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LEX 1A5000-34DN
MOLEX 1A5006-34DN
MOLEX DN4000   130036-0005
MOLEX DN6000   130036-0008
MOLEX DN100L  130039-0371
WURTH 7130912
MAHLE 77925597
GMC METRAHIT 27M+KC4+KC27
DESOUTTER EAD32-900，6151656070
DESOUTTER EAD70-800，6151656110
DESOUTTER CVI3 VISION，6159326910

印度佛，比如五世紀(jì)的陳那菩薩（Dignāga）和七世紀(jì)的法稱（Dharmakirti），發(fā)展出了一種原子論哲學(xué)，認(rèn)為組成現(xiàn)實世界的原子實體其實是光或能量的瞬間流動。光被認(rèn)為是和能量等同的原子整體，類似于現(xiàn)代光子概念，但是他們把所有物質(zhì)都一概視作由這些光能粒子所構(gòu)成。 [1]

希臘和泛希臘時期的理論

在公元前300年左右，歐幾里得在著作《光學(xué)》（Optica）中寫到了他對光性質(zhì)的研究。歐幾里得設(shè)想光線筆直傳播，并用數(shù)學(xué)方法研究并闡述了反射定律。他質(zhì)疑視覺產(chǎn)生于眼睛內(nèi)發(fā)光的觀點，因為它不能解釋為什么在夜晚眨一下眼睛后還能立刻看到星星，除非眼睛發(fā)出的光以極速傳播。

在公元前55年，羅馬人盧克萊修將早期希臘原子論者的觀點進(jìn)一步作了發(fā)揚，即使和之后的粒子理論相近似，盧克萊修的理論在當(dāng)時并沒有被廣泛接受。他寫道：“太陽的光和熱都是由微小原子組成，發(fā)射后將沒有損耗地穿過空氣介質(zhì)背離光源前進(jìn)” ——《關(guān)于宇宙的本質(zhì)》

物理學(xué)理論

勒內(nèi)·笛卡兒（1596~1650）認(rèn)為光是發(fā)光物的一種機械屬性，這不同于海什木（Ibn al-Haytham）和威特羅（Witelo）的“形態(tài)”說，也不同于羅吉爾·培根，格羅斯泰斯特（Grosseteste）和開普勒的“種類”說。他在1637年發(fā)表的光折射理論中，類比聲波的傳播行為，錯誤地得出了光速和傳播介質(zhì)密度成正比的論。雖然笛卡爾在相對速度上判斷錯誤，但他正確地假設(shè)了光的波狀性質(zhì)，還成功地用不同介質(zhì)下光速的差異解釋了折射現(xiàn)象。雖然笛卡爾并不是*個嘗試用機械分析解釋光的人，但他明確堅持光僅是發(fā)光體和傳播介質(zhì)的機械波性質(zhì)，而因此使他的理論被視作現(xiàn)代物理光學(xué)的起點。

光微粒說

法國數(shù)學(xué)家皮埃爾·伽桑狄（Pierre Gassendi）提出了他的光粒子假設(shè)，他的這一假設(shè)在他死后發(fā)表，并且在艾薩克·牛頓早年引起了他的興趣。牛頓本人傾向于笛卡爾的實空理論（plenum）。他在他1675年的《解釋光屬性的假說》（An Hypothesis explaining the Properties of Light）中提到，光是由光源向四面八方發(fā)射的微粒組成。牛頓反對光波動說的一個理由是，波會繞開障礙物，而光卻是直線傳播的。但對于格里馬爾迪（Francesco Grimaldi）觀察到的衍射現(xiàn)象，牛頓甚至也稍作妥協(xié)，解釋為光粒子移動于以太所產(chǎn)生的局部波造成。

牛頓的理論和光的反射現(xiàn)象相吻合，但對于折射現(xiàn)象，牛頓錯誤地認(rèn)為是因為進(jìn)入高密度介質(zhì)時所受引力更大使光加速而成的。牛頓在1704年發(fā)表了他集大成的《光學(xué)》一作。牛頓本人的使光的粒子理論在18世紀(jì)甚囂塵上。但皮埃爾-西蒙·拉普拉斯（Laplace）反駁說，人的密度既然這么大，那光幾乎不可能逃脫人的引力了。用現(xiàn)在的說法，人將成為一個黑洞。

光波動說

在1660年代，羅伯特·胡克發(fā)表了他的光波動說?？死锼沟侔?middot;惠更斯在1678年得出了他自己的波動學(xué)說，并在1690年發(fā)表在他的《光的專著》（Treatise on light）里。他認(rèn)為光線在一個名為發(fā)光以太（Luminiferous ether）的介質(zhì)中以波的形式四射，并且由于波并不受引力影響，他假設(shè)光會在進(jìn)入高密度介質(zhì)時減速。光波動說預(yù)言了1800年托馬斯·楊發(fā)現(xiàn)的干涉現(xiàn)象以及光的偏振性。楊用衍射實驗展現(xiàn)了光的波動性特征，還提出顏色是由光波波長不同所致，用眼睛的三色受體解釋了色覺原理。

萊昂哈德·歐拉也是光波動說的支持者之一，他在《光和色彩的新理論》（Nova theoria lucis et colorum）中闡述了他的這一觀點，他認(rèn)為波理論更容易解釋衍射現(xiàn)象。

之后，奧古斯丁·菲涅耳也獨立完成了他的波動理論的建立，并于1817年上遞給法國科學(xué)院。西莫恩·泊松完善了菲涅耳的數(shù)學(xué)證明，給了光粒子說致命一擊。在1821年，菲涅耳使用數(shù)學(xué)方法使光的偏振在波動理論上得到了解釋。

但波動理論的弱點在于，波，類似于聲波，傳播需要介質(zhì)。雖然曾有過發(fā)光以太的假想，但這也因為19世紀(jì)邁克耳遜—莫雷實驗陷入了強烈的質(zhì)疑。

牛頓推測光速在高密度下變高（而實際光速在高密度介質(zhì)變低），惠更斯和其他人覺得正相反。但當(dāng)時并沒有準(zhǔn)確測量光速的條件。1802年，托馬斯·楊做實驗發(fā)現(xiàn)，當(dāng)光波從較低密度介質(zhì)移動進(jìn)入較高密度介質(zhì)之后，光波的波長會變短，他因此推論光波的運動速度會降低。1850年，萊昂·傅科的實驗得到了和波動理論同樣的果。

光的電磁說

1845年，邁克爾·法拉第（Michael Faraday）發(fā)現(xiàn)當(dāng)偏振光穿過施加了磁場的透明介質(zhì)時，會發(fā)生偏振旋轉(zhuǎn)。這后來被稱為法拉第效應(yīng)，它*發(fā)現(xiàn)了光和電、磁的關(guān)系。在1846年，他推測光可能是沿磁感線衍生的某種形式的擾動。次年，法拉第提出光是一種高頻電磁振動，不需要介質(zhì)也能衍生。

法拉第的研究啟發(fā)了詹姆斯·麥克斯韋（James Clerk Maxwell）研究電磁輻射和光。麥克斯韋發(fā)現(xiàn)自生電磁波會以恒定速度傳播，而且這個速度恰好等于光速。正是從這一點出發(fā)，麥克斯韋得出了光是一種電磁波的論。20多年后，赫茲用實驗證實了電磁波的存在，測得電磁波的傳播速度的確與光速相同，同時電磁波也能夠產(chǎn)生反射、折射、干涉、衍射、偏振等現(xiàn)象，從實驗中證明了光是一種電磁波。

由麥克斯韋的理論研究表明，空間電磁場是以光速傳播。這一論已被赫茲的實驗證實。麥克斯韋，在1865年得出了論：光是一種電磁現(xiàn)象。按照麥克斯韋的理論，c/v=√(εμ)。

式中c為真空中的光速。ν為在介電常數(shù)為ε和導(dǎo)磁系數(shù)為μ的介質(zhì)中的光速。由折射率的定義n=c/v，知n=√(εμ)。

這個關(guān)系式給出了物質(zhì)的光學(xué)常數(shù)，電學(xué)常數(shù)和磁學(xué)常數(shù)之間的關(guān)

 光波的電場強度E與磁感應(yīng)強度M

系。當(dāng)時從上述的公式中看不出n應(yīng)隨著光的波長λ而改變，因而無法解釋光的色散現(xiàn)象。后來洛倫茲在1896年創(chuàng)立了電子論。從這一理論看，介電常數(shù)ε是依賴于電磁場的頻率，即依賴于波長而變的，從而搞清了光的色散現(xiàn)象。光的電磁理論能夠說明光的傳播、干涉、衍射、色散、散射、偏振等許多現(xiàn)象，但不能解釋光與物質(zhì)相互作用中的能量量子化轉(zhuǎn)換的性質(zhì)，所以還需要近代的量子理論來補充。

