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上海壹僑國際貿(mào)易有限公司
主營產(chǎn)品： FILA，DEBOLD，ESTA，baumer，bernstein，bucher，PILZ，camozzi，schmalz |
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聯(lián)系電話
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| 參考價 | 面議 |
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| 產(chǎn)地類別 | 進口 | 應用領域 | 地礦 |
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rinkmann STA601/560-52GXZ+1139
Knoll Typ: F60-Keramik
heidenhain LC183 940mm ID：557680-09
IFM E20005
Murr 7000-14025-0000000
Rexroth LC50DB40E7X R900938041
TEKEL TK461.S300.11/30.S.K1.10 PS40.PP2
Hagglunds SPDB1-1000;R939003937
berg spanntechnik 376.14745.000.1
zimmer MBPS2001GS1
Buhler UNN -44020-081
Vahle 236015 (old 230199)
kistler 9213 0...2,5 KN
heidenhain LC183 1340mm ID:557679-13
parker PS1-E196
brinkmann STA403/450+001
ROFIN-BAASEL 141300328 alte Materialnr.: 45.3645
Bijur-Delimon D157
hydac 1300 R 003 BN4HC
Frizlen FASQ3339004-2.9 ED100
THIEDE 9-4100.4CL
Murrelektronik GmbH 7000-12381-2231000
Schmidt DTMB-5000
Vahle KST2/40 (168137)
Staubli SPC08.2000/IA/JV...
Jaeger 638017566
LAPPORT FORM 9011 10x10x100 Id.Nr. 100318
Phoenix SAC-8P- 1,5-PUR/M12FS - 1522590
KUKA Roboter GmbH 00-132-349
AEG 2.000.000.400
SNR UCPAE.208
HANSA PHM102 X 1200 SKE AOL06
AirCom PRA02-1000
schmalz 10.02.02.00580
GEISS AG A03.002617
WENGLOR OY2T403AT235
SINNTEC PART NO. 106 101
Resatron RSM 58-12+12-G-3-W1-KS
kendrion KQA720-B9-S8-F200-SP
ETA ESS20-003-DC24V-10A
MS-Graessner_GmbH 22090A700434
IPR 15100014; FM-80-U-3/43 NR
STORZ CBB-25
Vahle SA-KDS2/40/04PH-88/15-0,5
heidenhain 232714-02 MT 12P
Contrinex DW-AV-603-M5-278
ETA ESS20-00 3-DC24V-3A/6A
CAPTRON MCR-225
HASBERG 0.10mm*12.7*5M
KTR ROTEX GS19 64Sh-D-H-GS 6.0-16 6.0-15
HBM 1-AE101
Murrelektronik 7000-08121-6100500
Murrelektronik Nr：85072
J+J CH063 SR 4/4
LANICO 3-W337-004A166A Profil: F5114B30FS
B&K 4375
sunfab SC-064-R
SIEMENS 7ML1106-1AA20-0A
JW Froehlich 14911-000-283-20-013
Revo RD50120050R0D50
EMETA 52150001 MA215-12-0060-40
Scheffler 60-8/ETS
DEMKE 154C-24
Vogel ID:297489, MKS16
ganter GN 324-140-K14-A
VEM BEFESTIGUNGSTEIL KMR 132/160
SHC GmbH SKR115A024VDC (24V)
hydac Nr.3326868 PF-250/3 FUE
Contitech ANTR-2023/7500SCHW
Leybold 252014V01
EBERLE SSR-E 6905
LEROY-SOMER 4P LSMV90LU 1.5kW Artikel-Nr. 4750192
H+L WE02-12P100E24/0HN
SCHMERSAL IFL 10-30L-11TP-1766
Eberspaecher 3-00341O02-01
Fronius 42.0001.1578
H&K X5350-0013
IBR F153 300
HKS DA-H 63 180° Art.Nr.:1050734, Drawing no.:200618005048A
Watt FBBRCO20-102
wago 750－461
Boellhoff 37611305020/10
walther electric Type.210 304 16A 3P 110V 4H IP44
pizzato FA4101-3DN
SALTUS 4027500007 20/0A-14
HASBERG _0.05mm-12.7-5M
SCHUNK MPG 25-AS Nr.0340040
Carl Stahl 7211080001
heidenhain 390925-18
Staubli AF 153.13/IA
bielomatik 30018400
HAHN+KOLB 28881200
heidenhain Pin-type ID:202505-01
