shù)學(xué)證明，給了光粒子說(shuō)致命一擊。在1821年，菲涅耳使用數(shù)學(xué)方法使光的偏振在波動(dòng)理論上得到了解釋。

但波動(dòng)理論的弱點(diǎn)在于，波，類似于聲波，傳播需要介質(zhì)。雖然曾有過(guò)發(fā)光以太的假想，但這也因?yàn)?9世紀(jì)邁克耳遜—莫雷實(shí)驗(yàn)陷入了強(qiáng)烈的質(zhì)疑。

牛頓推測(cè)光速在高密度下變高（而實(shí)際光速在高密度介質(zhì)變低），惠更斯和其他人覺(jué)得正相反。但當(dāng)時(shí)并沒(méi)有準(zhǔn)確測(cè)量光速的條件。1802年，托馬斯·楊做實(shí)驗(yàn)發(fā)現(xiàn)，當(dāng)光波從較低密度介質(zhì)移動(dòng)進(jìn)入較高密度介質(zhì)之后，光波的波長(zhǎng)會(huì)變短，他因此推論光波的運(yùn)動(dòng)速度會(huì)降低。1850年，萊昂·傅科的實(shí)驗(yàn)得到了和波動(dòng)理論同樣的結(jié)果。

光的電磁說(shuō)

1845年，邁克爾·法拉第（Michael Faraday）發(fā)現(xiàn)當(dāng)偏振光穿過(guò)施加了磁場(chǎng)的透明介質(zhì)時(shí)，會(huì)發(fā)生偏振旋轉(zhuǎn)。這后來(lái)被稱為法拉第效應(yīng)，它*發(fā)現(xiàn)了光和電、磁的關(guān)系。在1846年，他推測(cè)光可能是沿磁感線衍生的某種形式的擾動(dòng)。次年，法拉第提出光是一種高頻電磁振動(dòng)，不需要介質(zhì)也能衍生。

法拉第的研究啟發(fā)了詹姆斯·麥克斯韋（James Clerk Maxwell）研究電磁輻射和光。麥克斯韋發(fā)現(xiàn)自生電磁波會(huì)以恒定速度傳播，而且這個(gè)速度恰好等于光速。正是從這一點(diǎn)出發(fā)，麥克斯韋得出了光是一種電磁波的結(jié)論。20多年后，赫茲用實(shí)驗(yàn)證實(shí)了電磁波的存在，測(cè)得電磁波的傳播速度的確與光速相同，同時(shí)電磁波也能夠產(chǎn)生反射、折射、干涉、衍射、偏振等現(xiàn)象，從實(shí)驗(yàn)中證明了光是一種電磁波。

由麥克斯韋的理論研究表明，空間電磁場(chǎng)是以光速傳播。這一結(jié)論已被赫茲的實(shí)驗(yàn)證實(shí)。麥克斯韋，在1865年得出了結(jié)論：光是一種電磁現(xiàn)象。按照麥克斯韋的理論，c/v=√(εμ)。

式中c為真空中的光速。ν為在介電常數(shù)為ε和導(dǎo)磁系數(shù)為μ的介質(zhì)中的光速。由折射率的定義n=c/v，知n=√(εμ)。

這個(gè)關(guān)系式給出了物質(zhì)的光學(xué)常數(shù)，電學(xué)常數(shù)和磁學(xué)常數(shù)之間的關(guān)

 光波的電場(chǎng)強(qiáng)度E與磁感應(yīng)強(qiáng)度M

系。當(dāng)時(shí)從上述的公式中看不出n應(yīng)隨著光的波長(zhǎng)λ而改變，因而無(wú)法解釋光的色散現(xiàn)象。后來(lái)洛倫茲在1896年創(chuàng)立了電子論。從這一理論看，介電常數(shù)ε是依賴于電磁場(chǎng)的頻率，即依賴于波長(zhǎng)而變的，從而搞清了光的色散現(xiàn)象。光的電磁理論能夠說(shuō)明光的傳播、干涉、衍射、色散、散射、偏振等許多現(xiàn)象，但不能解釋光與物質(zhì)相互作用中的能量量子化轉(zhuǎn)換的性質(zhì)，所以還需要近代的量子理論來(lái)補(bǔ)充。