粒子理論的新生

波動理論幾乎在所有光學(xué)和電磁學(xué)的現(xiàn)象中得到了驗證，這是19世紀(jì)物理學(xué)的一個重大成果。但到19世紀(jì)末期，有一些實驗現(xiàn)象要不是無法解釋，就是違反當(dāng)時理論，其中一個爭議即為光電效應(yīng)。實驗數(shù)據(jù)的果指出，放出的電子能量與光線的頻率成正比，而非強度。更特別的是，當(dāng)光線小于某一個小頻率后，無論再加大強度，都不會產(chǎn)生感應(yīng)電流，這現(xiàn)象似乎是違反了波動理論。許多年來，物理學(xué)家們嘗試尋找答案都無功而返，直到1905年愛因斯坦讓粒子理論重回歷史舞臺。由于太多的實驗現(xiàn)象為波動理論佐證，使得愛因斯坦的想法，在當(dāng)時的物理學(xué)界受到了巨大質(zhì)疑。然而愛因斯坦對光電效應(yīng)的解釋終得到了認(rèn)同，并開啟了波粒二象性和量子力學(xué)兩扇大門。 [2]

光的波粒二象性

光電效應(yīng)以及康普頓效應(yīng)無可辯駁地證明了光是一種粒子，但是光的干涉和光的衍射又表明光確實是一種波。光到底是什么？光是一種波，同時也是一種粒子。光具有波粒二象性。這就是現(xiàn)代物理學(xué)的回答。

根據(jù)量子場論（或者量子電動力學(xué)），光子是電磁場量子化之后的直接

印度佛，比如五世紀(jì)的陳那菩薩（Dignāga）和七世紀(jì)的法稱（Dharmakirti），發(fā)展出了一種原子論哲學(xué)，認(rèn)為組成現(xiàn)實世界的原子實體其實是光或能量的瞬間流動。光被認(rèn)為是和能量等同的原子整體，類似于現(xiàn)代光子概念，但是他們把所有物質(zhì)都一概視作由這些光能粒子所構(gòu)成。 [1]

希臘和泛希臘時期的理論

在公元前300年左右，歐幾里得在著作《光學(xué)》（Optica）中寫到了他對光性質(zhì)的研究。歐幾里得設(shè)想光線筆直傳播，并用數(shù)學(xué)方法研究并闡述了反射定律。他質(zhì)疑視覺產(chǎn)生于眼睛內(nèi)發(fā)光的觀點，因為它不能解釋為什么在夜晚眨一下眼睛后還能立刻看到星星，除非眼睛發(fā)出的光以極速傳播。

在公元前55年，羅馬人盧克萊修將早期希臘原子論者的觀點進(jìn)一步作了發(fā)揚，即使和之后的粒子理論相近似，盧克萊修的理論在當(dāng)時并沒有被廣泛接受。他寫道：“太陽的光和熱都是由微小原子組成，發(fā)射后將沒有損耗地穿過空氣介質(zhì)背離光源前進(jìn)” ——《關(guān)于宇宙的本質(zhì)》

物理學(xué)理論

勒內(nèi)·笛卡兒（1596~1650）認(rèn)為光是發(fā)光物的一種機械屬性，這不同于海什木（Ibn al-Haytham）和威特羅（Witelo）的“形態(tài)”說，也不同于羅吉爾·培根，格羅斯泰斯特（Grosseteste）和開普勒的“種類”說。他在1637年發(fā)表的光折射理論中，類比聲波的傳播行為，錯誤地得出了光速和傳播介質(zhì)密度成正比的論。雖然笛卡爾在相對速度上判斷錯誤，但他正確地假設(shè)了光的波狀性質(zhì)，還成功地用不同介質(zhì)下光速的差異解釋了折射現(xiàn)象。雖然笛卡爾并不是*個嘗試用機械分析解釋光的人，但他明確堅持光僅是發(fā)光體和傳播介質(zhì)的機械波性質(zhì)，而因此使他的理論被視作現(xiàn)代物理光學(xué)的起點。

光微粒說

法國數(shù)學(xué)家皮埃爾·伽桑狄（Pierre Gassendi）提出了他的光粒子假設(shè)，他的這一假設(shè)在他死后發(fā)表，并且在艾薩克·牛頓早年引起了他的興趣。牛頓本人傾向于笛卡爾的實空理論（plenum）。他在他1675年的《解釋光屬性的假說》（An Hypothesis explaining the Properties of Light）中提到，光是由光源向四面八方發(fā)射的微粒組成。牛頓反對光波動說的一個理由是，波會繞開障礙物，而光卻是直線傳播的。但對于格里馬爾迪（Francesco Grimaldi）觀察到的衍射現(xiàn)象，牛頓甚至也稍作妥協(xié)，解釋為光粒子移動于以太所產(chǎn)生的局部波造成。

牛頓的理論和光的反射現(xiàn)象相吻合，但對于折射現(xiàn)象，牛頓錯誤地認(rèn)為是因為進(jìn)入高密度介質(zhì)時所受引力更大使光加速而成的。牛頓在1704年發(fā)表了他集大成的《光學(xué)》一作。牛頓本人的使光的粒子理論在18世紀(jì)甚囂塵上。但皮埃爾-西蒙·拉普拉斯（Laplace）反駁說，人的密度既然這么大，那光幾乎不可能逃脫人的引力了。用現(xiàn)在的說法，人將成為一個黑洞。

光波動說

在1660年代，羅伯特·胡克發(fā)表了他的光波動說。克里斯蒂安·惠更斯在1678年得出了他自己的波動學(xué)說，并在1690年發(fā)表在他的《光的專著》（Treatise on light）里。他認(rèn)為光線在一個名為發(fā)光以太（Luminiferous ether）的介質(zhì)中以波的形式四射，并且由于波并不受引力影響，他假設(shè)光會在進(jìn)入高密度介質(zhì)時減速。光波動說預(yù)言了1800年托馬斯·楊發(fā)現(xiàn)的干涉現(xiàn)象以及光的偏振性。楊用衍射實驗展現(xiàn)了光的波動性特征，還提出顏色是由光波波長不同所致，用眼睛的三色受體解釋了色覺原理。

萊昂哈德·歐拉也是光波動說的支持者之一，他在《光和色彩的新理論》（Nova theoria lucis et colorum）中闡述了他的這一觀點，他認(rèn)為波理論更容易解釋衍射現(xiàn)象。

之后，奧古斯丁·菲涅耳也獨立完成了他的波動理論的建立，并于1817年上遞給法國科學(xué)院。西莫恩·泊松完善了菲涅耳的數(shù)學(xué)證明，給了光粒子說致命一擊。在1821年，菲涅耳使用數(shù)學(xué)方法使光的偏振在波動理論上得到了解釋。

但波動理論的弱點在于，波，類似于聲波，傳播需要介質(zhì)。雖然曾有過發(fā)光以太的假想，但這也因為19世紀(jì)邁克耳遜—莫雷實驗陷入了強烈的質(zhì)疑。

牛頓推測光速在高密度下變高（而實際光速在高密度介質(zhì)變低），惠更斯和其他人覺得正相反。但當(dāng)時并沒有準(zhǔn)確測量光速的條件。1802年，托馬斯·楊做實驗發(fā)現(xiàn)，當(dāng)光波從較低密度介質(zhì)移動進(jìn)入較高密度介質(zhì)之后，光波的波長會變短，他因此推論光波的運動速度會降低。1850年，萊昂·傅科的實驗得到了和波動理論同樣的果。

光的電磁說

1845年，邁克爾·法拉第（Michael Faraday）發(fā)現(xiàn)當(dāng)偏振光穿過施加了磁場的透明介質(zhì)時，會發(fā)生偏振旋轉(zhuǎn)。這后來被稱為法拉第效應(yīng)，它*發(fā)現(xiàn)了光和電、磁的關(guān)系。在1846年，他推測光可能是沿磁感線衍生的某種形式的擾動。次年，法拉第提出光是一種高頻電磁振動，不需要介質(zhì)也能衍生。

法拉第的研究啟發(fā)了詹姆斯·麥克斯韋（James Clerk Maxwell）研究電磁輻射和光。麥克斯韋發(fā)現(xiàn)自生電磁波會以恒定速度傳播，而且這個速度恰好等于光速。正是從這一點出發(fā)，麥克斯韋得出了光是一種電磁波的論。20多年后，赫茲用實驗證實了電磁波的存在，測得電磁波的傳播速度的確與光速相同，同時電磁波也能夠產(chǎn)生反射、折射、干涉、衍射、偏振等現(xiàn)象，從實驗中證明了光是一種電磁波。