wampfler 040431-13x15
pizzato FS 3098D024-F1M2
MAXCESS M366048
KEB 13U5B0D-3000
hydac 0110 R 010 BN4HC
Conec AG Artikel-Nr.: 74082D,Bezeichnung: PD 555- 5K04A
ARBURG 242131
WOHLHAUPTER F103 210064
Turck TNSLR-Q42TWD-H1147 7030424
riegler 375.22 G3/8
Videor E. Hartig GmbH VKC-1314F2810IR
Murr 8000-58520-0000000
kistler 4701A10AQ09
PCH PCH 1270/CHF8001
GUTEKUNST D-257B
Rexroth HCS02.1E?W0012?A?03?NNNN;R911298371
Legris ROHS 0491 04 13
Rexroth R911190013 HDS04.2-W200N-HS12-01-FW
SALTUS 4027123411
ARBURG 239499
heidenhain LC493F ML320 +/-5um ID:557644-06
BALLUFF BES 516-377-E3-C-PU-05
Axmann NR2718
Antal PDP2CAN/M V3.053
Hawe PMVP5-44/G24
Graff 101661 ZH205 180X60 110V 900W A=500 ZG 190887 1EN3780 000 0
AEG 1S 400-170 HRL1 2000000897
Proxitron IKK 050.04 GS27 No.2044P
EMG EB 800-60 S II , 220/380V, 50Hz, IP56, -25°C…+40°C
hydac 0110D020BH3HC
Stoerk TF PT100 6x50mm -35/105°C 4m IP64,ident : 195685
Honeywell AF11S-11/2A
Buhler UXE -36957-281
WIKA Typ S-11, Nr.7298839
Allied E223795-3
riegler 5222(Thermometer)und SR01( Schut zrohr)
Graff Article:122969; Details:HLP 12,5X153/140 800W 230V G500EA90
Vahle MG-SW10-165093
halder 23310.0025
ATOS AGRCZA-A-20/180/PA-M/PE
Stenflex AS-1 DN50 LENGTH:125MM，11373300-00
bossard M 12 / 13
heidenhain LC 181 240mm ID：341240-24
HAHN+KOLB 56077010
binks 250603 SPARES KIT FOR BPR (107755)
MD MS2/00-1H
SIEMENS 6AG1314-1AG14-7AB0
SCHUNK SWA-150-000-000 0302453
Orbitalum 790 052 488
CATVision A1120003.
Rexroth LC 32 DB20E7X/,R900912543
UNIVERSAL PVQ PSSO 06ER UH
WEBER 3201.51 / 230 VAC
heidenhain 376840-0M
SCHNEIDER XMLBS35R2S11
KEB
Puls ML15.051
riesbeck 330408 100m
QASS C-NSKB1.1
ARBURG 257447
Guedel FR25 900725
OTT-JAKOB 9560017192,IF-100AK-4-LO-0000-0520
PFEIFFER TPR 280 ， Nr:PT R26 950 A
Bucher QXV35-010 R
HOMMEL HW 902(032.90081) ID：M0435088
elektrogas VMR 1-5, Rp ?“, 500 mbar, 230V AC
SMW 197376 LPS-X A 50 ANALOG
BD sensor DMP 331P-500-1002-1-3-100-Z61-1-1-2-200
DELTA V5-LC-SA 24VDC 0.1A
MONAFLEX M1721/24W
PULSOTRONIC KJ3-M12MB50-ANU
Juergen Jordan GmbH KA177269 ICP22DI450000
NETTER GMBH NTP 32 B+C
MP FILTRI D MPF-180-1-A-G1-P10-N-B-P01
Mahle PI 2005-058; 77665136
heidenhian 390925-05
MOTRON TVA
IFM PF2658
Ritter&Bader 047-100-1501 LWK 150/1 Luft-Wasser-Kühler f.
legrand Nr.01690
Gessmann V64LPM-03Z-03Z-A110
Dopag 401.09.01
JACOB 11082525
SALTUS 4027120817
Fronius 4.035.752
LTG Ersatzmedium für Rundluftfilter DC 2-200
ELSO Elbe GmbH & Co. KG 0.148.131.0001
AREVA T&D CS*ND/DN 25-R （EN10204-2.2 / 3.1）
R.G.P. SBM01200B
MBS ASK 31.4 80/5A 1,5VA Kl.1 Art-Nr.: 8043
Baumer OADM 20I4560/S14C
SCHNEIDER XPSAT5110
Di-soric OGU 061 P3K-TSSL
VEAM 27977-16T50
CEJN 10 981 1588
Eisele 99118-1611k
Beck 984M.353704
SIEMENS 7ML5610-0AD10
Hengstler GEBER RI58-O/ 200ES.41RD Nr.0525269
Phoenix TRIO-PS/ 1AC/24DC/10 Nr.2866323
Niedax LER 40.040
Drumag ZHS-A 36/110-D-N-3099689.