由麥克斯韋的理論研究表明，空間電磁場是以光速傳播。這一論已被赫茲的實驗證實。麥克斯韋，在1865年得出了論：光是一種電磁現(xiàn)象。按照麥克斯韋的理論，c/v=√(εμ)。

式中c為真空中的光速。ν為在介電常數(shù)為ε和導(dǎo)磁系數(shù)為μ的介質(zhì)中的光速。由折射率的定義n=c/v，知n=√(εμ)。

這個關(guān)系式給出了物質(zhì)的光學(xué)常數(shù)，電學(xué)常數(shù)和磁學(xué)常數(shù)之間的關(guān)

 光波的電場強度E與磁感應(yīng)強度M

系。當(dāng)時從上述的公式中看不出n應(yīng)隨著光的波長λ而改變，因而無法解釋光的色散現(xiàn)象。后來洛倫茲在1896年創(chuàng)立了電子論。從這一理論看，介電常數(shù)ε是依賴于電磁場的頻率，即依賴于波長而變的，從而搞清了光的色散現(xiàn)象。光的電磁理論能夠說明光的傳播、干涉、衍射、色散、散射、偏振等許多現(xiàn)象，但不能解釋光與物質(zhì)相互作用中的能量量子化轉(zhuǎn)換的性質(zhì)，所以還需要近代的量子理論來補充。

粒子理論的新生

波動理論幾乎在所有光學(xué)和電磁學(xué)的現(xiàn)象中得到了驗證，這是19世紀(jì)物理學(xué)的一個重大成果。但到19世紀(jì)末期，有一些實驗現(xiàn)象要不是無法解釋，就是違反當(dāng)時理論，其中一個爭議即為光電效應(yīng)。實驗數(shù)據(jù)的果指出，放出的電子能量與光線的頻率成正比，而非強度。更特別的是，當(dāng)光線小于某一個小頻率后，無論再加大強度，都不會產(chǎn)生感應(yīng)電流，這現(xiàn)象似乎是違反了波動理論。許多年來，物理學(xué)家們嘗試尋找答案都無功而返，直到1905年愛因斯坦讓粒子理論重回歷史舞臺。由于太多的實驗現(xiàn)象為波動理論佐證，使得愛因斯坦的想法，在當(dāng)時的物理學(xué)界受到了巨大質(zhì)疑。然而愛因斯坦對光電效應(yīng)的解釋終得到了認(rèn)同，并開啟了波粒二象性和量子力學(xué)兩扇大門。 [2]

光的波粒二象性

光電效應(yīng)以及康普頓效應(yīng)無可辯駁地證明了光是一種粒子，但是光的干涉和光的衍射又表明光確實是一種波。光到底是什么？光是一種波，同時也是一種粒子。光具有波粒二象性。這就是現(xiàn)代物理學(xué)的回答。

根據(jù)量子場論（或者量子電動力學(xué)），光子是電磁場量子化之后的直接

印度佛，比如五世紀(jì)的陳那菩薩（Dignāga）和七世紀(jì)的法稱（Dharmakirti），發(fā)展出了一種原子論哲學(xué)，認(rèn)為組成現(xiàn)實世界的原子實體其實是光或能量的瞬間流動。光被認(rèn)為是和能量等同的原子整體，類似于現(xiàn)代光子概念，但是他們把所有物質(zhì)都一概視作由這些光能粒子所構(gòu)成。 [1]

希臘和泛希臘時期的理論

在公元前300年左右，歐幾里得在著作《光學(xué)》（Optica）中寫到了他對光性質(zhì)的研究。歐幾里得設(shè)想光線筆直傳播，并用數(shù)學(xué)方法研究并闡述了反射定律。他質(zhì)疑視覺產(chǎn)生于眼睛內(nèi)發(fā)光的觀點，因為它不能解釋為什么在夜晚眨一下眼睛后還能立刻看到星星，除非眼睛發(fā)出的光以極速傳播。

在公元前55年，羅馬人盧克萊修將早期希臘原子論者的觀點進(jìn)一步作了發(fā)揚，即使和之后的粒子理論相近似，盧克萊修的理論在當(dāng)時并沒有被廣泛接受。他寫道：“太陽的光和熱都是由微小原子組成，發(fā)射后將沒有損耗地穿過空氣介質(zhì)背離光源前進(jìn)” ——《關(guān)于宇宙的本質(zhì)》

物理學(xué)理論

勒內(nèi)·笛卡兒（1596~1650）認(rèn)為光是發(fā)光物的一種機械屬性，這不同于海什木（Ibn al-Haytham）和威特羅（Witelo）的“形態(tài)”說，也不同于羅吉爾·培根，格羅斯泰斯特（Grosseteste）和開普勒的“種類”說。他在1637年發(fā)表的光折射理論中，類比聲波的傳播行為，錯誤地得出了光速和傳播介質(zhì)密度成正比的論。雖然笛卡爾在相對速度上判斷錯誤，但他正確地假設(shè)了光的波狀性質(zhì)，還成功地用不同介質(zhì)下光速的差異解釋了折射現(xiàn)象。雖然笛卡爾并不是*個嘗試用機械分析解釋光的人，但他明確堅持光僅是發(fā)光體和傳播介質(zhì)的機械波性質(zhì)，而因此使他的理論被視作現(xiàn)代物理光學(xué)的起點。

光微粒說

法國數(shù)學(xué)家皮埃爾·伽桑狄（Pierre Gassendi）提出了他的光粒子假設(shè)，他的這一假設(shè)在他死后發(fā)表，并且在艾薩克·牛頓早年引起了他的興趣。牛頓本人傾向于笛卡爾的實空理論（plenum）。他在他1675年的《解釋光屬性的假說》（An Hypothesis explaining the Properties of Light）中提到，光是由光源向四面八方發(fā)射的微粒組成。牛頓反對光波動說的一個理由是，波會繞開障礙物，而光卻是直線傳播的。但對于格里馬爾迪（Francesco Grimaldi）觀察到的衍射現(xiàn)象，牛頓甚至也稍作妥協(xié)，解釋為光粒子移動于以太所產(chǎn)生的局部波造成。

牛頓的理論和光的反射現(xiàn)象相吻合，但對于折射現(xiàn)象，牛頓錯誤地認(rèn)為是因為進(jìn)入高密度介質(zhì)時所受引力更大使光加速而成的。牛頓在1704年發(fā)表了他集大成的《光學(xué)》一作。牛頓本人的使光的粒子理論在18世紀(jì)甚囂塵上。但皮埃爾-西蒙·拉普拉斯（Laplace）反駁說，人的密度既然這么大，那光幾乎不可能逃脫人的引力了。用現(xiàn)在的說法，人將成為一個黑洞。

光波動說

在1660年代，羅伯特·胡克發(fā)表了他的光波動說?？死锼沟侔?middot;惠更斯在1678年得出了他自己的波動學(xué)說，并在1690年發(fā)表在他的《光的專著》（Treatise on light）里。他認(rèn)為光線在一個名為發(fā)光以太（Luminiferous ether）的介質(zhì)中以波的形式四射，并且由于波并不受引力影響，他假設(shè)光會在進(jìn)入高密度介質(zhì)時減速。光波動說預(yù)言了1800年托馬斯·楊發(fā)現(xiàn)的干涉現(xiàn)象以及光的偏振性。楊用衍射實驗展現(xiàn)了光的波動性特征，還提出顏色是由光波波長不同所致，用眼睛的三色受體解釋了色覺原理。

萊昂哈德·歐拉也是光波動說的支持者之一，他在《光和色彩的新理論》（Nova theoria lucis et colorum）中闡述了他的這一觀點，他認(rèn)為波理論更容易解釋衍射現(xiàn)象。

之后，奧古斯丁·菲涅耳也獨立完成了他的波動理論的建立，并于1817年上遞給法國科學(xué)院。西莫恩·泊松完善了菲涅耳的數(shù)學(xué)證明，給了光粒子說致命一擊。在1821年，菲涅耳使用數(shù)學(xué)方法使光的偏振在波動理論上得到了解釋。

但波動理論的弱點在于，波，類似于聲波，傳播需要介質(zhì)。雖然曾有過發(fā)光以太的假想，但這也因為19世紀(jì)邁克耳遜—莫雷實驗陷入了強烈的質(zhì)疑。

牛頓推測光速在高密度下變高（而實際光速在高密度介質(zhì)變低），惠更斯和其他人覺得正相反。但當(dāng)時并沒有準(zhǔn)確測量光速的條件。1802年，托馬斯·楊做實驗發(fā)現(xiàn)，當(dāng)光波從較低密度介質(zhì)移動進(jìn)入較高密度介質(zhì)之后，光波的波長會變短，他因此推論光波的運動速度會降低。1850年，萊昂·傅科的實驗得到了和波動理論同樣的果。

光的電磁說

1845年，邁克爾·法拉第（Michael Faraday）發(fā)現(xiàn)當(dāng)偏振光穿過施加了磁場的透明介質(zhì)時，會發(fā)生偏振旋轉(zhuǎn)。這后來被稱為法拉第效應(yīng)，它*發(fā)現(xiàn)了光和電、磁的關(guān)系。在1846年，他推測光可能是沿磁感線衍生的某種形式的擾動。次年，法拉第提出光是一種高頻電磁振動，不需要介質(zhì)也能衍生。

法拉第的研究啟發(fā)了詹姆斯·麥克斯韋（James Clerk Maxwell）研究電磁輻射和光。麥克斯韋發(fā)現(xiàn)自生電磁波會以恒定速度傳播，而且這個速度恰好等于光速。正是從這一點出發(fā)，麥克斯韋得出了光是一種電磁波的論。20多年后，赫茲用實驗證實了電磁波的存在，測得電磁波的傳播速度的確與光速相同，同時電磁波也能夠產(chǎn)生反射、折射、干涉、衍射、偏振等現(xiàn)象，從實驗中證明了光是一種電磁波。

由麥克斯韋的理論研究表明，空間電磁場是以光速傳播。這一論已被赫茲的實驗證實。麥克斯韋，在1865年得出了論：光是一種電磁現(xiàn)象。按照麥克斯韋的理論，c/v=√(εμ)。

式中c為真空中的光速。ν為在介電常數(shù)為ε和導(dǎo)磁系數(shù)為μ的介質(zhì)中的光速。由折射率的定義n=c/v，知n=√(εμ)。

這個關(guān)系式給出了物質(zhì)的光學(xué)常數(shù)，電學(xué)常數(shù)和磁學(xué)常數(shù)之間的關(guān)

 光波的電場強度E與磁感應(yīng)強度M

系。當(dāng)時從上述的公式中看不出n應(yīng)隨著光的波長λ而改變，因而無法解釋光的色散現(xiàn)象。后來洛倫茲在1896年創(chuàng)立了電子論。從這一理論看，介電常數(shù)ε是依賴于電磁場的頻率，即依賴于波長而變的，從而搞清了光的色散現(xiàn)象。光的電磁理論能夠說明光的傳播、干涉、衍射、色散、散射、偏振等許多現(xiàn)象，但不能解釋光與物質(zhì)相互作用中的能量量子化轉(zhuǎn)換的性質(zhì)，所以還需要近代的量子理論來補充。

粒子理論的新生

波動理論幾乎在所有光學(xué)和電磁學(xué)的現(xiàn)象中得到了驗證，這是19世紀(jì)物理學(xué)的一個重大成果。但到19世紀(jì)末期，有一些實驗現(xiàn)象要不是無法解釋，就是違反當(dāng)時理論，其中一個爭議即為光電效應(yīng)。實驗數(shù)據(jù)的果指出，放出的電子能量與光線的頻率成正比，而非強度。更特別的是，當(dāng)光線小于某一個小頻率后，無論再加大強度，都不會產(chǎn)生感應(yīng)電流，這現(xiàn)象似乎是違反了波動理論。許多年來，物理學(xué)家們嘗試尋找答案都無功而返，直到1905年愛因斯坦讓粒子理論重回歷史舞臺。由于太多的實驗現(xiàn)象為波動理論佐證，使得愛因斯坦的想法，在當(dāng)時的物理學(xué)界受到了巨大質(zhì)疑。然而愛因斯坦對光電效應(yīng)的解釋終得到了認(rèn)同，并開啟了波粒二象性和量子力學(xué)兩扇大門。 [2]

光的波粒二象性

光電效應(yīng)以及康普頓效應(yīng)無可辯駁地證明了光是一種粒子，但是光的干涉和光的衍射又表明光確實是一種波。光到底是什么？光是一種波，同時也是一種粒子。光具有波粒二象性。這就是現(xiàn)代物理學(xué)的回答。

根據(jù)量子場論（或者量子電動力學(xué)），光子是電磁場量子化之后的直接

印度佛，比如五世紀(jì)的陳那菩薩（Dignāga）和七世紀(jì)的法稱（Dharmakirti），發(fā)展出了一種原子論哲學(xué)，認(rèn)為組成現(xiàn)實世界的原子實體其實是光或能量的瞬間流動。光被認(rèn)為是和能量等同的原子整體，類似于現(xiàn)代光子概念，但是他們把所有物質(zhì)都一概視作由這些光能粒子所構(gòu)成。 [1]

希臘和泛希臘時期的理論

在公元前300年左右，歐幾里得在著作《光學(xué)》（Optica）中寫到了他對光性質(zhì)的研究。歐幾里得設(shè)想光線筆直傳播，并用數(shù)學(xué)方法研究并闡述了反射定律。他質(zhì)疑視覺產(chǎn)生于眼睛內(nèi)發(fā)光的觀點，因為它不能解釋為什么在夜晚眨一下眼睛后還能立刻看到星星，除非眼睛發(fā)出的光以極速傳播。

在公元前55年，羅馬人盧克萊修將早期希臘原子論者的觀點進(jìn)一步作了發(fā)揚，即使和之后的粒子理論相近似，盧克萊修的理論在當(dāng)時并沒有被廣泛接受。他寫道：“太陽的光和熱都是由微小原子組成，發(fā)射后將沒有損耗地穿過空氣介質(zhì)背離光源前進(jìn)” ——《關(guān)于宇宙的本質(zhì)》

物理學(xué)理論

勒內(nèi)·笛卡兒（1596~1650）認(rèn)為光是發(fā)光物的一種機械屬性，這不同于海什木（Ibn al-Haytham）和威特羅（Witelo）的“形態(tài)”說，也不同于羅吉爾·培根，格羅斯泰斯特（Grosseteste）和開普勒的“種類”說。他在1637年發(fā)表的光折射理論中，類比聲波的傳播行為，錯誤地得出了光速和傳播介質(zhì)密度成正比的論。雖然笛卡爾在相對速度上判斷錯誤，但他正確地假設(shè)了光的波狀性質(zhì)，還成功地用不同介質(zhì)下光速的差異解釋了折射現(xiàn)象。雖然笛卡爾并不是*個嘗試用機械分析解釋光的人，但他明確堅持光僅是發(fā)光體和傳播介質(zhì)的機械波性質(zhì)，而因此使他的理論被視作現(xiàn)代物理光學(xué)的起點。

光微粒說

法國數(shù)學(xué)家皮埃爾·伽桑狄（Pierre Gassendi）提出了他的光粒子假設(shè)，他的這一假設(shè)在他死后發(fā)表，并且在艾薩克·牛頓早年引起了他的興趣。牛頓本人傾向于笛卡爾的實空理論（plenum）。他在他1675年的《解釋光屬性的假說》（An Hypothesis explaining the Properties of Light）中提到，光是由光源向四面八方發(fā)射的微粒組成。牛頓反對光波動說的一個理由是，波會繞開障礙物，而光卻是直線傳播的。但對于格里馬爾迪（Francesco Grimaldi）觀察到的衍射現(xiàn)象，牛頓甚至也稍作妥協(xié)，解釋為光粒子移動于以太所產(chǎn)生的局部波造成。

牛頓的理論和光的反射現(xiàn)象相吻合，但對于折射現(xiàn)象，牛頓錯誤地認(rèn)為是因為進(jìn)入高密度介質(zhì)時所受引力更大使光加速而成的。牛頓在1704年發(fā)表了他集大成的《光學(xué)》一作。牛頓本人的使光的粒子理論在18世紀(jì)甚囂塵上。但皮埃爾-西蒙·拉普拉斯（Laplace）反駁說，人的密度既然這么大，那光幾乎不可能逃脫人的引力了。用現(xiàn)在的說法，人將成為一個黑洞。

光波動說

在1660年代，羅伯特·胡克發(fā)表了他的光波動說?？死锼沟侔?middot;惠更斯在1678年得出了他自己的波動學(xué)說，并在1690年發(fā)表在他的《光的專著》（Treatise on light）里。他認(rèn)為光線在一個名為發(fā)光以太（Luminiferous ether）的介質(zhì)中以波的形式四射，并且由于波并不受引力影響，他假設(shè)光會在進(jìn)入高密度介質(zhì)時減速。光波動說預(yù)言了1800年托馬斯·楊發(fā)現(xiàn)的干涉現(xiàn)象以及光的偏振性。楊用衍射實驗展現(xiàn)了光的波動性特征，還提出顏色是由光波波長不同所致，用眼睛的三色受體解釋了色覺原理。