ATOS ADR32
EUCHNER GmbH + Co. KG CES-A-ABA-01
esta ArtNr:01000126
norelem 03031-08
kistler 1631C5
SIEMENS 6FC5210-0DF33-2AA0
KNOLL Maschinenbau GmbH TS40-21/30586
Rohde SG-73.100.B4
Murr MSBL0-TFC10.0 ART.335471
SALTUS DSG-2, NO:8439000211
Rexroth 2FRM10-3X/10L,R900424887
balance SNOLTAETR01020
AirCom R450-04I
PMA KS40-102-0000E-000
Montech AG LEP-90-1A/V
SCHROFF 24560359 X-FUEHR.SCH IEEE GN 160T 10X
Phoenix SAC-5P-M12MS/ 5,0-920/M12FS nr:1507560
ARCA 827A.X2-A00-M10-G
T2M2 EP20791001,079-10-01-8021-00017,Ral7024
johnson-pump FREF 32-150 / G1 MQ0
Converteam PCB029-152892
hydac EDS348-5-016-000-ZBE08-ZBM14
heidenhain 6m cable ID:310128-06
Murrelektronik GmbH 50044
Reichelt PATCH-C6 10 GR
Sterling 043-EFC-RHF-025/3Q07
Verder 850.31
zimmer MKS2505AK
Phoenix VS-08-BU-RJ45-6-F/PK - 1652949
Phoenix PT 4-BE - 2839402
AirCom R160-04B03
norelem 08927.05x06
Sommer-automatic GmbH & Co. KG MGP804N
STEGO s-nr:01230.0-00 230VAC; 50/60Hz 0-60°C
Turck BI5U-EM18-AP6X/3GD
VEM K21R 250M 2 TPM HW
HYDROTECHNIK 3130 02-01.00
BIKON BIKON 1016-038-048 38*48*42
Oilgear HS2SVO-604-3-W,24VDC
Lumberg ASB 2-RKMWV/LED A 3-224/5 M
DICTATOR 20400250D-9902253
RAPA M20 DC24V 14W IP54
mts RHM0460MD701S1G1102
hydac 0500 D 010 BN4HC
Sommer MFS204KHC
Sommer MFS204KHC
Murrelektronik GmbH 9000-41034-0100600
HASBERG 0.03mm*12.7*5M
Turck NI4-S12-AZ31X SN13022
IPR EC12-T 11850001
c OZD PROFI 12M G12
SCHNEIDER XULM06031
SIEMENS 6RA8000-0MV62-0AA0
heidenhain APK0205,Id.360645-03
CEMBRE Gmbh BF-P12
Murrelektronik GmbH 9000-41034-0100600
Tecsis P2710X811506
Rexroth VT-MSPA1-11-10 MNR: R901142360
Spieth MSA 30*1.5
NEFF M2-V-H-KGS-0100-G-00-0-0-A-0，Nr：4469013
BOSCH 3842994733/2065MM
Contrinex LXG-0000-080
Wilhelm Werner GmbH 1903-032
Rexroth M-Z4SEH 16 E2X/3CG24XYK4/N,R901335455
SCHUHMANN DFA8.10GW
Montech AG LEP-160-1A/H
heidenhain ROD 456 ID：376856-3M
SCHMERSAL BNS 250-11Z
heidenhain 15m cable NO:323897-15
SIEMENS 7ML5426-0CF00-0BC0
Murrelektronik 7000-18081-2261000
SIEMENS 7ML1930-1BK
hydac ETS1701-100-000
Ahlborn Mess- und Regelungstechnik GmbH OA9623L05
Honsberg NMS-004HM47
rohmann 600178 KAS 66-3
Sommer-automatic GmbH & Co. KG MGP804N
Woertz 30965/780
BOEHLER UTP 65 D3.2(108KG)
ATOS RZMO A 030/210
Phoenix SACB-4/ 8-L-M23 - 1692417