萊昂哈德·歐拉也是光波動說的支持者之一，他在《光和色彩的新理論》（Nova theoria lucis et colorum）中闡述了他的這一觀點，他認(rèn)為波理論更容易解釋衍射現(xiàn)象。

之后，奧古斯丁·菲涅耳也獨立完成了他的波動理論的建立，并于1817年上遞給法國科學(xué)院。西莫恩·泊松完善了菲涅耳的數(shù)學(xué)證明，給了光粒子說致命一擊。在1821年，菲涅耳使用數(shù)學(xué)方法使光的偏振在波動理論上得到了解釋。

但波動理論的弱點在于，波，類似于聲波，傳播需要介質(zhì)。雖然曾有過發(fā)光以太的假想，但這也因為19世紀(jì)邁克耳遜—莫雷實驗陷入了強烈的質(zhì)疑。

牛頓推測光速在高密度下變高（而實際光速在高密度介質(zhì)變低），惠更斯和其他人覺得正相反。但當(dāng)時并沒有準(zhǔn)確測量光速的條件。1802年，托馬斯·楊做實驗發(fā)現(xiàn)，當(dāng)光波從較低密度介質(zhì)移動進(jìn)入較高密度介質(zhì)之后，光波的波長會變短，他因此推論光波的運動速度會降低。1850年，萊昂·傅科的實驗得到了和波動理論同樣的果。

光的電磁說

1845年，邁克爾·法拉第（Michael Faraday）發(fā)現(xiàn)當(dāng)偏振光穿過施加了磁場的透明介質(zhì)時，會發(fā)生偏振旋轉(zhuǎn)。這后來被稱為法拉第效應(yīng)，它*發(fā)現(xiàn)了光和電、磁的關(guān)系。在1846年，他推測光可能是沿磁感線衍生的某種形式的擾動。次年，法拉第提出光是一種高頻電磁振動，不需要介質(zhì)也能衍生。

法拉第的研究啟發(fā)了詹姆斯·麥克斯韋（James Clerk Maxwell）研究電磁輻射和光。麥克斯韋發(fā)現(xiàn)自生電磁波會以恒定速度傳播，而且這個速度恰好等于光速。正是從這一點出發(fā)，麥克斯韋得出了光是一種電磁波的論。20多年后，赫茲用實驗證實了電磁波的存在，測得電磁波的傳播速度的確與光速相同，同時電磁波也能夠產(chǎn)生反射、折射、干涉、衍射、偏振等現(xiàn)象，從實驗中證明了光是一種電磁波。

由麥克斯韋的理論研究表明，空間電磁場是以光速傳播。這一論已被赫茲的實驗證實。麥克斯韋，在1865年得出了論：光是一種電磁現(xiàn)象。按照麥克斯韋的理論，c/v=√(εμ)。

式中c為真空中的光速。ν為在介電常數(shù)為ε和導(dǎo)磁系數(shù)為μ的介質(zhì)中的光速。由折射率的定義n=c/v，知n=√(εμ)。

這個關(guān)系式給出了物質(zhì)的光學(xué)常數(shù)，電學(xué)常數(shù)和磁學(xué)常數(shù)之間的關(guān)

 光波的電場強度E與磁感應(yīng)強度M

系。當(dāng)時從上述的公式中看不出n應(yīng)隨著光的波長λ而改變，因而無法解釋光的色散現(xiàn)象。后來洛倫茲在1896年創(chuàng)立了電子論。從這一理論看，介電常數(shù)ε是依賴于電磁場的頻率，即依賴于波長而變的，從而搞清了光的色散現(xiàn)象。光的電磁理論能夠說明光的傳播、干涉、衍射、色散、散射、偏振等許多現(xiàn)象，但不能解釋光與物質(zhì)相互作用中的能量量子化轉(zhuǎn)換的性質(zhì)，所以還需要近代的量子理論來補充。

粒子理論的新生

波動理論幾乎在所有光學(xué)和電磁學(xué)的現(xiàn)象中得到了驗證，這是19世紀(jì)物理學(xué)的一個重大成果。但到19世紀(jì)末期，有一些實驗現(xiàn)象要不是無法解釋，就是違反當(dāng)時理論，其中一個爭議即為光電效應(yīng)。實驗數(shù)據(jù)的果指出，放出的電子能量與光線的頻率成正比，而非強度。更特別的是，當(dāng)光線小于某一個小頻率后，無論再加大強度，都不會產(chǎn)生感應(yīng)電流，這現(xiàn)象似乎是違反了波動理論。許多年來，物理學(xué)家們嘗試尋找答案都無功而返，直到1905年愛因斯坦讓粒子理論重回歷史舞臺。由于太多的實驗現(xiàn)象為波動理論佐證，使得愛因斯坦的想法，在當(dāng)時的物理學(xué)界受到了巨大質(zhì)疑。然而愛因斯坦對光電效應(yīng)的解釋終得到了認(rèn)同，并開啟了波粒二象性和量子力學(xué)兩扇大門。 [2]

光的波粒二象性

光電效應(yīng)以及康普頓效應(yīng)無可辯駁地證明了光是一種粒子，但是光的干涉和光的衍射又表明光確實是一種波。光到底是什么？光是一種波，同時也是一種粒子。光具有波粒二象性。這就是現(xiàn)代物理學(xué)的回答。

根據(jù)量子場論（或者量子電動力學(xué)），光子是電磁場量子化之后的直接

印度佛，比如五世紀(jì)的陳那菩薩（Dignāga）和七世紀(jì)的法稱（Dharmakirti），發(fā)展出了一種原子論哲學(xué)，認(rèn)為組成現(xiàn)實世界的原子實體其實是光或能量的瞬間流動。光被認(rèn)為是和能量等同的原子整體，類似于現(xiàn)代光子概念，但是他們把所有物質(zhì)都一概視作由這些光能粒子所構(gòu)成。 [1]

希臘和泛希臘時期的理論

在公元前300年左右，歐幾里得在著作《光學(xué)》（Optica）中寫到了他對光性質(zhì)的研究。歐幾里得設(shè)想光線筆直傳播，并用數(shù)學(xué)方法研究并闡述了反射定律。他質(zhì)疑視覺產(chǎn)生于眼睛內(nèi)發(fā)光的觀點，因為它不能解釋為什么在夜晚眨一下眼睛后還能立刻看到星星，除非眼睛發(fā)出的光以極速傳播。

在公元前55年，羅馬人盧克萊修將早期希臘原子論者的觀點進(jìn)一步作了發(fā)揚，即使和之后的粒子理論相近似，盧克萊修的理論在當(dāng)時并沒有被廣泛接受。他寫道：“太陽的光和熱都是由微小原子組成，發(fā)射后將沒有損耗地穿過空氣介質(zhì)背離光源前進(jìn)” ——《關(guān)于宇宙的本質(zhì)》

物理學(xué)理論

勒內(nèi)·笛卡兒（1596~1650）認(rèn)為光是發(fā)光物的一種機械屬性，這不同于海什木（Ibn al-Haytham）和威特羅（Witelo）的“形態(tài)”說，也不同于羅吉爾·培根，格羅斯泰斯特（Grosseteste）和開普勒的“種類”說。他在1637年發(fā)表的光折射理論中，類比聲波的傳播行為，錯誤地得出了光速和傳播介質(zhì)密度成正比的論。雖然笛卡爾在相對速度上判斷錯誤，但他正確地假設(shè)了光的波狀性質(zhì)，還成功地用不同介質(zhì)下光速的差異解釋了折射現(xiàn)象。雖然笛卡爾并不是*個嘗試用機械分析解釋光的人，但他明確堅持光僅是發(fā)光體和傳播介質(zhì)的機械波性質(zhì)，而因此使他的理論被視作現(xiàn)代物理光學(xué)的起點。

光微粒說

法國數(shù)學(xué)家皮埃爾·伽桑狄（Pierre Gassendi）提出了他的光粒子假設(shè)，他的這一假設(shè)在他死后發(fā)表，并且在艾薩克·牛頓早年引起了他的興趣。牛頓本人傾向于笛卡爾的實空理論（plenum）。他在他1675年的《解釋光屬性的假說》（An Hypothesis explaining the Properties of Light）中提到，光是由光源向四面八方發(fā)射的微粒組成。牛頓反對光波動說的一個理由是，波會繞開障礙物，而光卻是直線傳播的。但對于格里馬爾迪（Francesco Grimaldi）觀察到的衍射現(xiàn)象，牛頓甚至也稍作妥協(xié)，解釋為光粒子移動于以太所產(chǎn)生的局部波造成。

牛頓的理論和光的反射現(xiàn)象相吻合，但對于折射現(xiàn)象，牛頓錯誤地認(rèn)為是因為進(jìn)入高密度介質(zhì)時所受引力更大使光加速而成的。牛頓在1704年發(fā)表了他集大成的《光學(xué)》一作。牛頓本人的使光的粒子理論在18世紀(jì)甚囂塵上。但皮埃爾-西蒙·拉普拉斯（Laplace）反駁說，人的密度既然這么大，那光幾乎不可能逃脫人的引力了。用現(xiàn)在的說法，人將成為一個黑洞。

光波動說

在1660年代，羅伯特·胡克發(fā)表了他的光波動說?？死锼沟侔?middot;惠更斯在1678年得出了他自己的波動學(xué)說，并在1690年發(fā)表在他的《光的專著》（Treatise on light）里。他認(rèn)為光線在一個名為發(fā)光以太（Luminiferous ether）的介質(zhì)中以波的形式四射，并且由于波并不受引力影響，他假設(shè)光會在進(jìn)入高密度介質(zhì)時減速。光波動說預(yù)言了1800年托馬斯·楊發(fā)現(xiàn)的干涉現(xiàn)象以及光的偏振性。楊用衍射實驗展現(xiàn)了光的波動性特征，還提出顏色是由光波波長不同所致，用眼睛的三色受體解釋了色覺原理。

萊昂哈德·歐拉也是光波動說的支持者之一，他在《光和色彩的新理論》（Nova theoria lucis et colorum）中闡述了他的這一觀點，他認(rèn)為波理論更容易解釋衍射現(xiàn)象。

之后，奧古斯丁·菲涅耳也獨立完成了他的波動理論的建立，并于1817年上遞給法國科學(xué)院。西莫恩·泊松完善了菲涅耳的數(shù)學(xué)證明，給了光粒子說致命一擊。在1821年，菲涅耳使用數(shù)學(xué)方法使光的偏振在波動理論上得到了解釋。

但波動理論的弱點在于，波，類似于聲波，傳播需要介質(zhì)。雖然曾有過發(fā)光以太的假想，但這也因為19世紀(jì)邁克耳遜—莫雷實驗陷入了強烈的質(zhì)疑。

牛頓推測光速在高密度下變高（而實際光速在高密度介質(zhì)變低），惠更斯和其他人覺得正相反。但當(dāng)時并沒有準(zhǔn)確測量光速的條件。1802年，托馬斯·楊做實驗發(fā)現(xiàn)，當(dāng)光波從較低密度介質(zhì)移動進(jìn)入較高密度介質(zhì)之后，光波的波長會變短，他因此推論光波的運動速度會降低。1850年，萊昂·傅科的實驗得到了和波動理論同樣的果。

光的電磁說

1845年，邁克爾·法拉第（Michael Faraday）發(fā)現(xiàn)當(dāng)偏振光穿過施加了磁場的透明介質(zhì)時，會發(fā)生偏振旋轉(zhuǎn)。這后來被稱為法拉第效應(yīng)，它*發(fā)現(xiàn)了光和電、磁的關(guān)系。在1846年，他推測光可能是沿磁感線衍生的某種形式的擾動。次年，法拉第提出光是一種高頻電磁振動，不需要介質(zhì)也能衍生。

法拉第的研究啟發(fā)了詹姆斯·麥克斯韋（James Clerk Maxwell）研究電磁輻射和光。麥克斯韋發(fā)現(xiàn)自生電磁波會以恒定速度傳播，而且這個速度恰好等于光速。正是從這一點出發(fā)，麥克斯韋得出了光是一種電磁波的論。20多年后，赫茲用實驗證實了電磁波的存在，測得電磁波的傳播速度的確與光速相同，同時電磁波也能夠產(chǎn)生反射、折射、干涉、衍射、偏振等現(xiàn)象，從實驗中證明了光是一種電磁波。

由麥克斯韋的理論研究表明，空間電磁場是以光速傳播。這一論已被赫茲的實驗證實。麥克斯韋，在1865年得出了論：光是一種電磁現(xiàn)象。按照麥克斯韋的理論，c/v=√(εμ)。

式中c為真空中的光速。ν為在介電常數(shù)為ε和導(dǎo)磁系數(shù)為μ的介質(zhì)中的光速。由折射率的定義n=c/v，知n=√(εμ)。

這個關(guān)系式給出了物質(zhì)的光學(xué)常數(shù)，電學(xué)常數(shù)和磁學(xué)常數(shù)之間的關(guān)

 光波的電場強度E與磁感應(yīng)強度M

系。當(dāng)時從上述的公式中看不出n應(yīng)隨著光的波長λ而改變，因而無法解釋光的色散現(xiàn)象。后來洛倫茲在1896年創(chuàng)立了電子論。從這一理論看，介電常數(shù)ε是依賴于電磁場的頻率，即依賴于波長而變的，從而搞清了光的色散現(xiàn)象。光的電磁理論能夠說明光的傳播、干涉、衍射、色散、散射、偏振等許多現(xiàn)象，但不能解釋光與物質(zhì)相互作用中的能量量子化轉(zhuǎn)換的性質(zhì)，所以還需要近代的量子理論來補充。

粒子理論的新生

波動理論幾乎在所有光學(xué)和電磁學(xué)的現(xiàn)象中得到了驗證，這是19世紀(jì)物理學(xué)的一個重大成果。但到19世紀(jì)末期，有一些實驗現(xiàn)象要不是無法解釋，就是違反當(dāng)時理論，其中一個爭議即為光電效應(yīng)。實驗數(shù)據(jù)的果指出，放出的電子能量與光線的頻率成正比，而非強度。更特別的是，當(dāng)光線小于某一個小頻率后，無論再加大強度，都不會產(chǎn)生感應(yīng)電流，這現(xiàn)象似乎是違反了波動理論。許多年來，物理學(xué)家們嘗試尋找答案都無功而返，直到1905年愛因斯坦讓粒子理論重回歷史舞臺。由于太多的實驗現(xiàn)象為波動理論佐證，使得愛因斯坦的想法，在當(dāng)時的物理學(xué)界受到了巨大質(zhì)疑。然而愛因斯坦對光電效應(yīng)的解釋終得到了認(rèn)同，并開啟了波粒二象性和量子力學(xué)兩扇大門。 [2]

光的波粒二象性

光電效應(yīng)以及康普頓效應(yīng)無可辯駁地證明了光是一種粒子，但是光的干涉和光的衍射又表明光確實是一種波。光到底是什么？光是一種波，同時也是一種粒子。光具有波粒二象性。這就是現(xiàn)代物理學(xué)的回答。

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DORNER 225508M
DORNER 22U1ES08A-4432
DORNER 255M080575A0502
DORNER 285M080267A0554
DORNER 62Z020ES421FN
SCHUNK 0301032  MMS-22-S-M8-PNP
MP FILTRI HP3201A10VRP01
HYCONTROL F110000000126304
HYCONTROL F110000000126293
TR CEV58M-00288 SN00086'
ROPEX RES-403 230V
ROPEX PEX-W3
ROPEX PD-3
ROPEX ATR-3
Huntingdon PURGEYE100
SCHMALZ SAB 80 NBR-60 G3/8-IG  10.01.06.00676
LEONI 840041 ARTIKEL NR.M70-BU
Goldammer WM12-G1/2-L100-24V-4-20MA-I-FE-VA
Goldammer WM1-L100-VA-24VDC
WOERNER VOE-B/2/P
ROEMHELD 15471026
GEMU 620 50D 8 17 5E 22/F
HYDAC 921208 AS 1008-C-004
BD SENSORS 26.600 G-V302-R-1-5-100-300-1-000
M+S MT400CRS-NPN/M12-PNP
M+S MT315CRS-NPN/M12-PNP
M+S MT200CRS-NPN/M12-PNP
M+S MT160CRS/M12-PNP
M+S MV800SH
LTA 425730
SITEC 710.6327-2
SITEC 791.59.0014-EP
SITEC 711.0324-2-22
FIKE 63617231067 | INT.WELD B DN5 1/4"NPT MUF 244 BARG-0+10% @ 100C
1.4404/2.4816
STAHLWILLE 96400651
SCHMALZ 10.01.05.00426
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SERAPID Q2075-8020
SERAPID Q2075-1202
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SERAPID Q2075-1152
BERNSTEIN MAK-5236-3,6490652306
GEMU NS612  10D6034130S1536
GEMU NS601  8D60343A0S1536
GEMU 677 32D7871140Z DN32
ROLAND E20-4P-PR-S-FP
ROLAND P42AGS
ROLAND SM12CPM12S-GG-25
IBR F232 001
IBR F121 020
IBR F240 001
IBR F122 081
IBR F240 010
VAHLE 0168086/00 SA-KDS2/40/8/14HS0
TAMPOPRINT 086111ESX10-TB-101-DC24V-6A
 