AM1/AP-2AANM12 unshielded NO/PNP cable 2m II 3G Ex nA IIC T5, II 3D Ex tD A22 IP67 T90°C
AK6/D2-5HM18 0-10 V+4-20 mA conn. M12 Sn 10 mm
C18P/A0-1EM18 Plastico Schermato AC 8mm NO conn. M12
PMS/PMW (variante AN)Protection degree II 3G Ex nA IIC T5, II 3D Ex tD A22 IP67 T90°C
AK1/AN-2H
CT1/AP-2HM30 unshielded NO/PNP conn. M12
FARL/BP-0AAxial Retroreflective for transparent objects 1 m adj. PNP Q/QN plast. cable 2m axial
FAIZ/BP-0EAxial Receiver 20 m PNP Q/QN plast. conn. M12
CT1/CP-2AM30 unshielded NC/PNP cable 2m axial
Standard and long distance d.c. 2 wires inductive proximity sensors
FQR3/BP-0EAxial Energ. 100 mm reg PNP Q/QN plast. conn. M12
FAI8/BP-2A90° Energ. 800 mm adj. PNP Q/QN plast. cable 2m axial
CT1/CN-2AM30 unshielded NC/NPN cable 2m axial
FARP/BN-1EAxial Polarised 3 m NPN Q/QN metal. conn. M12
PK3/00-1A86M18 shielded cable 5m axial
FAI9/BP-0AAxial Energ. 1000 mm PNP Q/QN plast. cable 2m axial
PMS/0P-2HANM12 shielded PNP conn. M12 II 3G Ex nA IIC T5, II 3D Ex tD A22 IP67 T90°C
AH1/CN-1A
AH1/AP-2F
AE1/AP-3F
AE6/CP-4A
MD 墨迪 AE6/CN-1F
MD 墨迪 AE6/CN-1F
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上海壹僑貿(mào)易有限公司他們包括美國BEI、美國Dynapar編碼器、美國danaher、美國ABB、德國siemens、瑞士Baumer、德國ege、意大利datasensor、美國reliance、德國Sensopart、德國Honsberg、德國Sie傳感器PV-10-6146-00， 8~10周 常閉
PV-10-6246-00， 8~10周 常開、法國BTI安全開關美國futek汽車傳感器和美國malema傳感器。R900704608 4WRZ 32 W8-520-7X/6EG24N9K4/D3M IFRM08P17A1/S35L IFRM08P37A3/S35L
IFRM08P17A3/S35L IFRM08P37A5/S35L
IFRM08P17A5/S35L IFRM08X9103
IFRM08P3701/L IFRM08X9103/S35
IFRM08P3702/L IFRM08X9503
IFRM08P3703/S14L IFRM12N13G1/L
IFRM08P3713/L IFRM12N13G1/S14L
IFRM08P37A1/L IFRM12N13G3/L
IFRM08P37A1/S35L IFRM12N13G3/S14L
電容式
接近開關
CFBM20N1600 CFAM18P3600/S14
CFBM20N3600 CFAM30N1600
CFBM20P1600 CFAM30N1600/S14
CFBM20P3600 CFAM30N3600
CFDK30N1600 CFAM30N3600/S14
CFDK30N1600/S14 CFAM30P1600
CFDK30N3600 CFAM30P1600/S14
CFDK30N3600/S14 CFAM30P3600
CFDK30P1600 CFAM30P3600/S14
光電開關
FHDK 14N5101/S35A
FHDK 14P6901/S35A
FHDK 20P6901/S35A
FHDM 12P5001
FHDM 12P5001/S35A
FHDM 16N5001
FHDM 16N5001/S14
FKDM 22N1901/S14F
上海壹僑貿(mào)易有限公司Autolite點火棒 主要型號有：
意大利墨迪MD傳感器SS2/CP-1H
主要型號：
3136、XP5426、XP5425、XP5427、HT1、HT1.5、HT2、HT0、3923、APP5683、APP5224、AL405、APP104
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麥克斯韋電磁理論的重大意義，不僅在于這個理論支配著一切宏觀電磁現(xiàn)象（包括靜電、穩(wěn)恒磁場、電磁感應、電路、電磁波等等），而且在于它將光學現(xiàn)象統(tǒng)一在這個理論框架之內(nèi)，深刻地影響著人們認識物質(zhì)世界的思想。
電子的發(fā)現(xiàn)，使電磁學和原子與物質(zhì)結構的理論結合了起來，洛倫茲的電子論把物質(zhì)的宏觀電磁性質(zhì)歸結為原子中電子的效應，統(tǒng)一地解釋了電、磁、光現(xiàn)象。
和電磁學密切相關的是經(jīng)典電動力學，兩者在內(nèi)容上并沒有原則的區(qū)別。一般說來，電磁學偏重于電磁現(xiàn)象的實驗研究，從廣泛的電磁現(xiàn)象研究中歸納出電磁學的基本規(guī)律；經(jīng)典電動力學則偏重于理論方面，它以麥克斯韋方程組和洛倫茲力為基礎，研究電磁場分布，電磁波的激發(fā)、輻射和傳播，以及帶電粒子與電磁場的相互作用等電磁問題，也可以說，廣義的電磁學包含了經(jīng)典電動力學。
電磁能量的工作方式
公式
在穩(wěn)定狀態(tài)下，電流的波形如圖所示的情況，此時它們的磁通增量△Φ在開關管導通ton時間內(nèi)的變化，必須等于在反激時間內(nèi)的變化。
因此由上式可知，如果磁通增量相等的工作點穩(wěn)定建立時，變壓器初級繞組每匝的伏一秒值必然等于次級繞組每匝的伏一秒值。
圖 在穩(wěn)定狀態(tài)下的電流波形
通過控制開關管的導通占空比，來調(diào)定初級峰值電流，然而在開關管關斷時，輸出電壓和次級匝數(shù)是恒定的，反激工作時間須自我調(diào)節(jié)。
在臨界狀態(tài)，如圖（a）中的Is（2）所示，反激電流在下一個導通時間之前正好達到零，進一步增加占空比將會引起轉(zhuǎn)換器從*到不*能量傳遞方式時，傳遞函數(shù)將變成帶有低輸出阻抗的兩個極點系統(tǒng)，此時如果需要更多的電能時，脈沖寬度僅需輕微的增加即可。另外，在傳遞函數(shù)中有一個“右半平面零點”，這將在高頻段引人180°的相位改變，這也會引起不穩(wěn)定。
麥克斯韋電磁理論的重大意義，不僅在于這個理論支配著一切宏觀電磁現(xiàn)象（包括靜電、穩(wěn)恒磁場、電磁感應、電路、電磁波等等），而且在于它將光學現(xiàn)象統(tǒng)一在這個理論框架之內(nèi)，深刻地影響著人們認識物質(zhì)世界的思想。
電子的發(fā)現(xiàn)，使電磁學和原子與物質(zhì)結構的理論結合了起來，洛倫茲的電子論把物質(zhì)的宏觀電磁性質(zhì)歸結為原子中電子的效應，統(tǒng)一地解釋了電、磁、光現(xiàn)象。
和電磁學密切相關的是經(jīng)典電動力學，兩者在內(nèi)容上并沒有原則的區(qū)別。一般說來，電磁學偏重于電磁現(xiàn)象的實驗研究，從廣泛的電磁現(xiàn)象研究中歸納出電磁學的基本規(guī)律；經(jīng)典電動力學則偏重于理論方面，它以麥克斯韋方程組和洛倫茲力為基礎，研究電磁場分布，電磁波的激發(fā)、輻射和傳播，以及帶電粒子與電磁場的相互作用等電磁問題，也可以說，廣義的電磁學包含了經(jīng)典電動力學。
電磁能量的工作方式
公式
在穩(wěn)定狀態(tài)下，電流的波形如圖所示的情況，此時它們的磁通增量△Φ在開關管導通ton時間內(nèi)的變化，必須等于在反激時間內(nèi)的變化。
因此由上式可知，如果磁通增量相等的工作點穩(wěn)定建立時，變壓器初級繞組每匝的伏一秒值必然等于次級繞組每匝的伏一秒值。
圖 在穩(wěn)定狀態(tài)下的電流波形
通過控制開關管的導通占空比，來調(diào)定初級峰值電流，然而在開關管關斷時，輸出電壓和次級匝數(shù)是恒定的，反激工作時間須自我調(diào)節(jié)。在臨界狀態(tài)，如圖（a）中的Is（2）所示，反激電流在下一個導通時間之前正好達到零，進一步增加占空比將會引起轉(zhuǎn)換器從*到不*能量傳遞方式時，傳遞函數(shù)將變成帶有低輸出阻抗的兩個極點系統(tǒng)，此時如果需要更多的電能時，脈沖寬度僅需輕微的增加即可。另外，在傳遞函數(shù)中有一個“右半平面零點”，這將在高頻段引人180°的相位改變，這也會引起不穩(wěn)定。
麥克斯韋電磁理論的重大意義，不僅在于這個理論支配著一切宏觀電磁現(xiàn)象（包括靜電、穩(wěn)恒磁場、電磁感應、電路、電磁波等等），而且在于它將光學現(xiàn)象統(tǒng)一在這個理論框架之內(nèi)，深刻地影響著人們認識物質(zhì)世界的思想。
電子的發(fā)現(xiàn)，使電磁學和原子與物質(zhì)結構的理論結合了起來，洛倫茲的電子論把物質(zhì)的宏觀電磁性質(zhì)歸結為原子中電子的效應，統(tǒng)一地解釋了電、磁、光現(xiàn)象。
和電磁學密切相關的是經(jīng)典電動力學，兩者在內(nèi)容上并沒有原則的區(qū)別。一般說來，電磁學偏重于電磁現(xiàn)象的實驗研究，從廣泛的電磁現(xiàn)象研究中歸納出電磁學的基本規(guī)律；經(jīng)典電動力學則偏重于理論方面，它以麥克斯韋方程組和洛倫茲力為基礎，研究電磁場分布，電磁波的激發(fā)、輻射和傳播，以及帶電粒子與電磁場的相互作用等電磁問題，也可以說，廣義的電磁學包含了經(jīng)典電動力學。