Planetroll  ARW-101（EX）-601-01353  Planetroil
LESER 4415.7384
GEMU 610 15D 7 15611/N
KISTLER 4577A10C3
ETA ESX10-TB-101-DC24V-10A
ETA ,KUEG13-Q54AB
PULSOTRONIC ,KUEG13-Q54AB
KRAUS&NAIMER C125A292DKA367EF
KRAUS&NAIMER C32A327DKA363EF
GWK KRINT V5.0,9070454
GEMU 835 25D7821 4 555 40
GEMU 610 15D78 51411/N
GEMU 610 15D78 5 411/N
UNIFIL 610P-H11-440/150-DFR-OG 610*440*150MM
UNIFIL 610P-F5-440/96-DFR/215996  610*440*96MM
Wolfgang Warmbier 7110.B530.SET
ERNI 054596
ERNI 244838
WURTH 71553110
PREH P20VR 200-600BAR 0-10V
SCHUNK PGN+50/2  0371149
SCHUNK RM110-W-090-1  0313005
HEIDENHAIN ST1278 N6  383965-03  38541 827P
BAUMER IWRM 12U9704/S14

MD 墨迪 PKS/0N-1HM18 shielded NPN conn

MD 墨迪 PKS/0N-1HM18 shielded NPN conn

MD墨迪 Ultrasonic Sensors
MD墨迪 AE6/CN-3F
MD墨迪 FQIZ/BP-0AAxial Receiver 20 m PNP Q/QN plast. cable 2m axial
MD墨迪 PFM1/BP-1HM12 shielded Std. NO+NC/PNP conn. M12
MD墨迪 AE1/AN-4A
MD墨迪 CQ55/BP-3Ecubic Plastico DC 25mm PNP NO+NC conn. M12
MD墨迪 FAIC/BN-0AAxial Retroreflective 4 m NPN Q/QN plast. cable 2m axial
MD墨迪 FAIM/BP-0AAxial Retroreflective 4 m adj. PNP Q/QN plast. cable 2m axial
MD墨迪 PFM1/BN-2HM12 unshielded Std. NO+NC/NPN conn. M12
MD墨迪 Standard AC. 2 wires inductive proximity sensors
MD墨迪 AK1/AN-4H
MD墨迪 CT1/CP-1HM30 shielded NC/PNP conn. M12
MD墨迪 AK1/AN-2A8R
MD墨迪 SPU-00/OE
MD墨迪 FAIM/BP-1AAxial Retroreflective 4 m adj. PNP Q/QN metal. cable 2m axial
MD墨迪 SSV/AP-0E
MD墨迪 FQRN/BP-2A90° Polarised 2 m adj. PNP Q/QN plast. cable 2m axial
MD墨迪 Inductive sensors IP69K Food & Beverage applications M12; M18 d.c. 3/4 wires stainless steel AISI 316L
MD墨迪 FAI8/BP-0E6XAxial Energ. 1000 mm adj. PNP Q/QN plast. conn. M12 Sn=1,3m
MD墨迪 AK1/AP-4HANM18 unshielded NO/PNP conn. M12 II 3G Ex nA IIC T5, II 3D Ex tD A22 IP67 T90°C
MD墨迪 FAID/BP-2A90° Receiver 15 m adj. PNP Q/QN plast. cable 2m axial
MD墨迪 AT1/A0-2HM30 unshielded NO conn. M12
MD墨迪 FAL4/BP-0EAxial laser Energ. 300 mm adj. PNP Q/QN plast. conn. M12
MD墨迪 FARL/BN-3E90° Retroreflective for transparent objects 1 m adj. NPN Q/QN metal. conn. M12
MD墨迪 AF/ER4
MD墨迪 FAI7/BP-0AAxial Energ. 400 mm adj. PNP Q/QN plast. cable 2m axial
MD墨迪 FAL4/BN-1AAxial laser Energ. 300 mm adj. NPN Q/QN met. cable 2m axial
MD墨迪 FAI7/BN-3A90° Energ. 400 mm adj. NPN Q/QN metal. cable 2m axial
MD墨迪 Capacitive Proximity Sensors
MD墨迪 AK1/A0-2AAN
MD墨迪 FAIC/BN-2A90° Retroreflective 4 m NPN Q/QN plast. cable 2m axial
MD墨迪 AK1/AN-4A8R
MD墨迪 IL1/AN-4Funshielded NPN NO conn. M8
MD墨迪 C18P/A0-1AM18 Plastico Schermato AC 8mm NO cable 2m axial
MD墨迪 C30P/BN-2EM30 Plastico Non Schermato DC 25mm NPN NO+NC conn. M12
MD墨迪 AH, AE (variante AN)
MD墨迪 FAIC/BP-1EAxial Retroreflective 4 m PNP Q/QN metal. conn. M12
MD墨迪 FAIZ/BN-0EAxial Receiver 20 m NPN Q/QN plast. conn. M12
MD墨迪 AE1/D1-7F
MD墨迪 AM1/AP-2HANM12 unshielded NO/PNP conn. M12 II 3G Ex nA IIC T5, II 3D Ex tD A22 IP67 T90°C
MD墨迪 PKS/0N-1HM18 shielded NPN conn. M12
MD墨迪 AM1/A0-2AM12 unshielded NO cable 2m axial
MD墨迪 FAI6/BP-1AAxial Energ. 400 mm PNP Q/QN metal. cable 2m axial
MD墨迪 AT1/AP-1AM30 shielded NO/PNP cable 2m axial
MD墨迪 AK1/AP-4H
MD墨迪 FQIC/BP-0AAxial Retroreflective 4 m PNP Q/QN plast. cable 2m axial
MD墨迪 AK1/AP-1A8R
MD墨迪 AE1/CN-2H
MD墨迪 AM, AK, AT(variante AN)Protection degree II 3G Ex nA IIC T5, II 3D Ex tD A22 IP67 T90°C
MD墨迪 AT1/CN-2HM30 unshielded NC/NPN conn. M12
MD墨迪 PFM1/BN-4HM12 unshielded LD NO+NC/NPN conn. M12
MD墨迪 AT1/CP-1BM30 shielded NC/PNP
MD墨迪 C18P/BP-2EM18 Plastico Non Schermato DC 12mm PNP NO+NC conn. M12
MD墨迪 FARL/BP-3A90° Retroreflective for transparent objects 1 m adj. PNP Q/QN metal. cable 2m axial
MD墨迪 CQ50/AP-4Acubic Plastico DC 10mm PNP NC cable 2m 90°
MD墨迪 AK1/CN-3AM18 shielded NC/NPN cable 5m axial
MD墨迪 FAIC/BP-0AAxial Retroreflective 4 m PNP Q/QN plast. cable 2m axial
MD墨迪 ATEX version inductive sensors
MD墨迪 AM6/CP-4AANM12 unshielded short LD NC/PNP cable 2m II 3G Ex nA IIC T5, II 3D Ex tD A22 IP67 T90°C
MD墨迪 FAI6/BP-2E90° Energ. 400 mm PNP Q/QN plast. conn. M12
MD墨迪 AH6/AP-3F
MD墨迪 AT1/AN-3HM30 shielded NO/NPN conn. M12
MD墨迪 AE6/CP-2A
MD墨迪 FAI6/BN-2E90° Energ. 400 mm NPN Q/QN plast. conn. M12
MD墨迪 C30M/00-2EM30 Inox Non Schermato AC 25mm NO/NC conn. M12
MD墨迪 FAIZ/BN-3A90° Receiver 15 m NPN Q/QN metal. cable 2m axial
MD墨迪 AM1/A0-4AM12 unshielded NO cable 2m axial
MD墨迪 AK1/BP-3H
MD墨迪 AE1/AP-1FE5
MD墨迪 FAIH/00-2A90° Emitt. 15 m plast. cable 2m axial
MD墨迪 VK2/A0-2HM18 unshielded NO conn. M12
MD墨迪 FAIZ/BP-2E90° Receiver 15 m PNP Q/QN plast. conn. M12
MD墨迪 AT1/CN-4HM30 unshielded NC/NPN conn. M12
MD墨迪 AE6/AN-4F
MD墨迪 FAI4/BP-3E90° Energ. 200 mm reg PNP Q/QN metal. conn. M12
MD墨迪 AE1/AP-4F
MD墨迪 FAL4/BN-3A90° laser Energ. 200 mm adj. NPN Q/QN met. cable 2m axial
MD墨迪 VM2/A0-1BM12 shielded NO cable 2m