電磁能量的工作方式
公式
在穩(wěn)定狀態(tài)下，電流的波形如圖所示的情況，此時它們的磁通增量△Φ在開關管導通ton時間內(nèi)的變化，必須等于在反激時間內(nèi)的變化。
因此由上式可知，如果磁通增量相等的工作點穩(wěn)定建立時，變壓器初級繞組每匝的伏一秒值必然等于次級繞組每匝的伏一秒值。
圖 在穩(wěn)定狀態(tài)下的電流波形
通過控制開關管的導通占空比，來調(diào)定初級峰值電流，然而在開關管關斷時，輸出電壓和次級匝數(shù)是恒定的，反激工作時間須自我調(diào)節(jié)。在臨界狀態(tài)，如圖（a）中的Is（2）所示，反激電流在下一個導通時間之前正好達到零，進一步增加占空比將會引起轉(zhuǎn)換器從*到不*能量傳遞方式時，傳遞函數(shù)將變成帶有低輸出阻抗的兩個極點系統(tǒng)，此時如果需要更多的電能時，脈沖寬度僅需輕微的增加即可。另外，在傳遞函數(shù)中有一個“右半平面零點”，這將在高頻段引人180°的相位改變，這也會引起不穩(wěn)定。
麥克斯韋電磁理論的重大意義，不僅在于這個理論支配著一切宏觀電磁現(xiàn)象（包括靜電、穩(wěn)恒磁場、電磁感應、電路、電磁波等等），而且在于它將光學現(xiàn)象統(tǒng)一在這個理論框架之內(nèi)，深刻地影響著人們認識物質(zhì)世界的思想。
電子的發(fā)現(xiàn)，使電磁學和原子與物質(zhì)結構的理論結合了起來，洛倫茲的電子論把物質(zhì)的宏觀電磁性質(zhì)歸結為原子中電子的效應，統(tǒng)一地解釋了電、磁、光現(xiàn)象。
和電磁學密切相關的是經(jīng)典電動力學，兩者在內(nèi)容上并沒有原則的區(qū)別。一般說來，電磁學偏重于電磁現(xiàn)象的實驗研究，從廣泛的電磁現(xiàn)象研究中歸納出電磁學的基本規(guī)律；經(jīng)典電動力學則偏重于理論方面，它以麥克斯韋方程組和洛倫茲力為基礎，研究電磁場分布，電磁波的激發(fā)、輻射和傳播，以及帶電粒子與電磁場的相互作用等電磁問題，也可以說，廣義的電磁學包含了經(jīng)典電動力學。
電磁能量的工作方式
公式
在穩(wěn)定狀態(tài)下，電流的波形如圖所示的情況，此時它們的磁通增量△Φ在開關管導通ton時間內(nèi)的變化，必須等于在反激時間內(nèi)的變化。
因此由上式可知，如果磁通增量相等的工作點穩(wěn)定建立時，變壓器初級繞組每匝的伏一秒值必然等于次級繞組每匝的伏一秒值。
圖 在穩(wěn)定狀態(tài)下的電流波形
通過控制開關管的導通占空比，來調(diào)定初級峰值電流，然而在開關管關斷時，輸出電壓和次級匝數(shù)是恒定的，反激工作時間須自我調(diào)節(jié)。在臨界狀態(tài)，如圖（a）中的Is（2）所示，反激電流在下一個導通時間之前正好達到零，進一步增加占空比將會引起轉(zhuǎn)換器從*到不*能量傳遞方式時，傳遞函數(shù)將變成帶有低輸出阻抗的兩個極點系統(tǒng)，此時如果需要更多的電能時，脈沖寬度僅需輕微的增加即可。另外，在傳遞函數(shù)中有一個“右半平面零點”，這將在高頻段引人180°的相位改變，這也會引起不穩(wěn)定。
麥克斯韋電磁理論的重大意義，不僅在于這個理論支配著一切宏觀電磁現(xiàn)象（包括靜電、穩(wěn)恒磁場、電磁感應、電路、電磁波等等），而且在于它將光學現(xiàn)象統(tǒng)一在這個理論框架之內(nèi)，深刻地影響著人們認識物質(zhì)世界的思想。
電子的發(fā)現(xiàn)，使電磁學和原子與物質(zhì)結構的理論結合了起來，洛倫茲的電子論把物質(zhì)的宏觀電磁性質(zhì)歸結為原子中電子的效應，統(tǒng)一地解釋了電、磁、光現(xiàn)象。
和電磁學密切相關的是經(jīng)典電動力學，兩者在內(nèi)容上并沒有原則的區(qū)別。一般說來，電磁學偏重于電磁現(xiàn)象的實驗研究，從廣泛的電磁現(xiàn)象研究中歸納出電磁學的基本規(guī)律；經(jīng)典電動力學則偏重于理論方面，它以麥克斯韋方程組和洛倫茲力為基礎，研究電磁場分布，電磁波的激發(fā)、輻射和傳播，以及帶電粒子與電磁場的相互作用等電磁問題，也可以說，廣義的電磁學包含了經(jīng)典電動力學。
電磁能量的工作方式
公式
在穩(wěn)定狀態(tài)下，電流的波形如圖所示的情況，此時它們的磁通增量△Φ在開關管導通ton時間內(nèi)的變化，必須等于在反激時間內(nèi)的變化。
因此由上式可知，如果磁通增量相等的工作點穩(wěn)定建立時，變壓器初級繞組每匝的伏一秒值必然等于次級繞組每匝的伏一秒值。
圖 在穩(wěn)定狀態(tài)下的電流波形
通過控制開關管的導通占空比，來調(diào)定初級峰值電流，然而在開關管關斷時，輸出電壓和次級匝數(shù)是恒定的，反激工作時間須自我調(diào)節(jié)。在臨界狀態(tài)，如圖（a）中的Is（2）所示，反激電流在下一個導通時間之前正好達到零，進一步增加占空比將會引起轉(zhuǎn)換器從*到不*能量傳遞方式時，傳遞函數(shù)將變成帶有低輸出阻抗的兩個極點系統(tǒng)，此時如果需要更多的電能時，脈沖寬度僅需輕微的增加即可。另外，在傳遞函數(shù)中有一個“右半平面零點”，這將在高頻段引人180°的相位改變，這也會引起不穩(wěn)定。
麥克斯韋電磁理論的重大意義，不僅在于這個理論支配著一切宏觀電磁現(xiàn)象（包括靜電、穩(wěn)恒磁場、電磁感應、電路、電磁波等等），而且在于它將光學現(xiàn)象統(tǒng)一在這個理論框架之內(nèi)，深刻地影響著人們認識物質(zhì)世界的思想。
電子的發(fā)現(xiàn)，使電磁學和原子與物質(zhì)結構的理論結合了起來，洛倫茲的電子論把物質(zhì)的宏觀電磁性質(zhì)歸結為原子中電子的效應，統(tǒng)一地解釋了電、磁、光現(xiàn)象。
和電磁學密切相關的是經(jīng)典電動力學，兩者在內(nèi)容上并沒有原則的區(qū)別。一般說來，電磁學偏重于電磁現(xiàn)象的實驗研究，從廣泛的電磁現(xiàn)象研究中歸納出電磁學的基本規(guī)律；經(jīng)典電動力學則偏重于理論方面，它以麥克斯韋方程組和洛倫茲力為基礎，研究電磁場分布，電磁波的激發(fā)、輻射和傳播，以及帶電粒子與電磁場的相互作用等電磁問題，也可以說，廣義的電磁學包含了經(jīng)典電動力學。
電磁能量的工作方式
公式
在穩(wěn)定狀態(tài)下，電流的波形如圖所示的情況，此時它們的磁通增量△Φ在開關管導通ton時間內(nèi)的變化，必須等于在反激時間內(nèi)的變化。
因此由上式可知，如果磁通增量相等的工作點穩(wěn)定建立時，變壓器初級繞組每匝的伏一秒值必然等于次級繞組每匝的伏一秒值。
圖 在穩(wěn)定狀態(tài)下的電流波形
通過控制開關管的導通占空比，來調(diào)定初級峰值電流，然而在開關管關斷時，輸出電壓和次級匝數(shù)是恒定的，反激工作時間須自我調(diào)節(jié)。在臨界狀態(tài)，如圖（a）中的Is（2）所示，反激電流在下一個導通時間之前正好達到零，進一步增加占空比將會引起轉(zhuǎn)換器從*到不*能量傳遞方式時，傳遞函數(shù)將變成帶有低輸出阻抗的兩個極點系統(tǒng)，此時如果需要更多的電能時，脈沖寬度僅需輕微的增加即可。另外，在傳遞函數(shù)中有一個“右半平面零點”，這將在高頻段引人180°的相位改變，這也會引起不穩(wěn)定。
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電子的發(fā)現(xiàn)，使電磁學和原子與物質(zhì)結構的理論結合了起來，洛倫茲的電子論把物質(zhì)的宏觀電磁性質(zhì)歸結為原子中電子的效應，統(tǒng)一地解釋了電、磁、光現(xiàn)象。
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電磁能量的工作方式
公式
在穩(wěn)定狀態(tài)下，電流的波形如圖所示的情況，此時它們的磁通增量△Φ在開關管導通ton時間內(nèi)的變化，必須等于在反激時間內(nèi)的變化。
因此由上式可知，如果磁通增量相等的工作點穩(wěn)定建立時，變壓器初級繞組每匝的伏一秒值必然等于次級繞組每匝的伏一秒值。
圖 在穩(wěn)定狀態(tài)下的電流波形
通過控制開關管的導通占空比，來調(diào)定初級峰值電流，然而在開關管關斷時，輸出電壓和次級匝數(shù)是恒定的，反激工作時間須自我調(diào)節(jié)。在臨界狀態(tài)，如圖（a）中的Is（2）所示，反激電流在下一個導通時間之前正好達到零，進一步增加占空比將會引起轉(zhuǎn)換器從*到不*能量傳遞方式時，傳遞函數(shù)將變成帶有低輸出阻抗的兩個極點系統(tǒng)，此時如果需要更多的電能時，脈沖寬度僅需輕微的增加即可。另外，在傳遞函數(shù)中有一個“右半平面零點”，這將在高頻段引人180°的相位改變，這也會引起不穩(wěn)定。
麥克斯韋電磁理論的重大意義，不僅在于這個理論支配著一切宏觀電磁現(xiàn)象（包括靜電、穩(wěn)恒磁場、電磁感應、電路、電磁波等等），而且在于它將光學現(xiàn)象統(tǒng)一在這個理論框架之內(nèi)，深刻地影響著人們認識物質(zhì)世界的思想。
電子的發(fā)現(xiàn)，使電磁學和原子與物質(zhì)結構的理論結合了起來，洛倫茲的電子論把物質(zhì)的宏觀電磁性質(zhì)歸結為原子中電子的效應，統(tǒng)一地解釋了電、磁、光現(xiàn)象。
和電磁學密切相關的是經(jīng)典電動力學，兩者在內(nèi)容上并沒有原則的區(qū)別。一般說來，電磁學偏重于電磁現(xiàn)象的實驗研究，從廣泛的電磁現(xiàn)象研究中歸納出電磁學的基本規(guī)律；經(jīng)典電動力學則偏重于理論方面，它以麥克斯韋方程組和洛倫茲力為基礎，研究電磁場分布，電磁波的激發(fā)、輻射和傳播，以及帶電粒子與電磁場的相互作用等電磁問題，也可以說，廣義的電磁學包含了經(jīng)典電動力學。
電磁能量的工作方式
公式
在穩(wěn)定狀態(tài)下，電流的波形如圖所示的情況，此時它們的磁通增量△Φ在開關管導通ton時間內(nèi)的變化，必須等于在反激時間內(nèi)的變化。