MD墨迪 AK1/AP-3A
MD墨迪 AT1/CP-4AM30 unshielded NC/PNP cable 2m axial
MD墨迪 C30P/BP-1AM30 Plastico Schermato DC 16mm PNP NO+NC cable 2m axial
MD墨迪 FARN/BN-2E90° Polarised 2 m adj. NPN Q/QN plast. conn. M12
MD墨迪 AK1/CN-3HM18 shielded NC/NPN conn. M12
MD墨迪 AM1/A0-3HM12 shielded NO conn. M12
MD墨迪 S5-5B3-35
MD墨迪 AK1/AP-3HM18 shielded NO/PNP conn. M12
MD墨迪 FAID/BP-2E90° Receiver 15 m adj. PNP Q/QN plast. conn. M12
MD墨迪 AM1/AP-3A86ANM12 shielded NO/PNP cable 5m II 3G Ex nA IIC T5, II 3D Ex tD A22 IP67 T90°C
MD墨迪 CT1/CN-1HM30 shielded NC/NPN conn. M12
MD墨迪 AT1/A0-3HM30 shielded NO conn. M12
MD墨迪 FAI6/BN-3E90° Energ. 400 mm NPN Q/QN metal. conn. M12
MD墨迪 AH6/CP-1A
MD墨迪 FAL4/BP-0AAxial laser Energ. 300 mm adj. PNP Q/QN plast. cable 2m axial
MD墨迪 PMS/0N-1HM12 shielded NPN conn. M12
MD墨迪 AH1/AN-1A
MD墨迪 FQIC/BP-0EAxial Retroreflective 4 m PNP Q/QN plast. conn. M12
MD墨迪 AE1/AP-1FDP
MD墨迪 PMS/0N-2HM12 unshielded NPN conn. M12
MD墨迪 AE1/CP-1H
MD墨迪 AE1/CP-1F
MD墨迪 CE2/0P-1AD20 shielded PNP cable 2m C/Autotest
MD墨迪 AE1/CN-4A
MD墨迪 AE6/CP-4F
MD墨迪 CT1/AN-1HM30 shielded NO/NPN conn. M12
MD墨迪 FAI6/BN-0AAxial Energ. 400 mm NPN Q/QN plast. cable 2m axial
MD墨迪 FAI5/BP-1EAxial Energ. 200 mm PNP Q/QN metal. conn. M12
MD墨迪 AE1/AP-1AANM8 shielded NO/PNP cable 2m II 3G Ex nA IIC T5, II 3D Ex tD A22 IP67 T90°C
MD墨迪 AK1/A0-4A
MD墨迪 AK1/AP-3A8WM18 shielded NO/PNP cable 8m axial
MD墨迪 FARP/BN-3A90° Polarised 2 m NPN Q/QN metal. cable 2m axial
MD墨迪 C18P/BN-1AM18 Plastico Schermato DC 8mm NPN NO+NC cable 2m axial
MD墨迪 AK1/CN-4H
MD墨迪 AT1/CN-2BM30 unshielded NC/NPN
MD墨迪 C18P/BN-2AM18 Plastico Non Schermato DC 12mm NPN NO+NC cable 2m axial
MD墨迪 IL1/AP-4Aunshielded PNP NO cable 2m 90°
MD墨迪 AE1/AN-2A86
MD墨迪 PFM1/AN-4HM12 unshielded LD NO/NPN conn. M12
MD墨迪 FQI8/BP-0EAxial Energ. 1000 mm adj. PNP Q/QN plast. conn. M12
MD墨迪 Standard IP67/68 output NO + NC inductive proximity sensors extended temperature range (-25…+110°C)
MD墨迪 AM1/D2-5HM12 0-10 V+4-20 mA conn. M12 Sn 6 mm
MD墨迪 FAIZ/BP-2A90° Receiver 15 m PNP Q/QN plast. cable 2m axial
MD墨迪 PFM1/AP-1HM12 shielded Std. NO/PNP conn. M12
MD墨迪 AH1/AP-1A
MD墨迪 VK2/A0-1HM18 shielded NO conn. M12
MD墨迪 FAI7/BN-2A90° Energ. 400 mm adj. NPN Q/QN plast. cable 2m axial
MD墨迪 CE1/0N-1ED20 shielded NPN conn. M12
MD墨迪 FAIH/00-2E90° Emitt. 15 m plast. conn. M12
MD墨迪 AE1/AN-2A
MD墨迪 FAI6/BN-2A90° Energ. 400 mm NPN Q/QN plast. cable 2m axial
MD墨迪 AM1/AP-3AANM12 shielded NO/PNP cable 2m II 3G Ex nA IIC T5, II 3D Ex tD A22 IP67 T90°C
MD墨迪 AT1/CP-3AM30 shielded NC/PNP cable 2m axial
MD墨迪 FARL/BP-1EAxial Retroreflective for transparent objects 1 m adj. PNP Q/QN metal. conn. M12
MD墨迪 FAI9/BN-3E90° Energ. 800 mm NPN Q/QN metal. conn. M12
MD墨迪 PFM1/BN-1HM12 shielded Std. NO+NC/NPN conn. M12
MD墨迪 IL1/CP-4Aunshielded PNP NC cable 2m 90°
MD墨迪 FAI5/BN-1AAxial Energ. 200 mm NPN Q/QN metal. cable 2m axial
MD墨迪 FQRN/BP-0EAxial Polarised 3 m adj. PNP Q/QN plast. conn. M12
MD墨迪 FAIM/BN-0AAxial Retroreflective 4 m adj. NPN Q/QN plast. cable 2m axial
MD墨迪 AE1/AP-2FDP
MD墨迪 C30P/BN-1AM30 Plastico Schermato DC 16mm NPN NO+NC cable 2m axial
MD墨迪 VM2/A0-1TM12 shielded NO conn. M12 AC
MD墨迪 FARS/BN-0EAxial BGS 30-130 mm adj. NPN Q/QN plast. conn. M12
MD墨迪 AK1/A0-4H
MD墨迪 AK1/AP-1A
MD墨迪 AH1/AP-2A
MD墨迪 FARP/BP-2E90° Polarised 2 m PNP Q/QN plast. conn. M12
MD墨迪 AK1/CP-4HM18 unshielded NC/PNP conn. M12
MD墨迪 FAIH/X0-0EAxial Emitt. 20 m Check plast. conn. M12
MD墨迪 FAIC/BN-1AAxial Retroreflective 4 m NPN Q/QN metal. cable 2m axial
MD墨迪 PFM1/PFK1(variante AN)Protection degree II 3G Ex nA IIC T5, II 3D Ex tD A22 IP67 T90°C
MD墨迪 C18P/BP-1EM18 Plastico Schermato DC 8mm PNP NO+NC conn. M12
MD墨迪 FARN/BN-1AAxial Polarised 3 m adj. NPN Q/QN metal. cable 2m axial
MD墨迪 AM6/AP-3HANM12 shielded short NO/PNP conn. M12 II 3G Ex nA IIC T5, II 3D Ex tD A22 IP67 T90°C
MD墨迪 AK1/AP-3HAN
MD墨迪 AK1/AP-2A86
MD墨迪 AE1/AN-2H
MD墨迪 AT1/CP-3HM30 shielded NC/PNP conn. M12
MD墨迪 FARL/BN-0EAxial Retroreflective for transparent objects 1 m adj. NPN Q/QN plast. conn. M12
MD墨迪 FARS/BN-1EAxial BGS 30-130 mm adj. NPN Q/QN metal. conn. M12
MD墨迪 FQI7/BP-1EAxial Energ. 400 mm adj. PNP Q/QN metal. conn. M12
MD墨迪 FAL4/0N-1EAxial laser Energ. 300 mm adj. NPN L/Dselez.met. conn. M12
MD墨迪 FAIC/BN-0EDAAxial Retroreflective 4 m NPN Q/QN plast. conn. M12 glass optic
MD墨迪 FAI9/BN-0EAxial Energ. 1000 mm NPN Q/QN plast. conn. M12
MD墨迪 FARS/BP-1AAxial BGS 30-130 mm adj. PNP Q/QN metal. cable 2m axial
MD墨迪 FAI9/BN-2E90° Energ. 800 mm NPN Q/QN plast. conn. M12
MD墨迪 AH1/CN-3F
MD墨迪 C30M/BN-2EM30 Inox Non Schermato DC 25mm NPN NO+NC conn. M12
MD墨迪 FARP/BP-0EAxial Polarised 3 m PNP Q/QN plast. conn. M12
MD墨迪 *Contattare i nostri uffici per prezzo, classe e quantitativo minimo ordinabile