因此由上式可知，如果磁通增量相等的工作點穩(wěn)定建立時，變壓器初級繞組每匝的伏一秒值必然等于次級繞組每匝的伏一秒值。
圖 在穩(wěn)定狀態(tài)下的電流波形
通過控制開關管的導通占空比，來調(diào)定初級峰值電流，然而在開關管關斷時，輸出電壓和次級匝數(shù)是恒定的，反激工作時間須自我調(diào)節(jié)。
在臨界狀態(tài)，如圖（a）中的Is（2）所示，反激電流在下一個導通時間之前正好達到零，進一步增加占空比將會引起轉(zhuǎn)換器從*到不*能量傳遞方式時，傳遞函數(shù)將變成帶有低輸出阻抗的兩個極點系統(tǒng)，此時如果需要更多的電能時，脈沖寬度僅需輕微的增加即可。另外，在傳遞函數(shù)中有一個“右半平面零點”，這將在高頻段引人180°的相位改變，這也會引起不穩(wěn)定。
麥克斯韋電磁理論的重大意義，不僅在于這個理論支配著一切宏觀電磁現(xiàn)象（包括靜電、穩(wěn)恒磁場、電磁感應、電路、電磁波等等），而且在于它將光學現(xiàn)象統(tǒng)一在這個理論框架之內(nèi)，深刻地影響著人們認識物質(zhì)世界的思想。
電子的發(fā)現(xiàn)，使電磁學和原子與物質(zhì)結構的理論結合了起來，洛倫茲的電子論把物質(zhì)的宏觀電磁性質(zhì)歸結為原子中電子的效應，統(tǒng)一地解釋了電、磁、光現(xiàn)象。
和電磁學密切相關的是經(jīng)典電動力學，兩者在內(nèi)容上并沒有原則的區(qū)別。一般說來，電磁學偏重于電磁現(xiàn)象的實驗研究，從廣泛的電磁現(xiàn)象研究中歸納出電磁學的基本規(guī)律；經(jīng)典電動力學則偏重于理論方面，它以麥克斯韋方程組和洛倫茲力為基礎，研究電磁場分布，電磁波的激發(fā)、輻射和傳播，以及帶電粒子與電磁場的相互作用等電磁問題，也可以說，廣義的電磁學包含了經(jīng)典電動力學。
電磁能量的工作方式
公式
在穩(wěn)定狀態(tài)下，電流的波形如圖所示的情況，此時它們的磁通增量△Φ在開關管導通ton時間內(nèi)的變化，必須等于在反激時間內(nèi)的變化。
因此由上式可知，如果磁通增量相等的工作點穩(wěn)定建立時，變壓器初級繞組每匝的伏一秒值必然等于次級繞組每匝的伏一秒值。
圖 在穩(wěn)定狀態(tài)下的電流波形
通過控制開關管的導通占空比，來調(diào)定初級峰值電流，然而在開關管關斷時，輸出電壓和次級匝數(shù)是恒定的，反激工作時間須自我調(diào)節(jié)。
在臨界狀態(tài)，如圖（a）中的Is（2）所示，反激電流在下一個導通時間之前正好達到零，進一步增加占空比將會引起轉(zhuǎn)換器從*到不*能量傳遞方式時，傳遞函數(shù)將變成帶有低輸出阻抗的兩個極點系統(tǒng)，此時如果需要更多的電能時，脈沖寬度僅需輕微的增加即可。另外，在傳遞函數(shù)中有一個“右半平面零點”，這將在高頻段引人180°的相位改變，這也會引起不穩(wěn)定。
麥克斯韋電磁理論的重大意義，不僅在于這個理論支配著一切宏觀電磁現(xiàn)象（包括靜電、穩(wěn)恒磁場、電磁感應、電路、電磁波等等），而且在于它將光學現(xiàn)象統(tǒng)一在這個理論框架之內(nèi)，深刻地影響著人們認識物質(zhì)世界的思想。
電子的發(fā)現(xiàn)，使電磁學和原子與物質(zhì)結構的理論結合了起來，洛倫茲的電子論把物質(zhì)的宏觀電磁性質(zhì)歸結為原子中電子的效應，統(tǒng)一地解釋了電、磁、光現(xiàn)象。
和電磁學密切相關的是經(jīng)典電動力學，兩者在內(nèi)容上并沒有原則的區(qū)別。一般說來，電磁學偏重于電磁現(xiàn)象的實驗研究，從廣泛的電磁現(xiàn)象研究中歸納出電磁學的基本規(guī)律；經(jīng)典電動力學則偏重于理論方面，它以麥克斯韋方程組和洛倫茲力為基礎，研究電磁場分布，電磁波的激發(fā)、輻射和傳播，以及帶電粒子與電磁場的相互作用等電磁問題，也可以說，廣義的電磁學包含了經(jīng)典電動力學。
電磁能量的工作方式
公式
在穩(wěn)定狀態(tài)下，電流的波形如圖所示的情況，此時它們的磁通增量△Φ在開關管導通ton時間內(nèi)的變化，必須等于在反激時間內(nèi)的變化。
因此由上式可知，如果磁通增量相等的工作點穩(wěn)定建立時，變壓器初級繞組每匝的伏一秒值必然等于次級繞組每匝的伏一秒值。
圖 在穩(wěn)定狀態(tài)下的電流波形
通過控制開關管的導通占空比，來調(diào)定初級峰值電流，然而在開關管關斷時，輸出電壓和次級匝數(shù)是恒定的，反激工作時間須自我調(diào)節(jié)。
在臨界狀態(tài)，如圖（a）中的Is（2）所示，反激電流在下一個導通時間之前正好達到零，進一步增加占空比將會引起轉(zhuǎn)換器從*到不*能量傳遞方式時，傳遞函數(shù)將變成帶有低輸出阻抗的兩個極點系統(tǒng)，此時如果需要更多的電能時，脈沖寬度僅需輕微的增加即可。另外，在傳遞函數(shù)中有一個“右半平面零點”，這將在高頻段引人180°的相位改變，這也會引起不穩(wěn)定。
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